ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
8. FEJEZET<br />
8.8. ábra<br />
Tetszés szerinti<br />
árameloszlású egyenes<br />
antenna sugárzó terének<br />
megállapításához<br />
I<br />
137<br />
TÁVVE<strong>ELEKTRO</strong><strong>MÁGNESES</strong> HULLÁMOK KELTÉSE<br />
Mivel a maximális teljesítménysûrûség kétszeres antennahossznál négyszeresre nõ,<br />
a kisugárzott teljesítmény azonban csak kétszeresére, az irányhatás 4/2=2-szeresére<br />
nõ, azaz<br />
D = 3,<br />
illetve logaritmikus egységekben 10 lg2 = 3 dB-lel nõ, tehát:<br />
D dB = 4,76 dB.<br />
KÖZÉPEN TÁPLÁLT EGYENES<br />
HUZALANTENNÁK TERE<br />
Az elõzõekben megállapítottuk, hogy vonalszerû (lineáris) antennák tere mindig<br />
elõállítható Hertz-dipólusok terének szuperpozíciójaként.<br />
Példaként nézzük az egyenes szimmetrikus dipólust. Az egyenes antenna (8.8.<br />
ábra) kicsiny dz hosszúságú darabja által keltett elektromos térerõsség amplitúdója<br />
(8.42) figyelembevételével:<br />
d j 60π<br />
Eϑ<br />
= I( z) de z<br />
r λ<br />
z<br />
dz<br />
z<br />
−jβrz<br />
sin ϑ.<br />
(8.60)<br />
Feltételezzük, hogy a pont, ahol a távoli teret keressük, olyan messze van, hogy<br />
az antenna különbözõ pontjaiból odahúzott egyenesek párhuzamosaknak tekinthetõk.<br />
Az ábrából leolvasható, hogy:<br />
rz = r0 −z cosϑ,<br />
ahol r 0 az antenna közepének távolsága a vizsgált ponttól.<br />
Az r z egymást követõ közelítései:<br />
zérusrendû:<br />
rz ≅ r0;<br />
ϑ<br />
elsõrendû:<br />
z cos ϑ<br />
rz ≅r0 −z cosϑ.<br />
r z<br />
r 0<br />
ρ
Change language