20.01.2013 Views

ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka

ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka

ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka

SHOW MORE
SHOW LESS

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

7. FEJEZET<br />

108<br />

TÁVVEZETÉKEK<br />

abszolút értékû impedancia egyúttal tiszta valós, és az állóhullámaránnyal a<br />

következõképpen fejezhetõ ki:<br />

Z = Z ⋅VSWR;<br />

max<br />

0<br />

Z0<br />

Zmin<br />

= ,<br />

VSWR<br />

és a két impedancia helyének távolsága éppen negyedhullám hosszúságú.<br />

(7.141)<br />

(7.142)<br />

Az állóhullámarány növekedése csökkenti a vezetéken átvihetõ teljesítményt. Ha<br />

a távvezetéken megengedett maximális feszültséget adott (ezt rendszerint a dielektrikum<br />

átütési szilárdsága szabja meg), akkor a következõképpen gondolkodhatunk.<br />

A Z 2 lezáróellenálláson fellépõ hatásos teljesítmény:<br />

P U I U r U<br />

1<br />

1<br />

2<br />

1 U 2<br />

2 = ℜ 2( 2) = ℜ 2 ( 1+ ) 1 r<br />

1 r<br />

2<br />

2<br />

Z<br />

2 Z<br />

( ) +<br />

∗ +<br />

∗ ( − )= −<br />

+ ∗<br />

0<br />

2<br />

2<br />

( )<br />

0<br />

ahol figyelembe vettük, hogy Z 0 valós. A (7.119) elsõ egyenlõségét felhasználva:<br />

P<br />

2<br />

1 U<br />

=<br />

2 Z<br />

2<br />

2 2<br />

U 1−<br />

r<br />

max max .<br />

2<br />

0<br />

2Z0<br />

1+<br />

r<br />

1−<br />

r<br />

1+<br />

r<br />

( ) =<br />

A végsõ eredményünk tehát:<br />

2<br />

U 1<br />

P2<br />

=<br />

2Z0<br />

VSWR<br />

max , (7.143)<br />

azaz rögzített maximális megengedett feszültség esetén az átvihetõ hatásos<br />

teljesítmény az állóhullámaránnyal fordítva arányos.<br />

A növekvõ állóhullámarány nem csak az átvihetõ teljesítményt korlátozza, a<br />

reflektált hullám a távvezetéken történõ információátvitelt is zavarja.<br />

Célkitûzés tehát, hogy a távvezetéken a reflexiót megszüntessük tetszõleges passzív<br />

( ≠ 0)<br />

lezárás esetén.<br />

R 2<br />

TÁVVEZETÉK ILLESZTÉSE<br />

Az elõzõekben rávilágítottunk, hogy a távvezeték használata során a reflexió a<br />

távvezeték mentén hátrányos. Ezért alapvetõ feladat a reflexió megszüntetése.<br />

Korábban láttuk, hogy ha a lezáróimpedancia a hullámellenállás, Z = Z , akkor a<br />

2 0<br />

távvezeték illesztett módon van lezárva és nem lép fel reflektált hullám. Az esetek<br />

jelentõs részében azonban a felhasználás során nem biztosítható ilyen lezárás.<br />

A továbbiakban tehát nem az egész távvezetéken, de annak a nagy részén követeljük<br />

meg a reflexiómentes terjedést, a lezárás kis környezetében elfogadjuk a reflexiót.<br />

Megjegyezzük, hogy itt – mint az eddigiekben is – csupán egyetlen frekvencián<br />

való vizsgálatra szorítkozunk. Az illesztés véges frekvenciaintervallumban nem<br />

biztosítható. A gyakorlatban ezért véges intervallumban a specifikáció nem a tökéletes<br />

illesztést szokta elérni, hanem azt, hogy az állóhullámarány legfeljebb mekkora értéket<br />

vehet fel. A tartományban történõ illesztésre a példák között találunk néhány<br />

illusztratív feladatot.<br />

,

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!