ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
9. FEJEZET<br />
9.4. ábra<br />
Síkhullámok<br />
töréstörvényének<br />
levezetéséhez<br />
9.5. ábra<br />
A villamos térerõsség<br />
merõleges a beesési<br />
síkra<br />
9.6. ábra<br />
A villamos térerõsség<br />
a beesési síkban fekszik<br />
147<br />
<strong>ELEKTRO</strong><strong>MÁGNESES</strong> HULLÁMOK TERJEDÉSE<br />
Ferde beesés esetén a hullám felbontható egy a határfelületre merõlegesen haladó<br />
és egy azzal párhuzamosan haladó hullámra. A folytonossági feltételek teljesítését is<br />
figyelembe véve a következõ összefüggésekre jutunk. A 9.4. ábrán tüntetjük fel a<br />
beesõ, visszaverõdött és a közegbe behatoló hullámok terjedési irányát, és a beesési<br />
merõlegessel (n vektor) bezárt szögét.<br />
(1)<br />
(2)<br />
n b<br />
n<br />
α 1 α 1<br />
0<br />
α 2<br />
n m<br />
n v<br />
A folytonossági feltételek kielégítése megköveteli, hogy a felülettel párhuzamosan<br />
haladó komponens fázissebessége azonos legyen a két közegben. Ennek közvetlen<br />
következménye a Descartes–Snell 7törési törvény:<br />
sinα1<br />
2 = ,<br />
sinα<br />
n<br />
n<br />
(9.31)<br />
2<br />
1<br />
ahol n 1 és n 2 a közegek törésmutatója.<br />
A folytonossági feltételek érvényesítésénél figyelembe kell vennünk a hullám<br />
polarizációját. A polarizációt itt a belsõ hullám terjedési iránya (n b ) és a beesési<br />
merõleges (n) által meghatározott síkhoz viszonyítjuk. Ebben az értelemben<br />
beszélünk „merõleges” (9.5. ábra) és „párhuzamos” (9.6. ábra) polarizációról.<br />
(1)<br />
(2)<br />
H b<br />
α 1<br />
H v<br />
α 2 ~ H m<br />
E m<br />
Merõleges polarizációnál az elektromos térre vonatkozó peremfeltétel:<br />
Eb + Ev = Em.<br />
(9.32)<br />
(1)<br />
(2)<br />
E b<br />
H b<br />
E m<br />
α 1<br />
α 2 ~<br />
H v<br />
H m<br />
E v