ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
3. FEJEZET<br />
33<br />
A MAXWELL-EGYENLETEK<br />
AZ <strong>ELEKTRO</strong>DINAMIKA FELOSZTÁSA<br />
A MAXWELL-EGYENLETEK ALAPJÁN<br />
Az elektrodinamika valamennyi jelenségét a Maxwell-egyenletek írják le. Ezek<br />
általános tér- és idõfüggõ egyenletek. A jelenségek alapvetõen a változóktól függõen<br />
oszthatók fel.<br />
A térbeli változást elhanyagolva, elejtjük az erõtér (mezõ) vizsgálatot, amelynek<br />
specifikuma a térbeli kiterjedés és változás. Ha a térbeli változástól eltekintünk,<br />
csak idõbeli változásokat vehetünk figyelembe. Vannak csak idõtõl függõ elektromágneses<br />
jelenségek? Igen. Ezek a koncentrált paraméterû hálózatok jelenségei.<br />
A hálózategyenletek és a Maxwell-egyenletek kapcsolatára még visszatérünk.<br />
Ezt elõre bocsátva az egyenletek két nagy jelenségkört tartalmaznak: (1.) idõtõl<br />
független és (2.) idõfüggõ jelenségeket.<br />
1. Idõtõl független jelenségek<br />
Írjuk fel a Maxwell-egyenleteket idõfüggetlen ∂<br />
∂ = 0 esetre.<br />
t<br />
rot E = 0 (3.32a), rot H = J (3.33a),<br />
div D = ρ (3.32b), div B = 0 (3.33b),<br />
D = ε E + P 0 (3.32c), B = μ H + M 0 (3.33c).<br />
Az elsõ felismerés, hogy idõtõl független esetben az elektromos jelenségkört leíró<br />
egyenletek (3.32) teljesen függetlenek a mágneses egyenletektõl. A (3.32)<br />
egyenletcsoport által leírt jelenségkör az elektrosztatika.<br />
A (3.33) egyenletek csak akkor függetlenek az elektromos tértõl, ha J = 0. Ebben<br />
a speciális esetben a magnetosztatika jelenségkörérõl beszélünk.<br />
Ha J ≠ 0, de az áram és a többi mennyiség idõben nem változik, a stacionárius<br />
áramlás jelenségkörérõl beszélünk. Az (1.12) folytonossági egyenlet értelmében<br />
ekkor div J = 0 és az áramra vonatkozó alapegyenletek:<br />
rot E = 0, div J = 0, J = σ(E + E b ). (3.34)<br />
Megjegyzés: az egyenletek teljes analógiában vannak a ρ = 0 tértöltés nélküli elektrosztatika<br />
egyenleteivel. Kérdés, hol lehetnek a tér forrásai? Válasz: az elektródákon elhelyezkedõ felületi<br />
töltések létrehozhatják a teret.<br />
A stacionárius mágneses tér egyenletei ezek után a (3.33) egyenletek, ahol J-t<br />
adottnak tekintjük, ill. (3.34)-bõl határozzuk meg.<br />
A késõbbiekben látni fogjuk, hogy az idõtõl független jelenségek magukban rejtik azt a feltételezést,<br />
hogy a fénysebesség végtelen nagy. Ilyen értelemben nyilván csak közelítõ megoldást<br />
jelentenek.<br />
2. Idõfüggõ jelenségek<br />
Ez a Maxwell-egyenletek teljes rendszerét jelenti. A jelenségkört összefoglalóan<br />
elektromágneses hullámoknak nevezzük. Van azonban egy olyan – lazán definiált –<br />
alesetünk, amikor az eltolási áramtól eltekintünk. Más szóval a hullámtan jelenségei<br />
között eltekintünk az elektromos tér változása által keltett mágneses tértõl.