ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2. FEJEZET<br />
22<br />
<strong>ELEKTRO</strong><strong>MÁGNESES</strong> TÉR ÉS KÖZEG KÖLCSÖNHATÁSA<br />
Késõbb látni fogjuk, hogy ez az egyenlet általánosságban még egy taggal bõvül,<br />
de ez a jelenlegi megfontolásokat nem érinti.<br />
A 2.1. ábrán látható hurokra, ill. az általa körülvett felületre integrálva:<br />
Hl− Hl= Jld l.<br />
(2.40)<br />
1t 2t<br />
Van létjogosultsága azt feltételezni, hogy J dl állandó marad a határátmenet során.<br />
Ekkor beszélünk felületi áramról, amelynek sûrûsége:<br />
A<br />
lim J d l = K . (2.41)<br />
dl→0 m<br />
Ezzel a felületi áramsûrûséggel:<br />
H 1t – H 2t = K, (2.42)<br />
azaz a felületen a mágneses térerõsség tangenciális komponense a felületi áram sûrûségnek<br />
megfelelõ értékkel ugrik. (2.42) a K vektor H 1t – H 2t -re merõleges komponensére<br />
érvényes. Ezért vektoriálisan az<br />
n×(H 2 –H 1 ) = K (2.43)<br />
összefüggés érvényes.<br />
Felületi áramsûrûség hiányában a mágneses térerõsség tangenciális komponense<br />
folytonos.<br />
Ferromágneses közegben μ → ∞, ezért H = B/μ = 0, a mágneses térerõsség<br />
zérus. Ezért a közeg felszínén nem lehet tangenciális térerõsség komponens és így a<br />
külsõ térben is<br />
H t = 0, (2.44)<br />
azaz ferromágneses közeg felszínén a mágneses térerõsség merõleges.<br />
Ideális vezetõ felszínén elenyészõ vékony szabad töltésréteg tud kialakulni. Ez<br />
nem tévesztendõ össze a szigetelõk felszínén kialakuló polarizációs töltéssel. Az<br />
ugyanis a dipólusok kompenzálatlan töltésének eredménye és helyhez kötött.<br />
A vezetõ felszínén kialakuló töltésekre természetesen hat a Lorentz-erõ, a töltések<br />
felületi áramot hoznak létre. Miután végtelen jó vezetõben az elektromos térerõsség<br />
eltûnik, az (1.44) egyenlet értelmében a mágneses indukció is eltûnik és így<br />
a mágneses térerõsség is zérus, feltéve, hogy a közeg permeabilitása véges. Ezért az<br />
így kialakuló felületi áram megegyezik a mágneses tér tangenciális komponensével:<br />
H 2t = K, (2.45)<br />
vektoriális formában:<br />
n×H 2 = K. (2.46)<br />
A további két térvektor eltérõen viselkedik. Ennek oka, hogy amíg az E és H<br />
vektorok rotációjára vonatkozik Maxwell-egyenlet, addig a D és B vektorok divergenciájáról<br />
kapunk felvilágosítást.