ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
2. FEJEZET<br />
24<br />
<strong>ELEKTRO</strong><strong>MÁGNESES</strong> TÉR ÉS KÖZEG KÖLCSÖNHATÁSA<br />
Vektoriális formában<br />
(D 2 – D 1 )n = σ. (2.54)<br />
Ha az egyik közeg ideális vezetõ, abban E = 0 és így D = 0 is igaz (ε ≠∞). Ekkor<br />
E és D is merõleges a határfelületre, és<br />
σ<br />
D= σ;<br />
E=<br />
. (2.55)<br />
ε<br />
Az áramsûrûségre a folytonossági egyenlet alapján az elõzõekhez hasonló gondolatmenettel<br />
a következõ egyenlet írható fel:<br />
J2n− J1n+<br />
F =−<br />
t<br />
∂σ<br />
div K . (2.56)<br />
∂<br />
Ez tulajdonképpen a felületi töltéssûrûsségre érvényes folytonossági egyenlet.<br />
A benne szereplõ div a felületi áram divergenciája. A felületi töltés a térfogati ára-<br />
F<br />
mok nélkül is változhat, ha felületi áram formájában folyik.<br />
A TÉRVEKTOROKRA VONATKOZÓ TÖRÉSTÖRVÉNYEK<br />
Az elõzõekben láttuk, hogy a térjellemzõ vektoroknak csak egyik komponense folytonos.<br />
A másik komponens értéke az anyagjellemzõktõl függ.<br />
A 2.13. ábrán láthatjuk a villamos térvektorok viselkedését egy határfelületen, ha<br />
ott nincs felületi töltés. A felületre merõleges iránnyal bezárt szögekre:<br />
tgα1<br />
E1t / E1n<br />
D1t / D1n<br />
ε1<br />
= = =<br />
(2.57)<br />
tgα2<br />
E2t / E2n<br />
D2t / D2n<br />
ε2<br />
Érdemes megvizsgálnunk azt a helyzetet, amikor az egyik permittivitásérték jóval<br />
nagyobb, mint a másik. ε → ∞ esetén tg α → 0, azaz a térerõsség közeledik a<br />
1 2<br />
felületre merõleges állapothoz. Ilyenkor tg α >> tg α ; azaz α >> α ; α → 90 1 2 1 2 1 o .<br />
A térerõsség vektora a felülethez hajlik a nagy permittivitású közegben. A tér mintegy<br />
„besûrûsödik” a felület közelében.<br />
Mágneses térjellemzõkre is a (2.57) alkalmazható, mutatis mutandis. E helyére<br />
H-t, D helyére B-t és ε helyére μ-t helyettesítve a formula és a meggondolások<br />
érvényben maradnak.<br />
Stacionárius, idõben változatlan esetben az áram vektorára az analógiák alapján<br />
(2.57) változatlanul érvényes, D helyébe J-t és ε helyébe σ-t helyettesítve.<br />
Általános esetben ilyenkor a két közeg felületén töltés keletkezik, és D merõleges<br />
komponense nem megy át a folytonos felületen. A felületi töltéssûrûség:<br />
⎛ ε ε ⎞<br />
σ = − = ⎜ 2 1<br />
D2n D1n ⎜ − Jn<br />
⎝⎜<br />
σ σ ⎠⎟<br />
(2.58)<br />
2<br />
1<br />
ami csak az ε 2 /σ 2 = ε 1 /σ 1 speciális esetben zérus.<br />
Az elõzõekben láttuk, hogy ezek a megfontolások idõben változó terek esetén<br />
nem érvényesek.