ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka

9. FEJEZET
9.4. ábra
Síkhullámok
töréstörvényének
levezetéséhez
9.5. ábra
A villamos térerõsség
merõleges a beesési
síkra
9.6. ábra
A villamos térerõsség
a beesési síkban fekszik
147
ELEKTROMÁGNESES HULLÁMOK TERJEDÉSE
Ferde beesés esetén a hullám felbontható egy a határfelületre merõlegesen haladó
és egy azzal párhuzamosan haladó hullámra. A folytonossági feltételek teljesítését is
figyelembe véve a következõ összefüggésekre jutunk. A 9.4. ábrán tüntetjük fel a
beesõ, visszaverõdött és a közegbe behatoló hullámok terjedési irányát, és a beesési
merõlegessel (n vektor) bezárt szögét.
(1)
(2)
n b
n
α 1 α 1
0
α 2
n m
n v
A folytonossági feltételek kielégítése megköveteli, hogy a felülettel párhuzamosan
haladó komponens fázissebessége azonos legyen a két közegben. Ennek közvetlen
következménye a Descartes–Snell 7törési törvény:
sinα1
2 = ,
sinα
n
n
(9.31)
2
1
ahol n 1 és n 2 a közegek törésmutatója.
A folytonossági feltételek érvényesítésénél figyelembe kell vennünk a hullám
polarizációját. A polarizációt itt a belsõ hullám terjedési iránya (n b ) és a beesési
merõleges (n) által meghatározott síkhoz viszonyítjuk. Ebben az értelemben
beszélünk „merõleges” (9.5. ábra) és „párhuzamos” (9.6. ábra) polarizációról.
(1)
(2)
H b
α 1
H v
α 2 ~ H m
E m
Merõleges polarizációnál az elektromos térre vonatkozó peremfeltétel:
Eb + Ev = Em.
(9.32)
(1)
(2)
E b
H b
E m
α 1
α 2 ~
H v
H m
E v