ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
4. FEJEZET<br />
48<br />
<strong>ELEKTRO</strong>SZTATIKA ÉS STACIONÁRIUS ÁRAMLÁSI TÉR<br />
Ismét teljes az analógia a kapacitással. Miután a (4.59) Laplace-egyenlet megoldása<br />
elõírt peremfeltételekkel egyértelmû, (4.61)-bõl és a kapacitás (4.31) definíciójából<br />
homogén térrészben azonos elektródakonfigurációra.<br />
C ε<br />
= . (4.62)<br />
G γ<br />
A kondenzátor kapacitásához hasonlóan definiálható a vezetés két fémelektróda<br />
között, ha a két elektróda árama +I és –I. Értelemszerûen több elektróda esetén a<br />
részkapacitásokkal analóg részvezetéseket definiálhatunk.<br />
Írjuk fel az analóg mennyiségek teljes listáját:<br />
Elektrosztatika Stacionárius áram<br />
E E<br />
D D<br />
ε γ<br />
Q I<br />
C G<br />
Egy megjegyzés még idekívánkozik. Áramlási térben – az elektrosztatikával<br />
ellentétben – rendkívül gyakori a ∂ϕ / ∂ n = 0 peremfeltétel (homogén Neumannperemfeltétel).<br />
Ennek oka, hogy vezetõ közegbõl az áram szigetelõbe átlépni nem<br />
tud, ezért a vezetõ-szigetelõ perem felületén az áramnak nincs normális komponense.