ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
10. FEJEZET<br />
10.1. ábra<br />
153<br />
CSÕTÁPVONALAK,<br />
ÜREGREZONÁTOROK<br />
Akár rövid távolságra is, a nagyfrekvenciás energia átvitele szabadon terjedõ<br />
elektromágneses hullámmal nagy teljesítmények esetén rossz hatásfokú. A terjedõ<br />
energiát szívesen „bezárnánk.”<br />
Erre szolgál a csõtápvonal. A csõtápvonal igen jó (elvben végtelen nagy)<br />
vezetõképességû anyagból készült zárt, egyenes henger. A körülfogott térrészben a<br />
csõ keresztmetszete alakjától és méretétõl függõen nagyfrekvenciás elektromágneses<br />
hullámok terjedhetnek a tengely irányában.<br />
Válasszuk a henger tengelyével párhuzamosan a z koordinátát (10.1. ábra), ezt<br />
nevezzük longitudinális iránynak. Az erre merõleges x-y síkot pedig transzverzális<br />
síknak.<br />
x<br />
A csõ belsejében az elektromágneses tér forrásmentes. Ezért a vektorpotenciálra<br />
vonatkozó tér vákuumban:<br />
∂ A<br />
ΔA−<br />
0<br />
∂ = εμ 2<br />
0 0<br />
t 2 . (10.1)<br />
Homogén kitöltés esetén εμ 0 0-t εμ -vel helyettesíthetjük.<br />
ρ = 0 következtében a ϕ = 0 választás megengedett, a skalárpotenciál eltûnik.<br />
Ez (8.13) lehetséges megoldása. Ezzel a (8.6) Lorentz-feltételbõl következik, hogy<br />
div A = 0. (10.2)<br />
Ezzel a független vektorkomponensek száma kettõre csökkent, a harmadik egy<br />
konstans erejéig (10.2)-bõl kifejezhetõ. Általános felismerésre jutottunk: forrásmentes<br />
elektromágneses tér két alkalmasan választott skalárfüggvény segítségével elõállítható.<br />
z<br />
y