ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
8. FEJEZET<br />
8.11. ábra<br />
A sugárzási ellenállás<br />
139<br />
TÁVVE<strong>ELEKTRO</strong><strong>MÁGNESES</strong> HULLÁMOK KELTÉSE<br />
Ha l < 025 , λ, az antenna rövidebb, mint fél hullámhossz, az I árammaximum<br />
0<br />
nincs az antennán. Ilyenkor a bemeneti I(0) árammal számolhatunk, ahol<br />
I( )= I sin β l.<br />
(8.68)<br />
0 0<br />
Ezzel<br />
−jβr<br />
I ( 0) e cos( βl cosϑ)−cosβl<br />
Eϑ<br />
= j60<br />
.<br />
sin βl<br />
r sin ϑ<br />
(8.69)<br />
(8.68), ill. (8.69) felhasználásával a szimmetrikusan táplált egyenes antennák (a<br />
szaknyelv ezeket is dipólusoknak nevezi) iránykarakterisztikája ill. sugárzási<br />
ellenállása és irányhatása számítható.<br />
Az iránykarakterisztika számításához kimutatható, hogy a fõ sugárzási irány<br />
l λ ≤ 0, 625 esetén ϑmax = 90 � , az antennára merõleges. Eddig az antennahosszig<br />
tehát<br />
−jβr<br />
e<br />
Emax = 60I0( 1−cos<br />
βl)<br />
,<br />
r<br />
és így az amplitúdó iránykarakterisztikája:<br />
(8.70)<br />
F ( ϑ)=<br />
cos( βlcosϑ) −cosβlsin<br />
ϑ<br />
.<br />
1<br />
(8.71)<br />
R s<br />
( )<br />
A sugárzási ellenállás és az irányhatás általában nem fejezhetõ ki zárt alakban, de<br />
numerikus integrálással meghatározható. Az eredményeket diagramon ábrázolva<br />
(8.11. ábra) látható, hogy pl. l λ = 025 , esetén R = 73,2 W, D = 1,64 (2,15 dB).<br />
s<br />
260<br />
240<br />
200<br />
160<br />
120<br />
80<br />
40<br />
0<br />
0,0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0<br />
l<br />
λ
Change language