ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
ELEKTRO- MÁGNESES TEREK - Munka
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
7. FEJEZET<br />
108<br />
TÁVVEZETÉKEK<br />
abszolút értékû impedancia egyúttal tiszta valós, és az állóhullámaránnyal a<br />
következõképpen fejezhetõ ki:<br />
Z = Z ⋅VSWR;<br />
max<br />
0<br />
Z0<br />
Zmin<br />
= ,<br />
VSWR<br />
és a két impedancia helyének távolsága éppen negyedhullám hosszúságú.<br />
(7.141)<br />
(7.142)<br />
Az állóhullámarány növekedése csökkenti a vezetéken átvihetõ teljesítményt. Ha<br />
a távvezetéken megengedett maximális feszültséget adott (ezt rendszerint a dielektrikum<br />
átütési szilárdsága szabja meg), akkor a következõképpen gondolkodhatunk.<br />
A Z 2 lezáróellenálláson fellépõ hatásos teljesítmény:<br />
P U I U r U<br />
1<br />
1<br />
2<br />
1 U 2<br />
2 = ℜ 2( 2) = ℜ 2 ( 1+ ) 1 r<br />
1 r<br />
2<br />
2<br />
Z<br />
2 Z<br />
( ) +<br />
∗ +<br />
∗ ( − )= −<br />
+ ∗<br />
0<br />
2<br />
2<br />
( )<br />
0<br />
ahol figyelembe vettük, hogy Z 0 valós. A (7.119) elsõ egyenlõségét felhasználva:<br />
P<br />
2<br />
1 U<br />
=<br />
2 Z<br />
2<br />
2 2<br />
U 1−<br />
r<br />
max max .<br />
2<br />
0<br />
2Z0<br />
1+<br />
r<br />
1−<br />
r<br />
1+<br />
r<br />
( ) =<br />
A végsõ eredményünk tehát:<br />
2<br />
U 1<br />
P2<br />
=<br />
2Z0<br />
VSWR<br />
max , (7.143)<br />
azaz rögzített maximális megengedett feszültség esetén az átvihetõ hatásos<br />
teljesítmény az állóhullámaránnyal fordítva arányos.<br />
A növekvõ állóhullámarány nem csak az átvihetõ teljesítményt korlátozza, a<br />
reflektált hullám a távvezetéken történõ információátvitelt is zavarja.<br />
Célkitûzés tehát, hogy a távvezetéken a reflexiót megszüntessük tetszõleges passzív<br />
( ≠ 0)<br />
lezárás esetén.<br />
R 2<br />
TÁVVEZETÉK ILLESZTÉSE<br />
Az elõzõekben rávilágítottunk, hogy a távvezeték használata során a reflexió a<br />
távvezeték mentén hátrányos. Ezért alapvetõ feladat a reflexió megszüntetése.<br />
Korábban láttuk, hogy ha a lezáróimpedancia a hullámellenállás, Z = Z , akkor a<br />
2 0<br />
távvezeték illesztett módon van lezárva és nem lép fel reflektált hullám. Az esetek<br />
jelentõs részében azonban a felhasználás során nem biztosítható ilyen lezárás.<br />
A továbbiakban tehát nem az egész távvezetéken, de annak a nagy részén követeljük<br />
meg a reflexiómentes terjedést, a lezárás kis környezetében elfogadjuk a reflexiót.<br />
Megjegyezzük, hogy itt – mint az eddigiekben is – csupán egyetlen frekvencián<br />
való vizsgálatra szorítkozunk. Az illesztés véges frekvenciaintervallumban nem<br />
biztosítható. A gyakorlatban ezért véges intervallumban a specifikáció nem a tökéletes<br />
illesztést szokta elérni, hanem azt, hogy az állóhullámarány legfeljebb mekkora értéket<br />
vehet fel. A tartományban történõ illesztésre a példák között találunk néhány<br />
illusztratív feladatot.<br />
,