ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
9. FEJEZET<br />
9.8. ábra<br />
151<br />
<strong>ELEKTRO</strong><strong>MÁGNESES</strong> HULLÁMOK TERJEDÉSE<br />
A jól vezetõ anyagok, fémek azon tulajdonságát, hogy bennük az elektromágneses<br />
hullám intenzitása ilyen gyorsan csökken, felhasználjuk árnyékolásra. Az árnyékolás<br />
egy térrész elszigetelése az elektromágneses hatásoktól. Ennek lehetséges megoldása<br />
az árnyékolandó térfogat körülvétele jól vezetõ fémlemezzel. Az árnyékolás hatásfokát<br />
síkhullám csillapításával modellezzük (9.8. ábra).<br />
ε 1 , μ 1<br />
ε z , μ 2 , σ<br />
A réteg a sokszoros reflexió hatására a bemeneten<br />
t Ebe<br />
E sszes d<br />
rre<br />
= 12<br />
−2γ<br />
( 1−<br />
21 23 )<br />
(9.54)<br />
térerõsség alakul ki. Ez azt jelenti, hogy E = E összes + | , ahogyan ezt a (7.181)<br />
falhatáron belül<br />
összefüggésnél is láttuk. A képletben E a bal oldali féltérbõl érkezõ hullám ampli-<br />
be<br />
túdója a határfelület bal oldalán, míg<br />
2Z2<br />
t12<br />
= ;<br />
Z + Z<br />
(9.55)<br />
r<br />
21<br />
2 1<br />
Z1 Z2<br />
=<br />
Z Z<br />
−<br />
+ ; (9.56)<br />
1 2<br />
Z3 Z2<br />
r23<br />
=<br />
Z3 Z2<br />
−<br />
+ . (9.57)<br />
2 d<br />
(9.53) akkor érvényes, ha rre<br />
1<br />
− γ<br />
< .<br />
21 23<br />
A kimenõ tér erõssége a réteg csillapításától és a kimeneti transzmissziós tényezõtõl<br />
függ:<br />
ahol<br />
E ki = t 23 E összes e γd , (9.58)<br />
t<br />
23<br />
Z 1<br />
Z 1<br />
2Z3<br />
= . (9.59)<br />
Z + Z<br />
3 2<br />
r z1<br />
Z 2<br />
γ<br />
Z 2 , γ<br />
d<br />
r z3<br />
ε 3 , μ 3<br />
Z 3<br />
Z 3
Change language