Jegyzet - NymE GEO portál
Jegyzet - NymE GEO portál
Jegyzet - NymE GEO portál
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
VETÜLETTAN<br />
Bácsatyai László<br />
SZÉKESFEHÉRVÁR, 2008
Bevezetés<br />
Jelen jegyzet alapját a „Magyarországi vetületek” c., a Szaktudás Kiadóháznál 2006-ban megjelent<br />
tankönyv képezi. A tárgyalt vetületi rendszerek tekintetében nem törekszik teljességre,<br />
kizárólag a Magyarországon alkalmazott vetületi rendszerekkel foglalkozik. A bevezetı általános<br />
fogalmak után sorrendben a vetületi torzulásokat és redukciókat, majd a kizárólag Magyarországon<br />
kidolgozott, a mindenkori magyarországi területi sajátosságokat magukon hordozó,<br />
a magyarországi térképezés céljára kiválasztott geodéziai vetületeket tárgyalja. A következı<br />
részek a Gauss-féle szögtartó gömbi vetületet, a Magyarországon is használt nemzetközi<br />
vetületeket, a Gauss-Krüger és az UTM vetületet tartalmazzák. A könyv utolsó fejezetének<br />
tárgya a vetületi rendszerek közötti átszámítások.<br />
E jegyzet nem pótolhatja és nem is helyettesítheti Hazay Istvánnak a geodéziai vetületek terén<br />
Magyarországon mindmáig alapmőnek tekinthetı munkásságát és nem versenytársa, hanem<br />
kiegészítıje kíván lenni az e témában eddig megjelent irodalmaknak. Ezek közé tartoznak<br />
Varga Józsefnek a BME földmérı és térinformatika szakos hallgatói, ill. Németh Gyulának az<br />
NyME Geoinformatikai Kara hallgatói számára írt jegyzetei.<br />
Törekedtem arra, hogy a számítástechnika mai színvonalának megfelelı anyagot állítsak öszsze.<br />
Ezért többek között – a Gauss-Krüger és az UTM vetületek kivételével – mind a vetületi<br />
egyenleteknél, mind a vetületi redukcióknál elhagytam a vetületi sorokat és a legtöbb esetben<br />
számítógépen különösebb nehézségek nélkül programozható zárt képleteket fogalmaztam<br />
meg. Az egyes anyagrészeket számítási példákkal egészítettem ki.<br />
A vetületi rendszerek közötti átszámítások felfogásmódját a GIS és a GPS technika mai<br />
fejlettségi szintjéhez igazítottam, bemutatva, hogy az átszámításokat a térben kell elvégezni: a<br />
GPS mérésekbıl a térben 3 koordinátát kapunk egy, középpontjával a Föld tömegközéppontjába<br />
helyezett vonatkoztatási ellipszoid térbeli, ill. ellipszoidi földrajzi koordinátarendszerében.<br />
A különbözı országok vetületi (és magassági) rendszereinek összekapcsolása ezen keresztül<br />
lehetséges.<br />
A térben megszerkesztett ábrák a síkban, sajnos, nem mindig azt mutatják, amit térben látni<br />
lehetett, a síkban, a jegyzet ábrájaként sajnos szegényebbé válnak. Remélem azonban, hogy –<br />
a jegyzetet kiegészítı powerpointos bemutató animált ábráinak megtekintése után - az ábrák<br />
megfelelı figyelemmel jobban követhetık.<br />
A jegyzetben alkalmazott jelölések több helyen különböznek a „Magyarországi vetületek” c.<br />
tankönyv jelöléseitıl. Ennek fı oka, hogy elkerülni igyekeztem az átfedéseket, esetleges ellentmondásokat<br />
a Felsıgeodézia tantárgyban követett jelölésrendszerrel. A jelölések módosítására<br />
elsısorban az ellipszoidi és gömbi földrajzi szélesség és hosszúság, a geoidunduláció és<br />
a harántgörbületi sugár vonatkozásában volt szükség. Így is elıfordul, hogy különbözı fogalmakat<br />
azonos betővel jelöltem. A geoidunduláció mellett pl. U-val jelölöm a hossztorzulást és<br />
2
a jegyzet utolsó fejezetében a normálpotenciált is. Ugyanazon fejezetben viszont azonos jelölés<br />
nem fordul elı, úgyhogy értelmezési problémák remélhetıleg nem lesznek majd.<br />
A jegyzet – a tankönyvvel ellentétben – nem tartalmaz levezetéseket, a közölt képletek többsége<br />
részben a szemléletesség kedvéért, részben azért, hogy a gyakorlati feladatok megoldásában<br />
segítsen, szerepel a jegyzetben. A képletek memorizálása szükségtelen, elvárható viszont,<br />
hogy a számonkérés során a hallgatók a képletek helyét és szerepét, a bennük szereplı<br />
jelöléseket felismerjék.<br />
A jegyzet alapjául szolgáló könyv megírásakor komoly támogatást és segítséget kaptam<br />
Ádám József egyetemi tanár, akadémikustól, aki tanácsaival végig segítette munkámat. Hálámat<br />
fejezem ki könyvem lektorainak, Varga József egyetemi adjunktusnak és. Csepregi Szabolcs<br />
fıiskolai tanárnak, akik részletekbe menı, helyenként szigorú ítéletükkel remélhetıleg<br />
megakadályozták, hogy könyvemben, s így remélhetıleg e jegyzetben se maradjanak tisztázatlan<br />
fogalmak, definíciók. Sajnos, Csepregi tanár úr már nem lehet közöttünk, hogy a Vetülettan<br />
oktatásában esetleg felmerülı problémák megoldásában segítsen, remélhetıleg minden<br />
vonatkozásban számíthatok viszont Németh Gyula fıiskolai tanár úr közremőködésére, aki<br />
Karunkon a tantárgy eddigi gondozója volt. A tantárgy gyakorlati foglalkozásait is az ı eddigi<br />
gyakorlatainak felhasználásával készítettem elı.<br />
Székesfehérvár, 2008. szeptember 11.<br />
Bácsatyai László<br />
3
Alapfogalmak<br />
A földfelszín megismerésének egyik legfontosabb segédeszköze és a mérnöki tervezés alapja<br />
a térkép. Szó szerinti értelemben a térkép a térnek a képe, olyan síkbeli alkotás, amely a valós<br />
földfelszín modellezésének végterméke és a körülöttünk lévı háromdimenziós világot, illetve<br />
annak kisebb-nagyobb részeit különbözı mértékő kicsinyítésben ábrázolja. A földfelszín térképi<br />
végtermék célú modellezésének folyamatát az alábbi ábrán követhetjük végig.<br />
Felsıgeodézia<br />
Z<br />
geoid<br />
X<br />
Y<br />
Térbeli (3D, geocentrikus)<br />
modell<br />
Vízszintes (2D) modell<br />
Földünk – a valós világ<br />
Vetülettan<br />
Magassági (1D) modell<br />
Ellipszoid, gömb: kis területen<br />
legjobban illeszkedik<br />
Kicsinyítve: térkép<br />
alapfelület:<br />
ellipszoid, vagy<br />
gömb<br />
A térképezés<br />
felülete: képfelület<br />
Vetület síkja<br />
A földfelszín modellezésének folyamatábrája<br />
A valós világ pontjai értelmezhetık egy, origójával a Föld tömegközéppontjába helyezett<br />
(geocentrikus) térbeli derékszögő koordinátarendszerben. Gyerekkorunk óta kialakult szemléletmódunknak<br />
megfelelıen a valós világ pontjait<br />
vízszintes (2D, kétdimenziós modell),<br />
függıleges (1D, egydimenziós magassági modell) helyzetükkel adjuk meg.<br />
A Föld vízszintes, kétdimenziós modelljét több lépésben (közelítésben) állítjuk elı:<br />
1. Geoid: a Föld nehézségi erıteréhez kapcsolódó, zárt matematikai formában nem leírható,<br />
idealizált térbeli felület, a nyugalomban lévı közepes tengerszint felülete. Nem alkalmas<br />
arra, hogy egy matematikailag szigorúan megalapozott térképrendszert érthetı formában<br />
ráépítsünk.<br />
2. Alapfelület: matematikailag viszonylag egyszerően leírható, szabályos térbeli felület, forgási<br />
ellipszoid, vagy gömb.<br />
3. Képfelület: az alapfelülethez illesztett sík, vagy síkba fejthetı felület.<br />
Az alapfelület és a képfelület egy lehetséges kapcsolódását mutatja be az alábbi ábra:<br />
4
alapfelület<br />
képfelület<br />
4. Vetület: a képfelület síkba terítésével jön létre.<br />
5. Térkép: a vetület szükség és cél szerinti kicsinyítése. A kicsinyítés mértékszáma a térkép<br />
méretaránya:<br />
M = térképi méretarány=<br />
térképi hossz<br />
vetületi hossz<br />
.<br />
Az egydimenziós magassági modell kétféleképpen értelmezhetı:<br />
1. A geoidhoz képest: középtengerszint feletti magasság, H.<br />
2. Az ellipszoidhoz képest: ellipszoidi magasság, h.<br />
A két fajta magasság különbsége a geoidunduláció:<br />
U = h − H .<br />
A domborzatábrázolást is tartalmazó (szintvonalas) térképek a geoidhoz képest értelmezett<br />
magassági modellre épülnek.<br />
A valós földfelszínrıl az alapfelületre (ellipszoidra) történı áttérés fizikai és matematikai törvényszerőségeivel<br />
a Felsıgeodézia, az alapfelületrıl a vetületre való áttérés matematikaigeometriai<br />
összefüggéseivel, jellemzı tulajdonságaival pedig a Vetülettan foglalkozik.<br />
A vetítés<br />
Az alapfelületrıl a képfelületre vetítéssel térünk át. A vetítés matematikai összefüggésekkel<br />
történhet<br />
1. geometriailag megszerkeszthetı és szemléltethetı,<br />
2. geometriailag nem szemléltethetı módon.<br />
Az elsı esetben a vetítést valamilyen vetítési középpontból végezzük és vetítısugarakkal közvetítjük.<br />
Ha a vetítési középpont a végtelenben van és a vetítısugarak a képfelületre merılegesek,<br />
ortogonális, vagy derékszögő vetítésrıl (a. ábra), ha a vetítısugarak párhuzamosak, de<br />
5
a képfelületre nem merılegesek, klinogonális, vagy ferdeszögő vetítésrıl (b. ábra) beszélünk.<br />
Ha vetítési középpont a végesben van, a vetítés centrális (c. ábra).<br />
C<br />
e<br />
P 1<br />
e<br />
P 2<br />
e<br />
P 1<br />
e<br />
P 2<br />
e<br />
P 1<br />
e<br />
P 2<br />
Vetítés vetítısugarakkal<br />
a) ortogonális vetítés, b) klinogonális vetítés, c) centrális vetítés<br />
A második esetben a vetítési középpont és a vetítısugarak helyzete geometriailag nem szemléltethetı,<br />
a vetített pontok geometriailag nem szerkeszthetık.<br />
Alap- és képfelületek<br />
A forgási ellipszoid<br />
P 1 a) P 2 P 1 b) P 2 P 1 c) P 2<br />
A Föld tengelykörüli forgása következtében létrejövı centrifugális erı a Földet a forgástengelyére<br />
merılegesen „széthúzza”. Ez okozza a Föld lapultságát, ami a kétdimenziós modellalkotás<br />
2. lépésében kéttengelyő, ún. forgási ellipszoidot eredményez (ábra).<br />
forgástengely<br />
b<br />
q<br />
a<br />
meridián-ellipszis<br />
a<br />
Egyenlítı<br />
A forgási ellipszoid paraméterei<br />
Ha az ellipszoidot a forgástengelyén áthaladó síkkal elmetsszük, a meridián-ellipszishez jutunk.<br />
A földi ellipszoid méretét és alakját az ellipszoid fél nagytengelyével, a-val és fél kistengelyével,<br />
b-vel adják meg. Az a és b értékekbıl levezethetı a forgási ellipszoid lapultsága:<br />
6
f<br />
a − b<br />
= .<br />
a<br />
Meghatározásuk idejétıl, helyétıl és módjától függıen az egyes forgási ellipszoidok méretei<br />
különböznek egymástól. Az alábbi táblázatban összefoglaljuk a Magyarországon is használatos<br />
ellipszoidok a, b és f paramétereit.<br />
Az ellipszoid Közlésének a (m) b (m) f<br />
neve éve<br />
Bessel 1842 6377397,155 6356078,963 1:299,153<br />
Kraszovszkij 1940 6378245 6356863,019 1:298,3<br />
IUGG/1967 1967 6378160 6356774,516 1:298,247<br />
WGS84 1984 6378137 6356752,3142 1:298,257<br />
Az alábbi ábrán a forgási ellipszoidhoz tartozó térbeli derékszögő és a felületi koordinátákat<br />
mutatjuk be. A két rendszer között az átszámítás zárt képletekkel történik.<br />
Z<br />
ellipszoidi normális<br />
P(ϕ, λ, h)<br />
Kezdı-meridián<br />
O<br />
P’<br />
N<br />
ϕ<br />
λ<br />
h<br />
Q’<br />
α ellipszoidi azimut<br />
A P pont<br />
ellipszoidi meridiánja<br />
Y<br />
X<br />
Ellipszoidi egyenlítı síkja<br />
Az X, Y, Z ellipszoidi térbeli rendszer origója az ellipszoid középpontja. Az ellipszoid felületébıl<br />
az ellipszoid forgástengelyén átfektetett síkok a meridiánokat, az Egyenlítı síkjával párhuzamos<br />
síkok a szélességi köröket metszik ki. Valamely P pont ϕ ellipszoidi szélességén a P<br />
pont normálisának (amely – a pólusokban és az Egyenlítı pontjain emelt normálisok kivételével<br />
- nem megy át az ellipszoid középpontján) az ellipszoidi egyenlítı síkjával bezárt szögét,<br />
λ ellipszoidi hosszúságán a P ponton átmenı meridiánnak a kezdı-meridiánnal bezárt szögét<br />
értjük. A kezdı-meridián elvileg tetszıleges lehet, rendszerint a Greenwich-i meridiánnal<br />
egyezik meg. α - ellipszoidi azimut, a P’Q’ ellipszoidi ív érintıjének a P’ pont meridiánjának<br />
P’ pontbeli érintıjével közbezárt szöge. Az ábrán még N az ellipszoid harántgörbületi sugara<br />
a P’ pontban, h az ellipszoidi magasság.<br />
A gömb<br />
Kisebb országok térképi ábrázolásánál az ellipszoidot gömbbel is helyettesíthetjük. Ekkor a<br />
meridiánok is hosszúsági körök lesznek és a számítások összefüggései is lényegesen leegyszerősödnek,<br />
mivel a gömbi normálisok a gömb középpontján mennek keresztül.<br />
Az alábbi ábrán a gömbhöz tartozó gömbi derékszögő és a gömbi felületi koordinátákat mutatjuk<br />
be: ϕ – gömbi szélesség, λ – gömbi hosszúság, φ - pólustávolság.<br />
7
Z<br />
P(ϕ, λ)<br />
gömbi normális<br />
Gömbi kezdımeridián<br />
φ<br />
ϕ<br />
λ<br />
P’<br />
R<br />
h<br />
α gömbi azimut<br />
Q’<br />
A P pont<br />
gömbi meridiánja<br />
Y<br />
X<br />
Gömbi egyenlítı<br />
síkja<br />
Az alábbi táblázatban az ellipszoid és a gömb fontos paramétereit, valamint a derékszögő és a<br />
felületi koordináták közötti átszámítás összefüggéseit foglaljuk össze.<br />
Megnevezés<br />
Ellipszoid: jelölések<br />
és összefüggések<br />
Gömbi megfelelı<br />
(R – a gömb sugara)<br />
az alapfelület fél nagytengelye a R<br />
az alapfelület fél kistengelye b R<br />
lapultság<br />
(arányszám)<br />
f = ( a − b)<br />
/ a = 1/α<br />
( α = a /( a − b)<br />
)<br />
elsı excentricitás négyzete<br />
2 2 2 2<br />
e = ( a − b ) / a<br />
0<br />
második excentricitás négyzete<br />
2 2 2 2<br />
e′ = ( a − b ) / b<br />
0<br />
harántgörbületi sugár<br />
(meridiánra merıleges irányú)<br />
N<br />
a<br />
( 1 − e sin ϕ)<br />
=<br />
2 2 1/ 2<br />
R<br />
a(1<br />
− e )<br />
meridián irányú görbületi sugár M =<br />
2 2 3 / 2<br />
R<br />
(1 − e sin ϕ)<br />
derékszögő koordináták számítása a<br />
felületi koordinátákból<br />
felületi koordináták számítása a derékszögő<br />
koordinátákból<br />
X = ( N + h)<br />
⋅ cosϕ ⋅ cosλ<br />
Y = ( N + h)<br />
⋅ cosϕ ⋅ sin λ<br />
2<br />
( b<br />
2 ⋅ N + ) ⋅ sinϕ.<br />
Z = h<br />
a<br />
2<br />
p = X + Y<br />
θ = arctan<br />
2<br />
Z ⋅ a<br />
p ⋅ b<br />
2<br />
Z + e′<br />
⋅ b ⋅ sin<br />
= arctan<br />
p − e ⋅ a ⋅ cos<br />
ϕ<br />
2 3<br />
Y<br />
λ = arctan ,<br />
X<br />
p<br />
h = − N<br />
cosϕ<br />
2<br />
3<br />
θ<br />
θ<br />
0<br />
-<br />
X = ( R + h)<br />
⋅ cosϕ ⋅ cos λ<br />
Y = ( R + h)<br />
⋅ cosϕ ⋅ sin λ<br />
Z = ( R + h) ⋅ sinϕ<br />
⋅<br />
2<br />
p = X + Y<br />
-<br />
Z<br />
ϕ = arctan<br />
p<br />
2<br />
Y<br />
λ = arctan<br />
X<br />
p<br />
h = − R<br />
cosϕ<br />
8
Földrajzi koordináták<br />
A továbbiakban az „ellipszoidi” és a „gömbi” jelzık helyett a földrajzi hosszúság, földrajzi<br />
szélesség, földrajzi azimut kifejezéseket fogjuk használni akkor, amikor tárgyalásunk mind az<br />
ellipszoidra, mind a gömbre vonatkozhat. A földrajzi szélesség és földrajzi hosszúság fogalmakat<br />
a földrajzi koordináták kifejezésben foglaljuk össze.<br />
A sík<br />
A földfelszíni pontok térképi ábrázolásánál az alapfelületi pontokat a vetület síkjában adjuk<br />
meg és a számításokat a vetületi síkban definiált koordinátarendszerben (vetületi koordinátarendszer)<br />
hajtjuk végre.<br />
+x<br />
A fenti ábrán ún. délnyugati, ill. északkeleti tájékozású vetületi koordinátarendszert látunk,<br />
azaz a rendszer +x tengelye délre, ill. északra, +y tengelye nyugatra, ill. keletre mutat.<br />
A fenti ábra jelölései:<br />
y, x – sík derékszögő koordináták,<br />
∆ y = y − y , ∆x<br />
= x − x - koordinátakülönbségek,<br />
Q<br />
+y<br />
δ QP<br />
P<br />
δ – irányszög.<br />
y Q<br />
Q<br />
d<br />
∆y PQ<br />
δ PQ<br />
∆x PQ<br />
a)<br />
Q<br />
y P<br />
P<br />
P<br />
K<br />
x P<br />
x Q<br />
+x<br />
x Q<br />
x P<br />
K<br />
∆x PQ<br />
P<br />
δ PQ<br />
y P<br />
∆y PQ<br />
d<br />
b)<br />
Q<br />
δ QP<br />
y Q<br />
+y<br />
É t<br />
µ<br />
+x É f<br />
Q<br />
Meridián képe<br />
δ<br />
P<br />
α<br />
K +y<br />
A vetületi koordinátarendszerben értelmezzük még az alábbi fogalmakat:<br />
α - földrajzi azimut (szögtartó vetületeknél),<br />
δ - irányszög,<br />
µ – vetületi meridiánkonvergencia,<br />
Az É f és É t jelölések az alapfelületi és a vetületi (térképi) északi irányokat jelentik.<br />
9
Vetületi egyenletek<br />
Az alap- (ellipszoid, gömb) és a képfelület (vetület) között a kapcsolatot a vetületi egyenletek<br />
teremtik meg. Utóbbiak az y és x vetületi koordinátákat fejezik ki a ϕ földrajzi szélesség és a<br />
λ földrajzi hosszúság függvényében. Szimbolikus jelöléssel:<br />
y = f<br />
x = f<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
A vetületi egyenletekkel szemben az alábbi feltételeket kívánják meg:<br />
− az alapfelület minden pontjának csak egy és csakis egy pont feleljen meg a képfelületen,<br />
− a vetületi egyenletek folytonosak és differenciálhatók, deriváltjaik szintén folytonosak lea<br />
vetületi koordináták függvényé-<br />
gyenek,<br />
− kielégítsék a (vetületi) torzulásokra megadott követelményeket.<br />
Fordítva, a ϕ és λ földrajzi koordinátákat kifejezhetjük ben:<br />
ϕ = fϕ<br />
( y,<br />
x)<br />
.<br />
λ = f y,<br />
x<br />
Utóbbiak az ún. inverz vetületi egyenletek.<br />
A vetületi egyenleteket nem minden térképezendı pontra használják. Korlátozott számú pont<br />
földrajzi koordinátái és a szomszédos pontok közötti földrajzi azimutok meghatározása után<br />
azokat a vetületi egyenletek segítségével számítják át vetületi koordinátákká és irányszögek-<br />
ké. Az ily módon definiált vetületben további, immár tetszıleges számú pontot már a sík dekoordinátarendszerben<br />
érvényes összefüggések felhasználásával határoznak meg, a<br />
rékszögő vetületi egyenletek alkalmazása nélkül.<br />
Vetületi torzulások és redukciók<br />
y<br />
x<br />
λ<br />
( )<br />
.<br />
Az alapfelületi alakzatok torzulnak a síkban<br />
Az alapfelületi görbe vonalak és felületek képfelületre vetítésekor nem elhanyagolható torzulépnek<br />
fel. A térképalkotás során arra kell törekednünk, hogy a síkrajzot és a síkban áb-<br />
rázolt domborzatot alkotó természetes és mesterséges tereptárgyakat lehetıleg valódi<br />
lások alakjuk-<br />
10
an vagy ahhoz minél közelebb mutassuk be. Ebbıl a szempontból a torzulások annál nagyobbak,<br />
szembetőnıbbek és zavaróbbak, minél nagyobb az alapfelületnek az a része, amelyet<br />
a térképen ábrázolni akarunk. Szélsı esetben, ha például az egész Földet egy térképen kívánjuk<br />
ábrázolni, a fenti ábrán vázolt helyzet állhat elı, amikor az egyes földrészek térképi területe<br />
jelentıs mértékben ellentmond a valóságos területi adatoknak.<br />
Fordítva, minél kisebb a térképen ábrázolni kívánt felület, annál kisebbek a torzulások, míg<br />
végül eljutunk egy akkora területhez, amelynek térképi ábrázolásakor a térképezési gyakorlat<br />
szempontjából a torzulások mértéke már elhanyagolható. E terület nagysága a térkép méretarányától<br />
és a térképi ábrázolás elıírt megbízhatóságától függ, s emiatt relatív. Határozzuk<br />
meg azt a - méretaránytól függı - legnagyobb területet, amelyen belül a torzulások figyelmen<br />
kívül hagyhatók. A területi korlátok betartása esetén vetítésre nincs szükség.<br />
Induljunk ki abból, hogy a grafikus térképen az egymáshoz 0,1 mm-nél közelebb esı pontokat<br />
már nem tudjuk egymástól megkülönböztetni. Ez pld. 1:10000 méretarány esetén a vetületben<br />
0 ,1mm ⋅10000<br />
= 1000 mm = 1m -nek felel meg.<br />
A torzulás mértéke a felület nagyságától függ<br />
Az alapfelület R sugara mintegy 6380 km. A γ az s alapfelületi hosszhoz tartozó középponti<br />
szög. Az s hossznak az érintési síkra, más szóval, a K pont vízszintes síkjára vetített értéke d.<br />
A kettı különbsége az s hossz torzulásának a vetületben megengedhetı mértéke, esetünkben<br />
1 m = 0,001km . Az ábrából<br />
s<br />
∆ s = R ⋅sin − s,<br />
R<br />
s<br />
0,001<br />
= 6380⋅sin<br />
− s.<br />
6380<br />
A fenti egyenletet az s = 50 km érték elégíti ki, azaz a torzulást a K pont környezetében mintegy<br />
50 km-es sugarú körben hagyhatjuk figyelmen kívül. Kisebb méretaránynál s értéke nagyobb,<br />
nagyobb méretaránynál kisebb. Pld. nagyobb, 1:1000 méretaránynál s = 23 km .<br />
Vetületi torzulások<br />
∆ s = d − s = R ⋅ sin γ − s ,<br />
Az alábbi ábra a) baloldali része az alapfelület végtelen kis részét, b) jobboldali része a képfelület<br />
megfelelı végtelen kis részét mutatja be. A baloldali elemi kis háromszög α földrajzi<br />
azimut melletti befogója M ⋅ dϕ<br />
, szemközti befogója r ⋅ dλ<br />
, az átfogó ds. M a meridián irányú<br />
görbületi sugár, r = N ⋅ cosϕ<br />
, ahol N a haránt irányú görbületi sugár. Az alapfelületi<br />
11
M ⋅ dϕ befogónak a dx, az r ⋅ dλ<br />
befogónak a dy, a ds átfogónak a dd, az α azimutnak a β, a<br />
dF elemi kis területnek a dT, a ϕ ,λ pontnak az 0 0<br />
x , y 0 0<br />
pont felel meg a vetületben. A vetületek<br />
többségében a vetület x tengelye az alapfelületi meridián képe, az y tengely erre merıleges.<br />
ϕ0<br />
+ M ⋅ dϕ<br />
M ⋅ dϕ<br />
α<br />
r ⋅ dλ<br />
ds<br />
ϕ0 + M ⋅ dϕ,<br />
λ0<br />
+ r ⋅ dλ<br />
dy<br />
y0 + dy,<br />
x0<br />
+ dx<br />
x + 0<br />
dx<br />
dd<br />
dx<br />
β<br />
a) y , x<br />
b)<br />
0<br />
ϕ ,λ 0 0<br />
0<br />
Végtelen kis felületek az alapfelületen és a képfelületen<br />
A fenti ábrabeli két háromszög hosszban, szögben és területben jelentkezı eltérései a vetületi<br />
torzulások. A vetítés során a hosszak és területek torzulásával általánosságban a szögek is torzulnak.<br />
A vetületi egyenletek azonban megválaszthatók úgy, hogy valamelyik mennyiség a<br />
másik rovására a vetítéssel ne változzon.<br />
Lineármodulus<br />
A hosszak el nem kerülhetı változása a vetületen azt jelenti, hogy a vetítéskor az alapfelületi<br />
méretek pontról pontra a helytıl függıen különbözı méretekben képzıdnek le a képfelületen.<br />
Ezt a változást a hosszak torzulását jellemzı lineármodulussal értelmezzük:<br />
dd<br />
l = .<br />
ds<br />
A lineármodulus kifejezi, hogy egy alapfelületi s hossz végtelen kis ds változásának a vetületi<br />
d hossz (ábra) mekkora végtelen kis dd változása felel meg. Általános esetben dd<br />
≠ ds<br />
.<br />
A lineármodulus fenti összefüggésébıl kiindulva az alábbi összefüggés vezethetı le:<br />
Az összefüggés jelölései:<br />
Az<br />
2<br />
2<br />
2<br />
l = P ⋅ cos α + Q ⋅ sin 2α<br />
+ T ⋅ sin α .<br />
E<br />
P = ,<br />
2<br />
M<br />
F G<br />
Q = , T = .<br />
2<br />
M ⋅ r r<br />
⎛ ∂x<br />
⎞ ⎛ ∂y<br />
⎞<br />
E = ⎜ ⎟ + ⎜ ⎟ ,<br />
⎝ ∂ϕ<br />
⎠ ⎝ ∂ϕ<br />
⎠<br />
∂x<br />
∂x<br />
∂y<br />
∂y<br />
F = ⋅ + ⋅ ,<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
2<br />
⎛ ∂x<br />
⎞<br />
G = ⎜ ⎟<br />
⎝ ∂λ<br />
⎠<br />
2<br />
2<br />
⎛ ∂y<br />
⎞<br />
+ ⎜ ⎟<br />
⎝ ∂λ<br />
⎠<br />
parciális deriváltakból álló mennyiségek az ún. Gauss-féle állandók, α a földrajzi azimut.<br />
2<br />
12
Példa:<br />
A gömbre, mint alapfelületre vonatkozó vetületi egyenletek legyenek az alábbiak:<br />
1. Határozzuk meg a lineármodulust!<br />
Képezzük az alábbi parciális deriváltakat:<br />
Továbbá<br />
mert a földgömbre<br />
y = R ⋅ λ<br />
.<br />
x = R ⋅ϕ<br />
∂y<br />
∂y<br />
∂x<br />
∂x<br />
= R; = 0; = R;<br />
= 0 .<br />
∂λ<br />
∂ϕ<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
E =<br />
2<br />
2<br />
= R ; F = 0; G R ,<br />
1<br />
P = 1 ; Q = 0; T = ,<br />
2<br />
cos ϕ<br />
M = R , N = R , r = R ⋅ cosϕ<br />
, R a földgömb sugara.<br />
A lineármodulus összefüggésébe helyettesítve, írhatjuk:<br />
2 2 1<br />
2<br />
l = cos α + ⋅sin<br />
α .<br />
2<br />
cos ϕ<br />
2. Számítsuk ki az l lineármodulusnak a gömbi meridián és a gömbi szélességi kör irányába<br />
esı m, ill. n értékeit!<br />
g<br />
A gömbi azimut a meridián irányában α = 0<br />
2<br />
értékeit az l képletébe helyettesítve, kapjuk:<br />
o<br />
, a szélességi kör irányában<br />
1<br />
l 0<br />
( ) = m = 1,<br />
l 0<br />
α 0 ( α 90 ) = n = .<br />
= =<br />
cosϕ<br />
g<br />
α<br />
o<br />
= 90<br />
A gömbi meridián hossza a vetületben nem szenved torzulást, a szélességi kör hossza az<br />
egyenlítıtıl való távolság függvényében 1-tıl ∞ -ig változik.<br />
Vetületi fıirányok<br />
Az alapfelület minden egyes pontjánál van két egymásra merıleges vonal, amelyek vetületei<br />
is merılegesek. Ezek az irányok a vetületi fıirányok, az I. és a II. vetületi fıirány. A vetületi<br />
fıirányokba esı lineármodulusok mindig extremálisak, azaz lmax.<br />
maximális, vagy l<br />
min.<br />
minimális<br />
értéket vesznek fel.<br />
Torzulási ellipszis (Tissot-féle indikatrix)<br />
Az alapfelület tetszıleges pontjába helyezett, végtelen kis kör képe a vetület megfelelı pontjában<br />
ellipszis, az ún. torzulási ellipszis, vagy a Tissot-féle indikatrix. Mivel, mint mondtuk<br />
feljebb, a vetületi fıirányokba esı lineármodulusok extremálisak, a torzulási ellipszis a és b<br />
féltengelyei a vetületi fıirányokkal esnek egybe. Ábránkon a kör sugarát egységnyinek választottuk.<br />
! Az<br />
g<br />
α<br />
13
ϕ<br />
x ϕ<br />
1<br />
Vetület<br />
m a<br />
ϕ 0 λ<br />
b<br />
1<br />
λ 0<br />
x 0<br />
n<br />
λ<br />
y<br />
Az alapfelületen végtelen kis sugarú kör képe a vetületen a torzulási ellipszis (Tissot-féle<br />
indikatrix)<br />
Az ábrán y<br />
0<br />
, x0<br />
az alapfelület ϕ<br />
0<br />
,λ0<br />
ellipszoidi koordinátájú pontjának vetületi koordinátái,<br />
m a meridián irányú és n a meridiánra merıleges (haránt-) irányú lineármodulus.<br />
Szögeltérés<br />
A szögek torzulását a<br />
a) b)<br />
∆γ<br />
= γ ′ − γ<br />
szögeltéréssel, s annak υ = ∆γ<br />
max<br />
maximális értékével jellemezzük (ábra).<br />
y 0<br />
γ<br />
γ’<br />
Tetszıleges alapfelületi γ szög képe γ'<br />
A fenti összefüggésben γ ′ két tetszıleges irány közbezárt szöge a képfelületen, γ a megfelelı<br />
irányok által bezárt szög az alapfelületen. A maximális szögeltérés értéke a<br />
vagy a<br />
összefüggésbıl fejezhetı ki.<br />
Azimut eltérése a képfelületen<br />
a − b<br />
sin υ = , (1)<br />
2 a + b<br />
a − b<br />
tan υ = (2)<br />
2 2 ⋅ a ⋅ b<br />
„A lineármodulus általános egyenlete” c. fejezet ábrája szerint az α földrajzi azimutnak a<br />
képfelületen a β szög felel meg. A β értékére α függvényében az alábbi összefüggések vezethetık<br />
le:<br />
M ⋅ H<br />
tan β =<br />
,<br />
r ⋅ E ⋅ cotα<br />
+ M ⋅ F<br />
14
vagy<br />
tan β =<br />
M ⋅ H ⋅ tanα<br />
.<br />
r ⋅ E + M ⋅ F ⋅ tanα<br />
A földrajzi azimut képe és a földrajzi azimut egymástól az alábbi összefüggés szerint térnek<br />
el:<br />
A<br />
tan<br />
( − α )<br />
=<br />
( M ⋅ H − r ⋅ E)<br />
tan β és tan α szögek hányadosa:<br />
2<br />
⋅ tanα<br />
− M ⋅ F ⋅ tan α<br />
. (1)<br />
r ⋅ E + M ⋅ F ⋅ tanα<br />
+ M ⋅ H ⋅ tan α<br />
β<br />
2<br />
tan β M ⋅ H<br />
=<br />
. (2)<br />
tanα<br />
r ⋅ E + M ⋅ F ⋅ tanα<br />
A már ismert jelöléseken túl a fenti összefüggésekben<br />
Példa:<br />
H<br />
2<br />
= E ⋅ G − F .<br />
1. Számítsuk ki a „Lineármodulus” c. fejezet példájában szereplı gömbi vetületre a gömbi<br />
azimut eltérését!<br />
továbbá<br />
R a földgömb sugara.<br />
E =<br />
2<br />
2<br />
= R ; F = 0; G R ,<br />
Az (1) összefüggésbe helyettesítve, írhatjuk:<br />
tan<br />
( −α<br />
)<br />
2. Számítsuk ki ( β − α )<br />
y = R ⋅ λ<br />
,<br />
x = R ⋅ϕ<br />
H =<br />
2 2<br />
= E ⋅ G − F R , r = R ⋅ cosϕ<br />
,<br />
2<br />
3 3<br />
( M ⋅ H − r ⋅ E) ⋅ tanα<br />
− M ⋅ F ⋅ tan α ( R − R ⋅ cosϕ)<br />
⋅ cosϕ<br />
+ R<br />
⋅ tanα<br />
.<br />
⋅ tan α<br />
β =<br />
2<br />
3<br />
3 2<br />
=<br />
r ⋅ E + M ⋅ F ⋅ tanα<br />
+ M ⋅ H ⋅ tan α R<br />
tan<br />
, valamint<br />
( α )<br />
( 1−<br />
cosϕ)<br />
⋅ tanα<br />
− =<br />
.<br />
cosϕ<br />
+ tan α<br />
β<br />
2<br />
tan β<br />
tanα<br />
A tan ( β −α ) képletébe helyettesítve, kapjuk:<br />
g<br />
értékétα<br />
1−<br />
cosϕ<br />
o<br />
= 45<br />
mellett!<br />
tan β<br />
( β − α ) ( α = 45 ) = , = .<br />
1+<br />
cosϕ<br />
tanα<br />
cosϕ<br />
tan 0<br />
o<br />
0<br />
ϕ = 0 - nál : tan<br />
= 45<br />
α =<br />
2<br />
ϕ<br />
o<br />
( β −α<br />
) ( ) = = 0; ( β −α<br />
) (<br />
0 ) = 0 , = 1<br />
0<br />
1<br />
tan β<br />
tanα<br />
α 45<br />
,<br />
1<br />
1<br />
tan β<br />
tanα<br />
o<br />
( β −α<br />
) ( ) = = 1; ( β − α ) (<br />
0 ) = 45 , = ∞<br />
o<br />
= 90 - nál : tan<br />
0<br />
α = 45<br />
α = 45<br />
.<br />
15
Fokhálózati vonalak merılegességének feltétele<br />
A meridiánok és a szélességi körök az alapfelületen egymásra merılegesek. A meridiánoknak<br />
és a szélességi köröknek a vetületben megfelelı vonalak a fokhálózati vonalak képei. Utóbbiak<br />
akkor merılegesek egymásra, amikor<br />
Területi modulus<br />
∂x<br />
∂x<br />
∂y<br />
∂y<br />
F = ⋅ + ⋅ = 0 .<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
A vetületen lévı végtelen kis dT terület és a megfelelı alapfelületi dF felület<br />
hányadosát területi modulusnak nevezzük.<br />
τ =<br />
dT<br />
dF<br />
d s m<br />
dF<br />
d s p<br />
Vetület<br />
d d m<br />
χ<br />
dT<br />
d d p<br />
Az alapfelületi végtelen kis felületnek végtelen kis vetületi terület felel meg<br />
Az ábrából:<br />
dT<br />
dF<br />
dd<br />
= ds<br />
m<br />
m<br />
⋅ dd<br />
⋅ ds<br />
p<br />
p<br />
⋅ sin<br />
dT<br />
τ =<br />
dF<br />
dd<br />
=<br />
= χ<br />
,<br />
χ<br />
⋅ dd<br />
p<br />
⋅sin<br />
χ dd<br />
=<br />
ds<br />
⋅ ds<br />
ds<br />
m<br />
m<br />
p<br />
m<br />
m<br />
dd<br />
⋅<br />
ds<br />
p<br />
p<br />
⋅sin<br />
.<br />
A képletekben<br />
m<br />
d p<br />
d s , ds<br />
a meridián és a szélességi körök végtelen kis oldalai az alapfelületen,<br />
m<br />
d d , d a megfelelı oldalak a vetületben.<br />
Az<br />
dd<br />
m d s<br />
m<br />
= és<br />
m<br />
p<br />
dd<br />
p<br />
n = a meridián-, ill. a szélességi kör menti lineármodulusok, ezért<br />
ds<br />
p<br />
τ = m ⋅ n ⋅sin χ .<br />
Φ<br />
a<br />
m<br />
χ<br />
n<br />
b<br />
16
Az ábra és Apollonius 2. tétele szerint<br />
o<br />
A szélességi körön, α = 90 -nál<br />
τ = a ⋅ b .<br />
E G H H<br />
τ = m ⋅ n ⋅sin χ = ⋅ ⋅ = . (1)<br />
M r E ⋅ G M ⋅ r<br />
A hosszak, szögek és területek fenti torzulásainak mértékszámai minısítik a vetületek használhatóságát,<br />
alkalmazásuk feltételeit.<br />
Az alapfelület ábrázolása a képfelületen<br />
Az alapfelület szögtartó ábrázolása<br />
Az alapfelület szögtartó (konform) ábrázolása során egy végtelen kis alapfelületi idom alakja<br />
a vetületben hasonló marad és a υ maximális szögeltérés zérus.<br />
A „Lineármodulus” c. fejezetben megadott<br />
l<br />
2<br />
2<br />
= P ⋅ cos α + Q ⋅ sin 2α<br />
+ T ⋅sin<br />
2<br />
α<br />
függvénynek ott van szélsıértéke, ahol az α szerinti elsı derivált 0:<br />
( − 2 ⋅ P ⋅ cosα<br />
⋅ sinα<br />
+ 2 ⋅Q<br />
⋅ cos 2α<br />
+ 2 ⋅T<br />
⋅ sinα<br />
cosα<br />
) dα<br />
2 ⋅ l ⋅ dl<br />
=<br />
⋅<br />
dl<br />
= 2 ⋅ Q ⋅ cos 2α<br />
+<br />
α<br />
dα<br />
( T − P) ⋅sin 2 = 0<br />
Ebben az összefüggésben az egyenlıség akkor áll fenn, ha<br />
Q = 0 és T − P = 0.<br />
.<br />
F G<br />
Q = és T = jelöléseket. A fokhá-<br />
2<br />
M ⋅ r r<br />
E<br />
Ugyanebben a fejezetben ismertettük a P = ,<br />
2<br />
M<br />
lózati vonalak képeire vonatkozó<br />
∂x<br />
∂x<br />
∂y<br />
∂y<br />
F = ⋅ + ⋅ = 0<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
∂ϕ<br />
∂λ<br />
F<br />
merılegességi feltétel teljesülése esetén Q = = 0 , ekkor a T − P = 0 kifejezésbıl<br />
M ⋅ r<br />
E G<br />
2 =<br />
2 .<br />
M r<br />
A lineármodulus<br />
2<br />
2<br />
2<br />
l = P ⋅ cos α + Q ⋅ sin 2α<br />
+ T ⋅ sin α<br />
2 2 E 2 2 G<br />
képlete alapján α = 0 mellett m = l α =<br />
o = és n = l o =<br />
0 2<br />
90 2<br />
M<br />
α =<br />
, ezért<br />
r<br />
2 2<br />
m = n .<br />
Ebbıl következik a szögtartó ábrázolás alábbi szükséges és elégséges feltétele:<br />
17
m = n ,<br />
azaz a lineármodulus minden irányban egyenlı.<br />
A szögtartó ábrázolás feltételei:<br />
1.<br />
2.<br />
3.<br />
a = b = m = n = l<br />
τ = a<br />
2<br />
υ = 0.<br />
.<br />
Az alapfelület ekvivalens és területtartó ábrázolása<br />
Az alapfelület ekvivalens ábrázolásakor egy végtelen kis vetületi terület és a megfelelı alapfelületi<br />
felület aránya megmarad:<br />
dT<br />
τ = = κ .<br />
d F<br />
Területtartó vetületeknél κ = 1, vagyis τ = 1.<br />
Írjuk fel a területi modulusra vonatkozó alábbi összefüggéseket:<br />
τ = a ⋅b<br />
= 1<br />
τ = m ⋅ n ⋅ sin χ = 1<br />
H<br />
τ = = 1 .<br />
M ⋅ r<br />
A területtartóság feltétele az utolsó összefüggésbıl:<br />
H<br />
= M ⋅ r .<br />
Tekintettel a „Szögeltérés” c. fejezet (2) képletére is, a területtartó ábrázolás feltételei az alábbiak:<br />
1.<br />
1<br />
a = ;<br />
b<br />
2. τ = 1<br />
Az alapfelület általános torzulású ábrázolása<br />
3.<br />
1<br />
b =<br />
a<br />
υ a − b<br />
tan = .<br />
2 2<br />
Az általános torzulású vetületeknél a szögek és a területek is torzulnak. Ilyen vetület pld. a<br />
meridián mentén hossztartó vetület, amelynél a meridián-menti lineármodulus egységnyi:<br />
a ≠ b; b = 1; υ ≠ 0; τ ≠ 1.<br />
18
Torzulási ellipszisek különbözı torzulású vetületekre<br />
A különbözı torzulású vetületeknél az alapfelület tetszıleges pontjaiban felvett azonos mérető<br />
végtelen kis kör képe általában más-más alakú, mérető és elhelyezkedéső ellipszis lesz.<br />
Az alábbi ábrán néhány különbözı torzulású vetület torzulási ellipsziseit láthatjuk a földrajzi<br />
szélesség függvényében. A vetületi fıirányok egybeesnek a meridiánokkal és szélességi körökkel,<br />
vagyis a torzulási ellipszis b fél kistengelye a meridián, az a fél nagytengelye a szélességi<br />
körök irányába esik. A vetületek kezdıpontja az Egyenlítı és egy tetszıleges meridián<br />
metszéspontja. A meridiánra merıleges irányú lineármodulus legyen mind a három típusú vetületnél<br />
a = .<br />
1<br />
cosϕ<br />
o<br />
60<br />
o<br />
30<br />
a = 2<br />
b = 2<br />
a = 1,15<br />
b = 1,15<br />
o<br />
90<br />
o<br />
60<br />
a = ∞<br />
b = 0<br />
a = 2<br />
a = 1,15<br />
o<br />
90<br />
b = 0,5<br />
o<br />
60<br />
o<br />
o<br />
30<br />
b = 0,86<br />
30<br />
a = ∞<br />
b = 1<br />
a = 2<br />
b = 1<br />
a = 1,15<br />
b = 1<br />
o<br />
0<br />
a = 1<br />
b = 1<br />
o<br />
0<br />
a = 1<br />
b = 1<br />
o<br />
0<br />
a = 1<br />
b = 1<br />
-30<br />
o<br />
a = 1,15<br />
b = 1,15<br />
o<br />
-30 a = 1,15 -30<br />
b = 0,86<br />
o<br />
- 60 a = 2 - 60<br />
b = 0,5<br />
o<br />
o<br />
a = 1,15<br />
b = 1<br />
a = 2<br />
b = 1<br />
- 60<br />
o<br />
a = 2<br />
b = 2<br />
-90<br />
o<br />
a = ∞<br />
b = 0<br />
-90<br />
o<br />
a = ∞<br />
b = 1<br />
a = b,<br />
υ = 0<br />
a ≠ b,<br />
υ ≠ 0<br />
a ≠ b,<br />
b = 1<br />
2<br />
τ = a<br />
τ = 1<br />
υ ≠ 0, τ ≠ 1<br />
Szögtartó vetület Területtartó vetület<br />
Meridián mentén<br />
hossztartó vetület<br />
Torzulási ellipszisek<br />
A szögtartó vetületeknél a torzulási ellipszis a = b miatt a vetületen is kör lesz, alakja és elhelyezése<br />
állandó, mérete pedig a vetület tulajdonságainak megfelelıen változik. Olyan vetület,<br />
19
amely minden távolságot a vetület minden pontjában helyesen tudna rögzíteni, nem létezik.<br />
Létezhet azonban olyan vetület, amely bizonyos pontokban, ill. vonalak mentén hossztartó,<br />
sıt, akár egyidejőleg és ugyanott szögtartó is lehet (pl. a Marinus-féle két szélességi kör<br />
(ϕ 1 , ϕ 2 ) mentén hossz- és szögtartó vetület).<br />
ϕ 1<br />
ϕ 2<br />
Vetületek csoportosítása<br />
Marinus-féle két szélességi kör mentén hossz- és szögtartó vetület<br />
A torzulás szerinti megkülönböztetésen túl a vetületeket más szempontok szerint is csoportosítják.<br />
Valódi és képzetes vetületek<br />
A valódi és a képzetes vetületeket a fokhálózat képének alakulása különbözteti meg egymástól.<br />
Valódi vetületrıl beszélünk, ha a fokhálózati vonalak képei merılegesek, ellenkezı esetben<br />
a vetület képzetes. Utóbbiak között nincs szögtartó vetület. Mindkét típusú vetületnél lehetnek<br />
geometriailag megszerkeszthetı és szemléltethetı, ill. geometriailag nem szemléltethetı<br />
vetületek.<br />
Csoportosítás a képfelület alakja szerint<br />
A képfelület alakja szerint megkülönböztetünk<br />
– henger,<br />
– kúp és<br />
– azimutális vetületeket.<br />
Hengervetület<br />
Kúpvetület<br />
Vetületek alakjuk szerint<br />
Azimutális(sík)<br />
vetület<br />
20
Csoportosítás a képfelület Földhöz viszonyított elhelyezése szerint<br />
A Föld pólusokat összekötı átmérıjéhez képest a képfelület tengelyét háromféleképpen helyezhetjük<br />
el. Sík esetében most tengely alatt egy síkra merıleges egyenest értünk. Eszerint<br />
megkülönböztetünk<br />
– normális (poláris)<br />
– transzverzális (ekvatoriális) és<br />
– ferde tengelyő vetületeket.<br />
Normális elhelyezéső vetületnél a képfelület tengelye a Föld forgástengelye, transzverzális<br />
vetületnél a képfelület tengelye az egyenlítı síkjában van. Ferde tengelyő vetületnél a a képfelület<br />
tengelye átmegy az alapfelület (ellipszoid, gömb) középpontján.<br />
Normális Transzverzális Ferde tengelyő<br />
Érintı és süllyesztett vetület<br />
Vetületek a Földhöz viszonyított elhelyezésük szerint<br />
Érintı vetületnél az alapfelület érinti, süllyesztett (metszı) vetületnél metszi a képfelületet.<br />
Érintı henger- és kúpvetületeknél az alapfelület a képfelülettel egy képfelületi vonal mentén,<br />
azimutális vetületnél egy képfelületi pontban találkozik, süllyesztett vetületnél a találkozás<br />
mindig az alapfelület és a képfelület metszésvonala.<br />
Érintı<br />
Süllyesztett<br />
Közvetlen és közvetett vetítéső vetület<br />
Érintı és süllyesztett vetület<br />
Egy vetületet közvetlen vetítésőnek mondunk, ha az ellipszoidról a vetítés közvetlenül a síkra,<br />
vagy síkba fejthetı felületre (henger, kúp) történik. Közvetett vetítéső a vetület akkor, ha a ve-<br />
21
títés kettıs, vagyis ha a vetítést elsı lépésben az ellipszoidról gömbre (Gauss-gömb), második<br />
lépésben a Gauss-gömbrıl a síkra végezzük el.<br />
Vetületi redukciók<br />
A képfelületen jelentkezı torzulások miatt a térképi ábrázoláskor az alapfelületi (a földfelszínrıl<br />
az alapfelületre redukált) távolságokat, szögeket és területeket korrigálnunk kell. A<br />
korrekcióra szolgáló mennyiségeket vetületi redukcióknak nevezzük.<br />
P meridiánjának képe<br />
É f<br />
É t<br />
Q meridiánjának<br />
képe<br />
É f<br />
É t<br />
+x<br />
µ P<br />
β PQ<br />
geod. vonal µ<br />
δ Q<br />
PQ<br />
képe<br />
s PQ<br />
P<br />
∆ d<br />
PQ<br />
PQ<br />
∆ QP<br />
Q<br />
δ QP<br />
β QP<br />
+y<br />
Helymeghatározó adatok a vetületben<br />
A fenti ábrán a földrajzi helymeghatározó adatok képeit és a megfelelı vetületi helymeghatározó<br />
adatokat foglaljuk össze. Az ábrán a P és Q az alapfelületi pontok megfelelıi, β PQ és<br />
β QP az α PQ és α QP a földrajzi azimutok képei, amelyek szögtartó vetületben megegyeznek a<br />
földrajzi azimutokkal:<br />
β = α .<br />
É f – földrajzi észak, az alapfelületi meridiánok képeihez a vetületi P és Q pontokban szerkesztett<br />
érintık iránya. Az alapfelületi meridiánoknak a vetületi koordinátarendszer +x tengelyével<br />
párhuzamos egyenesek (szokásos nevük: térképi észak, jelölésük É t ), az alapfelületi legrövidebb<br />
vonalnak, a geodéziai vonalnak a vetületi koordinátarendszerben a síkbeli legrövidebb<br />
vonal, a d PQ egyenes szakasz, az α PQ földrajzi azimutnak a δ PQ irányszög, az α QP földrajzi<br />
azimutnak a δ QP irányszög felel meg.<br />
Az ellipszoidi adatokat a vetületre való áttérésnél az alábbi vetületi redukciókkal kell módosítanunk.<br />
− elsı irány- és szögredukció,<br />
− hossztorzulási tényezı és hosszredukció,<br />
− területtorzulási tényezı és területi redukció,<br />
− második irány- és szögredukció,<br />
− gömbi szögfölösleg,<br />
− vetületi meridiánkonvergencia.<br />
Elsı irány- és szögredukció. Az iránymodulus.<br />
Azimutredukció: A β vetületi azimut és a megfelelı α földrajzi azimut különbsége:<br />
22
∆ = β −α<br />
.<br />
α<br />
Αz azimutredukciót számíthatjuk az „Azimut eltérése a képfelületen” c. fejezet tan( β −α )<br />
-ra<br />
felírt (1) összefüggésébıl. Egy tetszıleges alapfelületi irány vetületbeli azimutját megkapjuk,<br />
ha az α alapfelületi azimuthoz az azimutredukció értékét hozzáadjuk:<br />
ΙΙ.<br />
β = α + ∆ .<br />
α<br />
ΙΙ.<br />
1<br />
α<br />
ω<br />
1<br />
P<br />
Vetület<br />
b β<br />
ω′<br />
Ι. a Ι.<br />
P’<br />
Az I. és II. vetületi fıirány<br />
A fenti ábrán a torzulási ellipszis szélességi kör irányába esı a féltengelyének iránya legyen<br />
az I., a meridián irányába esı b féltengelyének iránya a II. vetületi fıirány. Jelöljük<br />
o<br />
o<br />
ω = 90 −α - val és ω′ = 90 − β -val egy tetszıleges alapfelületi iránynak, ill. a megfelelı<br />
vetületi iránynak a I. vetületi fıiránnyal bezárt szögeit.<br />
Elsı irányredukció alatt definíciószerően a<br />
különbséget értjük. A továbbiakban<br />
∆ = ω′<br />
−ω<br />
∆ = −∆ α ,<br />
β = α − ∆ .<br />
Az elsı szögredukció két irányra vonatkozó elsı irányredukciók különbsége:<br />
Az<br />
hányados az iránymodulus.<br />
A továbbiakban<br />
∆ sz = ∆ 2 − ∆1 .<br />
tan ω′<br />
i =<br />
tanω<br />
1<br />
tan ω′<br />
= ; tanω<br />
=<br />
tan β<br />
1<br />
tanα<br />
miatt és az „Azimut eltérése a képfelületen” c. fejezet (2) képletét figyelembe véve<br />
23
i =<br />
tanω′<br />
=<br />
tanω<br />
tanα<br />
=<br />
tan β<br />
r ⋅ E + M ⋅ F ⋅ tanα<br />
.<br />
M ⋅ H<br />
A jegyzetben tárgyalt vetületek mind szögtartóak, így mind az elsı irányredukció, mind az elsı<br />
szögredukció értéke zérus, a = b , i = 1.<br />
Hossztorzulási tényezı és hosszredukció<br />
Az alapfelület két pontjának képét a vetület síkjában összekötı vonal a d egyenes szakasz. A<br />
d hossz és az alapfelületi pontok közötti legrövidebb s vonal hosszának hányadosát hossztorzulási<br />
tényezınek, különbségüket hosszredukciónak nevezzük:<br />
Hossztorzulási tényezı:<br />
d képfelületi hossz<br />
m = =<br />
.(1)<br />
s alapfelületi hossz<br />
Hosszredukció:<br />
∆ s = d − s = képfelületi hossz − alapfelületi hossz .<br />
Írjuk fel az (1) összefüggést az<br />
d<br />
m = = m0 + U (2)<br />
s<br />
alakban. A (2) képletben m<br />
0<br />
egy elıre megválasztott konstans érték, neve a redukálás mértéke,<br />
az U érték a hossztorzulás. A hossztorzulás értékét Magyarországon szokás U = -<br />
1<br />
10000<br />
ben megszabni, de ezt követelményt csak a ferdetengelyő érintı hengervetületeknél sikerült<br />
betartani.<br />
Ha m<br />
0<br />
= 1, érintı vetületrıl beszélünk. Az alapfelület és a képfelület találkozásánál nyilvánvalóan<br />
a hossztorzulás 0, bárhol máshol pozitív (a) ábra).<br />
A hossztorzulás értékét csökkenteni, s ezzel a vetület használhatósági tartományát növelni lehet<br />
úgy, ha m 0 < 1. Ez azt jelenti, hogy a vetületi egyenletekkel meghatározott valamennyi<br />
koordinátát az 1-nél valamivel kisebb számmal megszorzunk, azaz az<br />
vetületi egyenletek az<br />
y =<br />
x =<br />
y = m<br />
x = m<br />
0<br />
0<br />
f<br />
f<br />
y<br />
x<br />
⋅ f<br />
⋅ f<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
y<br />
x<br />
,<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
,<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
alakot öltik.<br />
Ez esetben a vetület süllyesztett, az ábrázolás méretaránya változik úgy, hogy a vetületi számításokból<br />
kapott távolságok a (3) képlet szerint rövidülnek. Süllyesztett vetületnél a hossztorzulás<br />
értelemszerően pozitív és negatív is lehet. A b.) ábrán a képfelület metszi az alapfelületet,<br />
az alapfelületen belül a hossztorzulás negatív, a képfelületi hosszak rövidülnek, azon kívül<br />
pozitív, a képfelületi hosszak csak kisebb mértékben nagyobbodnak. A torzulásmentes helyek<br />
az alap- és képfelület metszésvonalai (ábránkon körív és egyenes metszéspontjai).<br />
(3)<br />
24
A m 0 szám megválasztásánál ügyelni kell arra, hogy a hossztorzulás most ellenkezı (rövidülı)<br />
értelemben ne lépje túl a megengedett értéket. Süllyesztett vetületek pld. az Egységes Országos<br />
Vetület és az UTM vetület.<br />
d<br />
s<br />
Pozitív és negatív elıjelő hossztorzulás<br />
A süllyesztés következtében az alapfelületi távolságok egy redukált alapfelületen értelmezhetık,<br />
a (2) képlet az<br />
d U<br />
m = = 1 + = 1 + U ′ (4)<br />
m ⋅ s m<br />
0<br />
alakban írható fel. A (4)–ben m0 ⋅ s a redukált távolság, U ′a redukált alapfelületen értelmezett<br />
hossztorzulás. A (4)–bıl a süllyesztett vetület hossztorzulása<br />
A továbbiakban a (2) összefüggésbıl<br />
0<br />
U = m 0<br />
⋅U<br />
′ .<br />
( m U )<br />
d = s ⋅<br />
0<br />
+ .<br />
Az (1) összefüggés figyelembe vételével m 0 = 1 esetén<br />
m 0 < 1, azaz süllyesztett vetület esetén<br />
( + U ) − s = s + s ⋅U<br />
− s = U ⋅ s<br />
∆s<br />
= d − s = s ⋅ 1 , (5)<br />
( m + U ) − s = m −1+<br />
U ⋅ s<br />
0<br />
(<br />
0<br />
.<br />
∆ s = d − s = s ⋅<br />
)<br />
A hosszredukcióval redukált távolság m 0 = 1 esetén:<br />
+<br />
vetület<br />
alapfelület<br />
+ s +<br />
m ⋅<br />
0<br />
a) b)<br />
-<br />
s<br />
d<br />
d<br />
= s + ∆s<br />
= s + U ⋅ s . (6)<br />
Végül, a hosszredukcióval redukált távolság az m 0 < 1 esetén:<br />
d = s + ∆s<br />
= s + s( m0 −1+<br />
U ) .<br />
Az U hossztorzulás az alapfelület méreteinek és a vetületi koordináták függvénye. Minden vetületben<br />
van legalább egy pont, vagy vonal, ahol a hossztorzulási tényezı értéke 1, a hosszredukcióé<br />
zérus. Ezek a pontok, vagy vonalak: az alapfelület és a vetület érintkezési pontja,<br />
vagy vonala, ill. metszésvonala. A hossztorzulás értéke ezektıl távolodva nı.<br />
25
Területtorzulási tényezı és területi redukció<br />
A hossztorzulási tényezı és hosszredukció mintájára a területtorzulási tényezıt és a területredukciót<br />
az alábbiak szerint definiálják:<br />
Területtorzulási tényezı:<br />
Területi redukció:<br />
T képfelületi terület<br />
f = =<br />
.<br />
F alapfelületi terület<br />
∆ T = T − F = képfelületi terület − alapfelületi terület .<br />
A területtorzulási tényezı és a területi redukció a hossztorzulási tényezıtıl és a hosszredukciótól<br />
függ, e jegyzetben nem tárgyaljuk.<br />
Második irány- és szögredukció<br />
Második irányredukció: A „Vetületi redukciók” c. fejezet elsı ábráján a ∆<br />
PQ<br />
szög a vetületi<br />
síkbeli PQ iránynak a megfelelı alapfelületi vonal pontonként vetített vetületbeli képéhez húzott<br />
érintıjével bezárt szöge. A Q pontban fellépı ∆ második irányredukció értéke ettıl általában<br />
mind nagyságban, mind elıjelben különbözik.<br />
QP<br />
R<br />
∆ PR<br />
s PR<br />
d PR<br />
P<br />
ψ ′<br />
ψ<br />
P<br />
P<br />
∆ PQ<br />
d PQ<br />
s PQ<br />
Q<br />
Második szögredukció<br />
Második szögredukció: Szögtartó vetületben két, ugyanazon pontból kiinduló geodéziai vonal<br />
vetületbeli képéhez húzott érintık közbezárt ψ’ szögének és a képfelületen a megfelelı egyenes<br />
szakaszok közbezárt ψ szögének különbsége (ábra):<br />
∆ sz<br />
= ψ ′ −ψ .<br />
A második irány- és szögredukció értéke az alapfelület méreteitıl, a vetületi koordinátáktól és<br />
a földrajzi szélességtıl függ, nagyságuk vetületenként változó, szögmásodperc nagyságrendő.<br />
Gömbi szögfölösleg<br />
Az alábbi ábrán a PQR háromszög oldalai az<br />
d , d és d egyenes szakaszok.<br />
PQ<br />
PR<br />
QR<br />
s , s és s képfelületi görbe vonalak és a<br />
PQ<br />
PR<br />
QR<br />
26
s PR<br />
d PR<br />
R<br />
ψ ′<br />
ψ<br />
R<br />
R<br />
d QR<br />
s QR<br />
P<br />
ψ ′<br />
P<br />
∆ PQ<br />
ψ<br />
P<br />
d PQ<br />
s PQ<br />
ψ<br />
Q<br />
∆ QP<br />
ψ ′<br />
Q<br />
Q<br />
Második szögredukciók és a gömbi szögfölösleg<br />
A görbékkel határolt háromszög szögeinek összege<br />
∑ ψ ′ = ψ ′<br />
P<br />
+ ψ ′<br />
Q<br />
+ ψ ′<br />
R<br />
.<br />
Az egyenes szakaszokkal határolt háromszög szögeinek összege<br />
∑<br />
=<br />
P<br />
+ + = 180<br />
o<br />
ψ ψ ψ<br />
Q<br />
ψ<br />
R<br />
.<br />
Az alapfelületet gömbnek, a képfelületi görbe vonalak alkotta háromszöget megengedhetı<br />
közelítéssel gömbháromszögnek tekintjük. Ismeretes, hogy a gömbháromszög szögeinek öszszege<br />
mindig nagyobb 180 -nál. Ekkor<br />
o<br />
az<br />
különbség a gömbi szögfölösleg.<br />
De<br />
ε = ∑ψ<br />
′ − ∑ψ > 0<br />
ε ψ ′ − ψ = ∆ + ∆ + ∆<br />
= ∑ ∑ ,<br />
vagyis a gömbi szögfölösleg a háromszög csúcspontjaira vonatkozó második szögredukciók<br />
összege. A gömbi szögfölöslegnek a vetületek második irányredukcióinak számításánál megkülönböztetett<br />
jelentısége van. A gömbi szögfölösleg értéke megengedhetı közelítéssel a<br />
T<br />
ε = 2<br />
⋅ ρ′<br />
R<br />
összefüggéssel fejezhetı ki, ahol ρ ′′ az 1 radián – az ε kicsinységét figyelembe véve –<br />
szögmásodpercekben kifejezett értéke: ρ ′′ = 206264 , 8′<br />
, T a gömbi háromszögnek megfelelı<br />
vetületi háromszög területe.<br />
Az ellipszoidi szögfölösleget a gömbi szögfölösleggel értelmezzük. A gömb sugara az<br />
R =<br />
M ⋅ N<br />
összefüggéssel számítható. A képletben N a haránt-, M a meridián irányú görbületi sugár.<br />
2<br />
A gömbi szögfölösleg értéke 1 km - es háromszögfelület esetén mindössze ε ≈ 0 ,005′<br />
, 100<br />
2<br />
km esetén , 5<br />
ε ≈ 0 ′<br />
és csak 200<br />
P<br />
sz<br />
2<br />
km -nél éri el az ε ≈ 1′′<br />
Q<br />
sz<br />
-et.<br />
R<br />
sz<br />
27
Vetületi meridiánkonvergencia<br />
Vetületi meridiánkonvergencia: Az alapfelületi meridián képéhez a vetület P pontjában húzott<br />
érintınek az +x tengellyel e pontban párhuzamos iránnyal bezárt szöge, jelölése µ<br />
P<br />
(„Vetületi<br />
redukciók” c. fejezet elsı ábrája). Értéke a földrajzi, vagy a vetületi koordinátáktól és a Föld<br />
sugarától függ, a vetületek szélein eléri a szögfokos nagyságrendet.<br />
Az x tengelyen lévı pontokban a µ értéke zérus, mivel a térképi és a földrajzi északi irány<br />
egybeesik, az x tengely a kezdı-meridián képe. Minél jobban eltávolodunk mindkét irányban<br />
az x tengelytıl, annál nagyobb a meridiánkonvergencia értéke, vagy fordítva, minél inkább<br />
közeledünk az x tengelyhez, annál jobban tart (konvergál) a meridián képe az x tengelyhez. A<br />
vetületi meridiánkonvergencia elıjelét a fenti ábra szerint értelmezzük, azaz pozitívnak tekintjük<br />
akkor, ha a térképi északi irány a µ szög jobb oldali szára.<br />
_<br />
+x<br />
É t<br />
+<br />
É f<br />
µ<br />
É t = É f<br />
A vetületi meridiánkonvergencia változása<br />
A vetületi koordináta-rendszerbeli δ<br />
PQ<br />
irányszög a második irányredukció és a vetületi<br />
meridiánkonvergencia figyelembe vételével szögtartó vetületekre (α = β) az alábbi összefüggésbıl<br />
számítható ((„Vetületi redukciók” c. fejezet elsı ábrája):<br />
δ<br />
= + − .<br />
PQ<br />
α<br />
PQ<br />
∆PQ<br />
µ<br />
P<br />
+y<br />
28
Magyarország saját vetületei<br />
Magyarország saját vetületei alatt a kizárólag Magyarországon kidolgozott, a mindenkori magyarországi<br />
területi sajátosságokat magukon hordozó, a magyarországi térképezés céljára kiválasztott<br />
vetületeket értjük. A vetületek szögtartóak és vagy érintik, vagy metszik az alapfelületet.<br />
A fejezetben keletkezésük sorrendjében az alábbi vetületeket tekintjük át:<br />
- Sztereografikus vetület,<br />
- Ferdetengelyő hengervetületek,<br />
- Egységes Országos Vetület (EOV).<br />
A sztereografikus és a ferdetengelyő hengervetületek a történelmi Magyarország vetületei, kialakításuknál<br />
az ország akkori területébıl indultak ki. Mindkettı vonatkoztatási ellipszoidja a<br />
Bessel-ellipszoid (1841). A vetületek közvetett vetítésőek, vagyis a vetítést két lépésben hajtják<br />
végre: az ellipszoidról elıször egy, az ellipszoidot helyettesítı gömbre, a Gauss-gömbre<br />
(sugara R = 6378512,966 m ) vetítenek, s csak utána a síkra, ill. hengerre, mint síkba fejthetı<br />
felületre. A vetületek valódiak, azaz a fokhálózati vonalak képei egymásra merılegesek. Az<br />
EOV képfelülete süllyesztett henger, a vetület szintén közvetett és valódi, vonatkoztatási ellipszoidja<br />
az IUGG/1967 elnevezéső ellipszoid, Gauss-gömbjének sugara<br />
R = 6379743,001m .<br />
A felsorolt vetületek 1:1000 – 1:100000 méretaránya mellett az országot a térképlapok kezelhetetlen<br />
nagysága miatt egy térképen nem lehet ábrázolni. Emiatt a geodéziai felmérés eredményeit<br />
több, egymáshoz csatlakozó térképlapon, más néven szelvényen, vagy szelvénylapon<br />
ábrázoljuk. Abból a célból, hogy a választott vetületi rendszerben a szelvények összefüggését<br />
biztosítsuk, azokat a szelvényhálózatban helyezzük el úgy, hogy a csatlakozó hálózati vonalak<br />
mentén a térképi ábrázolás az egyes szelvénylapokon átfedés és hézagmentes legyen. A térképi<br />
tartalom hely szerinti azonosítása, az egyes szelvények egymástól való elkülönítése céljából<br />
az egyes szelvénylapokat számozzák, rajtuk feltüntetik a vetületi koordinátatengelyekkel<br />
párhuzamos egyeneseket, esetleg a fokhálózati vonalak képeit.<br />
A sztereografikus és a ferdetengelyő hengervetületek szelvényhálózata öl-, ill. méterrendszerő.<br />
A méterrendszer bevezetése elıtt a hazánkban alkalmazott mértékegység a bécsi<br />
ölrendszeren alapuló öl (a széttárt karok ujjvégei közötti távolság) volt. A bécsi öl továbbosztása<br />
a 6-os rendszerben történt:<br />
1 öl = 6 láb,<br />
1 láb = 12 hüvelyk,<br />
1 hüvelyk = 12 vonal.<br />
A területmértékek közötti összefüggések pedig az alábbiak:<br />
1 négyszögöl = 1 öl 2 ,<br />
1 kataszteri hold = 1600 öl 2 ,<br />
1 négyzetmérföld = 4000 öl ⋅ 4000 öl = 10000 kataszteri hold.<br />
A mértékegység a méretarányt befolyásolja: az ölrendszer az alapja a térképek régi, ún. kataszteri<br />
méretarányának, amelyet úgy választottak meg, hogy a térképen ábrázolt 1 hüvelyk 2 –<br />
nek 1 kataszteri hold feleljen meg. Mivel 1 hüvelyk = 1/72 öl és<br />
1hold<br />
2<br />
2<br />
= 1600 öl = 40 öl , s a kettı aránya adja a méretarányt, kapjuk:<br />
1<br />
öl : 40 öl = 1: (72 ⋅ 40) = 1: 2880.<br />
72<br />
29
A sztereografikus vetület<br />
A magyarországi sztereografikus vetület az elsı matematikai értelemben szigorúan kidolgozott<br />
vetület, keletkezésének idıpontja 1863. A vetület a tárgyalt csoportosítási szempontok<br />
szerint valódi, érintı, azimutális, ferde tengelyő. E pontban vetítés második lépcsıjét, a<br />
Gauss-gömbrıl egy vízszintes érintı síkra történı vetítést mutatjuk be. A Gauss-gömböt késıbb<br />
ismertetjük.<br />
A sztereografikus vetület képfelülete egy Gauss-gömbi meridiánon a vetület K kezdıpontjának<br />
választott ponthoz tartozó érintısík (ábra). Az x tengely a kezdıponton áthaladó gömbi<br />
meridián vetületben egyenesként jelentkezı képe, pozitív ága dél felé mutat, az y tengely a<br />
kezdıpontban a meridiánra merıleges gömbi fıkör vetületben szintén egyenesként jelentkezı<br />
képe. A vetítés a meridián K kezdıpontjával ellentétes, az érintı gömbi körön lévı C pontjából<br />
centrálisan történik, a vetületi koordinátarendszer délnyugati tájékozású.<br />
É<br />
S<br />
+ y<br />
K<br />
O<br />
+ x<br />
Gömbi egyenlítı<br />
C<br />
Kezdıpont gömbi meridiánja<br />
D<br />
A magyarországi sztereografikus vetület<br />
1<br />
Az U hossztorzulás a K kezdıponttól 127 km-es sugárral húzott körön éri el az U =<br />
10000<br />
értéket, geodéziai vetületnek elvileg e körön belül használható. A történelmi Magyarország területe<br />
ennél jóval nagyobb volt, ezért az ország területét három sztereografikus vetülettel fedték<br />
le:<br />
1. A budapesti rendszer. Kezdıpontja a Gellérthegy nevő felsırendő alappont gömbi megfelelıje.<br />
2. A marosvásárhelyi rendszer. Kezdıpontja a Kesztejhegy nevő felsırendő alappont gömbi<br />
megfelelıje. E rendszerben ábrázolták az erdélyi és a kelet-magyarországi területeket.<br />
3. Az ivanici rendszer. A rendszert a délnyugati, tengerparti területek felmérésére hozták létre.<br />
Kezdıpontja a Zágrábtól mintegy 30 km-re keletre fekvı Ivaničgradon lévı Ivanič nevő<br />
(Zárdatorony) felsırendő háromszögelési pont gömbi megfelelıje.<br />
30
A történelmi Magyarország három sztereografikus vetülete<br />
A sztereografikus vetületi koordináták ma a budapesti rendszerben értelmezettek. A Gellérthegy<br />
földrajzi koordinátái a Gauss-gömbön:<br />
Vetületi egyenletek<br />
A kezdıpont földrajzi szélessége: ϕ 47 o K<br />
= 26′<br />
21,1372 1′′<br />
A kezdıpont földrajzi hosszúsága: λ 0 o K<br />
= 0′<br />
00,00000<br />
′′ .<br />
+z’<br />
+z<br />
S<br />
+ y’<br />
R<br />
+ y<br />
O<br />
K<br />
R<br />
φ<br />
λ<br />
x<br />
+ x<br />
y<br />
R ⋅cosϕ<br />
P(x, y)<br />
P’( ϕ, λ )<br />
R ⋅sinϕ<br />
P<br />
Vetítési centrum: C<br />
R ⋅ cosϕ ⋅ cosλ<br />
− y ′ = R ⋅ cosϕ ⋅ sin λ<br />
P<br />
D<br />
+ x’<br />
31
Gömbi földrajzi és sztereografikus vetületi koordináták<br />
A sztereografikus vetület geometriailag szemléltethetı, tisztán perspektív vetület, vetületi, ill.<br />
inverz vetületi egyenletei a fenti ábrából kiindulva vezethetık le és kapcsolatot teremtenek a<br />
gömbi földrajzi és a sztereografikus vetületi koordináták között:<br />
cosϕ<br />
⋅sin<br />
λ<br />
y = −2<br />
⋅ R ⋅<br />
,<br />
1+<br />
cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅ cosϕ<br />
+ sinϕ<br />
⋅sinϕ<br />
cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅sinϕ<br />
− sinϕ<br />
⋅ cosϕ<br />
1+<br />
cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅ cosϕ<br />
+ sinϕ<br />
⋅ sinϕ<br />
K<br />
K<br />
x = 2 ⋅ R ⋅<br />
.<br />
A fenti képletekben a λ -t a K pont gömbi meridiánjától keletre tekintjük pozitívnak, vagyis a<br />
gömbi földrajzi hosszúság növekedési iránya ellentétes az y koordináta növekedési irányával.<br />
Példa:<br />
Számítsuk ki a ϕ = 46 o 35′<br />
54,0500′<br />
gömbi földrajzi szélességő és a λ = 1 o 20′<br />
09,3800′<br />
gömbi<br />
földrajzi hosszúságú pont y, x budapesti sztereografikus vetületi koordinátáit!<br />
A kezdıpont földrajzi szélessége: ϕ 47 o K<br />
= 26′<br />
21,1372 1′′<br />
A Gauss-gömb sugara:<br />
Az eredmények:<br />
R = 6378512,966 m .<br />
y = -102192,770 m; x = 92739,376 m .<br />
Az inverz vetületi egyenletekre a vetületi redukciók számításánál és a vetületi rendszerek közötti<br />
átszámításoknál lesz szükség:<br />
cot λ<br />
1 ⎡<br />
− ⋅ ⎢x<br />
⋅sinϕ<br />
K<br />
y ⎣<br />
K<br />
K<br />
2<br />
⎛ d ⎞ ⎤<br />
+<br />
⎜ R −<br />
⎟ ⋅ cosϕ<br />
⎥ .<br />
⎝ 4 ⋅ R ⎠ ⎦<br />
=<br />
K<br />
K<br />
K<br />
2<br />
1 ⎡<br />
⎛ d ⎞ ⎤<br />
sinϕ<br />
= ⋅ cos<br />
K<br />
sin<br />
2 ⎢−<br />
x ⋅ ϕ +<br />
⎜ R −<br />
K ⎥<br />
⎣<br />
4<br />
⎟ ⋅ ϕ<br />
d<br />
⎝ ⋅ R<br />
R +<br />
⎠ ⎦<br />
4 ⋅ R<br />
Példa:<br />
Ellenırizzük az elızı példa számításának helyességét!<br />
y = -102192,770 m; x = 92739,376 m .<br />
.<br />
A kezdıpont földrajzi szélessége: ϕ 47 o K<br />
= 26′<br />
21,1372 1′′<br />
A Gauss-gömb sugara: R = 6378512,966 m .<br />
2 2<br />
d = x + y = 137999,8337 m .<br />
A ϕ és a λ értékei 0,0001” élességgel megegyeznek az elızı példa bemenı adataival:<br />
o<br />
ϕ = 46 35′<br />
54,0500′′<br />
.<br />
o<br />
λ = 1 20′<br />
09 ′,3800<br />
32
A sztereografikus vetület redukciói<br />
A redukciók számításánál az alábbiakat fogadják el:<br />
− a szögtartóság miatt a vetületen lévı szögek megegyeznek a megfelelı alapfelületi (gömbi)<br />
szögekkel,<br />
− a kezdı-meridián képe egyenes,<br />
− a vetületi kezdıponton át nem menı gömbi körök képei körök, amelyek mindig a homorú<br />
oldalukat mutatják a K vetületi kezdıpont felé,<br />
− a vetületi kezdıponton átmenı gömbi körök képei a vetületen egyenes szakaszok.<br />
A sztereografikus vetület U hossztorzulását a vetület lineármodulusából kiindulva, véges szakaszra<br />
vonatkozó határozott integrál képzésével határozzák meg. A hossztorzulás nagysága a<br />
perspektív vetítés sajátosságainak megfelelıen az x és y koordinátákra szimmetrikus, s az<br />
alább összefüggésbıl határozható meg:<br />
2<br />
2 2<br />
2<br />
( x + x ⋅ x + x + y + y ⋅ y y )<br />
1<br />
U = ⋅<br />
2 1 1 2 2 1 1 2<br />
+<br />
2 . (1)<br />
12 ⋅ R<br />
Mivel a Magyarországon bevezetett sztereografikus vetület érintı, a „Hossztorzulási tényezı<br />
és hosszredukció” c. fejezet (2) képletében m<br />
0<br />
= 1, így a hossztorzulási tényezı az<br />
d<br />
m = = 1 + U (2)<br />
s<br />
összefüggésbıl számítható. Ugyancsak e fejezet (5) képlete szerint a hosszredukció a<br />
a hosszredukcióval korrigált távolság pedig a<br />
képletbıl számítható.<br />
∆ s = d − s = U ⋅ s ,<br />
s = d + ∆s<br />
A (2) összefüggésbıl látszik, hogy, mivel U pozitív, a hosszredukció is pozitív, azaz, amint az<br />
egyébként is könnyen belátható, a sztereografikus vetületi távolságok nagyobbak a gömbi távolságoknál.<br />
A K kezdıpontban a hossztorzulás 0, attól távolodva, az (1) összefüggés szimmetrikussága<br />
miatt, a hossztorzulás a K pont körüli koncentrikus körök mentén nı.<br />
A mért távolság környezetében célszerő átlagos x , y 0 0<br />
koordinátákkal számolni, hiszen a távolságméréskor<br />
a végpontok koordinátáit többnyire még nem ismerjük. Az (1) képletben ezért<br />
x1<br />
+ x2<br />
y1<br />
+ y2<br />
helyettesítsünk x0<br />
= -et és y0<br />
= -ıt. Ekkor<br />
2<br />
2<br />
2<br />
2 2 d<br />
( x ) 0<br />
0<br />
+ y0<br />
=<br />
2<br />
1<br />
U = ⋅<br />
.<br />
2<br />
4 ⋅ R<br />
4 ⋅ R<br />
A hossztorzulás számításakor a koordinátákat és a Gauss-gömb R sugarát elegendı kerekítve,<br />
0,1 km-es élességgel behelyettesíteni.<br />
1<br />
Vizsgáljuk meg, hogy a K kezdıpontból kiindulva U hol éri el az U = értéket? A<br />
10000<br />
Gauss-gömb sugarát R ≈ 6380 km -nek véve, az U hossztorzulás x = 90 0<br />
km és y = 90 0<br />
km ,<br />
33
2 2<br />
1<br />
azaz d0 = x + y = 127,3 km mellett éri el az -et. Ez azt jelenti, hogy a K vetületi<br />
10000<br />
kezdıpont körül 127,3 km sugarú körön kívül az U értéke már meghaladja azt.<br />
Példa:<br />
Számítsuk ki az s = 2825,346 m nagyságú gömbi távolság K kezdıponttól vett d0<br />
távolságát,<br />
U hossztorzulását, a ∆s<br />
hosszredukciót és a hosszredukcióval korrigált d távolságot az<br />
y = -102192,770 m és 92739,376 m<br />
0<br />
x<br />
0<br />
=<br />
koordinátájú pont környezetében!<br />
A koordináták és a Gauss-gömb sugara km élességgel:<br />
0<br />
y = -102,2 km , x = 92,7 m , R = 6378,5 km .<br />
0<br />
0<br />
k<br />
d = 137,979 km , U = 0,000116984,<br />
∆s = 0,331 m , d = 2825,677 m.<br />
A hosszredukció a vetületi kezdıponttól távol dm-es nagyságrendő, jóval meghaladja a távolságmérı<br />
mőszerek pontosságát, ezért nem hanyagolhatjuk el.<br />
A második irányredukció számítható az<br />
ε T xP<br />
⋅ yQ<br />
− x<br />
= = ⋅ ρ′′<br />
=<br />
2<br />
2 2 ⋅ R<br />
4 ⋅ R<br />
Q<br />
∆<br />
PQ<br />
2<br />
⋅ y<br />
P<br />
⋅ ρ ′′<br />
összefüggésbıl. Mint látjuk, a redukció értéke az ε gömbi szögfölösleg fele.<br />
Példa:<br />
Számítsuk ki a PKQ háromszög területét és a PQ irányra vonatkozó ∆ PQ<br />
második irányredukciót!<br />
A koordináták:<br />
A Gauss-gömb sugara:<br />
Az eredmények:<br />
y<br />
P<br />
= -102192,770 m , x<br />
P<br />
= 92739,376 m<br />
y - 91009,203 m , x = 90023,435 m<br />
Q =<br />
R = 6378512,966 m .<br />
T = 379803745,5438 m 2 , ∆ = + 0,963<br />
.<br />
P<br />
PQ<br />
′′<br />
A két pont távolsága 11508,63 m.<br />
A vetületi meridiánkonvergencia legegyszerőbben az alábbi ábra szerint, a<br />
( λ + δ )<br />
µ = −δ<br />
− λ − δ = − 2 ⋅<br />
képletbıl kapható meg. A λ a gömbi földrajzi hosszúság, É a gömbi északi pólus, a PÉ vetületi<br />
ív a P’ pont gömbi meridiánjának képe, λ a gömbi földrajzi hosszúság, − δ = 360 − δ<br />
o<br />
,<br />
y<br />
δ = arctan ,<br />
x − x<br />
az ÉP irány irányszöge, a ∆ a második irányredukció.<br />
Az É pont sztereografikus vetületi koordinátái:<br />
É<br />
34
y = 0 , cosϕ<br />
K<br />
x = −2<br />
⋅ R ⋅ = −4968729,<br />
283 m .<br />
É É<br />
1+<br />
sinϕ<br />
K<br />
δ<br />
É<br />
S<br />
-δ<br />
λ<br />
∆<br />
É t<br />
x É<br />
∆<br />
µ<br />
+ y<br />
K<br />
x<br />
B<br />
- y<br />
P<br />
-δ<br />
+ x<br />
Vetületi meridiánkonvergencia a sztereografikus vetületben<br />
Példa:<br />
A P pont koordinátái: y<br />
P<br />
= −102192,<br />
770 m, xP<br />
= 92739,<br />
376 m . Számítsuk ki a P pontbeli<br />
vetületi meridiánkonvergenciát!<br />
tanδ<br />
=<br />
y = ; x = -4968729,<br />
283 m .<br />
É<br />
y<br />
x − x<br />
0<br />
É<br />
−102192,770<br />
=<br />
, ahonnan<br />
92739,<br />
376 + 4968729 283<br />
É<br />
,<br />
δ = −1 o 09′<br />
23,991′′<br />
,<br />
o<br />
Továbbá 2 ⋅δ = −2<br />
18′<br />
47,982′<br />
és az inverz vetületi egyenletek fenti példájából<br />
λ = 1 o 20′<br />
09′<br />
,380 .<br />
A vetületi meridiánkonvergencia:<br />
o<br />
o<br />
( λ + 2 ⋅ ) = −( 1 20′<br />
09′<br />
,380 − 2 18′<br />
47,982′′<br />
) = 0 58′<br />
38,602<br />
o<br />
µ = − δ<br />
′′ .<br />
35
A sztereografikus vetület szelvényhálózatai<br />
A budapesti sztereografikus rendszer szelvényhálózata öl, illetve méter rendszerő. A délnyugati<br />
tájékozású koordinátarendszerben az x tengellyel párhuzamosan helyezkednek el az oszlopok,<br />
az y tengellyel párhuzamosan a rétegek. Az öl-rendszerő szelvényhálózat beosztásának<br />
alapja a négyzetmérföld. Egy négyzetmérföld 20 szelvényre oszlik, az egyes szelvények y tengellyel<br />
párhuzamos oldala 1000 öl, x tengellyel párhuzamos oldala 800 öl. Egy, a 2.1.4.-1. ábrán<br />
sötétítéssel jelölt 1000 öl ⋅ 800 öl mérető szelvény méretaránya 1:2880.<br />
A jobboldali ábrán látható 1:2880 méretarányú 1000 öl * 800 öl nagyságú területet ábrázoló<br />
kataszteri térkép méteres rendszerben kifejezett méretei:<br />
- az y tengellyel párhuzamosan: ( 1000 öl : 2880) 1,89648 ≈ 66 cm<br />
- az x tengellyel párhuzamosan: ( 800 öl : 2880) ⋅ 1,89648 ≈ 53 cm ,<br />
⋅ ,<br />
amely még viszonylag könnyen kiteríthetı, illetve használható papírlap méret.<br />
31.<br />
II. I. I. II.<br />
N.o.<br />
(nyugati<br />
oszlop)<br />
K.o.<br />
(keleti<br />
oszlop)<br />
32.<br />
1000 öl<br />
~66 cm<br />
+ y<br />
33.<br />
34.<br />
e<br />
f<br />
g<br />
h<br />
i<br />
K<br />
d c b a<br />
4000 öl<br />
4000 öl<br />
800 öl<br />
~53 cm<br />
N.o.I.34.b.h.<br />
M = 1:2880<br />
+ x<br />
A sztereografikus vetület öl rendszerő szelvényhálózata<br />
A budapesti rendszerben az egyes kataszteri szelvények számozása minden síknegyedben keletrıl<br />
nyugat felé az a, b, c, d betőkkel és minden síknegyedben északról délre az e, f, g, h, i<br />
betőkkel történik. A sötétítéssel jelölt szelvény száma: N.o.I.34.b.h., vagyis a szelvény a nyugati<br />
I. oszlop és 34. réteg találkozásánál lévı 4000 öl ⋅ 4000 öl = 1 négyzetmérföld mérető<br />
szelvény b. oszlopában és h. sorában található. Megjegyezzük, hogy a rétegek számozását a<br />
történelmi Magyarország északi szélétıl kell érteni.<br />
A méteres rendszerben a szelvénybeosztás az ún. szelvénycsoportokon alapszik. Egy-egy, az<br />
oszlopok és rétegek határvonalaival kimetszett szelvénycsoport mérete 8000 m ⋅ 6000 m , területe<br />
4,8 ⋅ 10 m = 4800 ha (hektár) .<br />
7 2<br />
Az egyes szelvénycsoportok helyét az oszlopokban nyugatra és keletre is római, a rétegekben<br />
arab számokkal jelöljük. A számozás mindkét esetben a budapesti rendszer koordinátatengelyeitıl<br />
kiindulva növekszik. Egy-egy szelvénycsoport 25 db 1600m*1200m területő,<br />
1:2000 méretarányú szelvénybıl áll. Az egyes térképlapok cm-ben kifejezett méretei:<br />
- az y tengellyel párhuzamosan: 1600 m : 2000 = 0,8 m = 80 cm,<br />
- az x tengellyel párhuzamosan: 1200 m : 2000 = 0,6 m = 60 cm.<br />
36
A térképlap mérete már a használhatóság határán van. Az alábbi ábrán sötétítéssel jelölt szelvény<br />
száma: DK.II.2.d.h. A DK a délkeleti sík-negyedet, a II. a második oszlopot, a 2. a második<br />
réteget jelenti. A kisbetős jelölések sík-negyedenként (ÉNY, ÉK, DNY, DK), a koordináta-tengelyektıl<br />
távolodva, az ábécé sorrendjében követik egymást.<br />
+y<br />
2<br />
1<br />
1<br />
2<br />
II. I. I. II.<br />
e d c b a<br />
e d c b a<br />
k<br />
i<br />
h<br />
g<br />
f<br />
f<br />
g<br />
h<br />
i<br />
k<br />
ÉNY<br />
K<br />
DNY<br />
ÉK<br />
DK<br />
a b c d e<br />
8000 m<br />
6000 m<br />
a b c d e<br />
k<br />
i<br />
h<br />
g<br />
f<br />
f<br />
g<br />
h<br />
i<br />
k<br />
1600 m<br />
80 cm<br />
DK.II.2.d.h.<br />
M = 1:2000<br />
1200 m<br />
60 cm<br />
+x<br />
A sztereografikus vetület méter-rendszerő szelvényhálózata<br />
1966-tól 1975-ig (az Egységes Országos Vetület – EOV megjelenéséig) polgári használatra az<br />
M = 1:10000 méretarányú, valójában Gauss-Krüger vetülető és szelvényezéső topográfiai térképekre<br />
a budapesti katonai sztereografikus rendszer kilométer-hálózati vonalait nyomtatták,<br />
a szelvényeket kétszer három számjegybıl álló számozással látták el, pld. 504-332.<br />
37
A ferdetengelyő hengervetületek<br />
A magyarországi hengervetületek az Osztrák-Magyar Monarchián belüli alaphálózati és térképezési<br />
önállósodási törekvések eredményeképpen 1908-1909-ben kerültek bevezetésre. A<br />
vetület a tárgyalt csoportosítási szempontok szerint valódi, érintı, ferde tengelyő hengervetület.<br />
A vetület szögtartó, a – sztereografikus vetülethez hasonlóan - a vetítés kettıs, elıször a<br />
Bessel-ellipszoidról a Gauss-gömbre, majd a Gauss-gömbrıl a gömböt egy legnagyobb gömbi<br />
kör mentén érintı hengerre történik a vetítés.<br />
Mindhárom hengervetület x tengelye a gellérthegyi meridián, y tengelye a legnagyobb gömbi<br />
kör egyenesként jelentkezı képe. Az x tengely pozitív ága délnek, az y tengely pozitív ága pedig<br />
nyugatnak mutat, tehát a vetületi koordinátarendszer délnyugati tájékozású. Egy hengervetület<br />
kezdıpontja sem egyezik meg a budapesti sztereografikus rendszer kezdıpontjával, a<br />
HÉR kezdıpontja a Gellérthegytıl északra mintegy 137 km-re, a HKR kezdıpontja a Gellérthegytıl<br />
délre mintegy 38 km-re helyezkedik el. A hengervetületek U hossztorzulása az y tengely<br />
mentén zérus (az y tengely az érintı gömbi kör képe), az értéket az y tengelytıl<br />
10000<br />
1<br />
számítva az x tengellyel párhuzamosan x = ± 90 km-nél éri el. A történelmi Magyarország területét<br />
három hengervetületi sávban ábrázolták:<br />
HÉR - Hengervetület Északi Rendszere<br />
HKR - Hengervetület Középsı Rendszere<br />
HDR - Hengervetület Déli Rendszere<br />
Mindhárom hengervetület kezdıpontjának földrajzi hosszúsága: λ 0 o K<br />
= 0′<br />
00,00000<br />
′′ .<br />
HÉR<br />
HKR<br />
HDR<br />
É<br />
A három ferdetengelyő hengervetület<br />
– A hengervetület északi rendszere (HÉR) ábrázolja az ország ϕ = 47 o 55′<br />
00′<br />
Gauss-gömbi<br />
földrajzi szélességtıl északra esı, a mai Szlovákia egész területét, kezdıpontjának gömbi<br />
földrajzi szélessége:<br />
ϕ 48 o K<br />
= 40′<br />
02 ′′ ,<br />
38
A hengervetületek elhelyezkedése a történelmi Magyarország területén<br />
A hengervetület középsı rendszere (HKR) ábrázolja az ország ϕ = 47 o 55′<br />
00′<br />
és a<br />
ϕ = 46 o 22′<br />
00 ′′ Gauss-gömbi földrajzi szélességek közötti területét. A kezdıpont gömbi földrajzi<br />
szélessége:<br />
ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
00 ′′ .<br />
– A hengervetület déli rendszere (HDR) ábrázolja az ország ϕ = 46 o 22′<br />
00<br />
′′ Gauss-gömbi<br />
földrajzi szélességtıl délre esı területét. A kezdıpont gömbi földrajzi szélessége:<br />
ϕ 45 o K<br />
= 31′<br />
59′<br />
.<br />
A budapesti sztereografikus rendszer kezdıpontjával egy hengervetület kezdıpontja sem esik<br />
egybe, hiszen a Gellérthegy Gauss-gömbi földrajzi szélessége más.<br />
Vetületi egyenletek<br />
A számítás két lépésben történik, elıször az eredeti ϕ, λ rendszerrıl egy ϕ’, λ’ ún. segédföldrajzi<br />
koordinátarendszerre (ábra), majd onnan az y, x vetületi koordinátarendszerre térnek át.<br />
A vetületi egyenleteket ebben a segédrendszerben (x’, y’, z’, ϕ’, λ’) írják fel.<br />
Az x’, y’, z’, ϕ’, λ’ segédrendszerben a kezdıpont földrajzi szélessége ϕ ′ = 0 o 00′<br />
00,00′<br />
, a<br />
λ λ′<br />
′<br />
K<br />
′ 0 o K<br />
= λK<br />
= 00′<br />
00,0 ′<br />
és földrajzi hosszúságok pedig mindkét rendszerben λ 0 .<br />
Az átszámítás összefüggései:<br />
1. lépés:<br />
sinϕ′<br />
= sinϕ<br />
⋅ cosϕ<br />
- cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅sinϕ<br />
,<br />
K<br />
cosϕ<br />
⋅ sin λ<br />
sin λ′<br />
=<br />
.<br />
cosϕ′<br />
K<br />
(1)<br />
39
+z’<br />
+ z g + x’<br />
É<br />
µ<br />
É’<br />
P’( ϕ, λ )<br />
ϕφ<br />
ϕ′<br />
K<br />
− λ′<br />
y g ,y’<br />
ϕ K<br />
−λ<br />
+x g<br />
C<br />
Segédegyenlítı<br />
D<br />
D’<br />
Kezdı-meridián<br />
Ferde tengelyő hengervetület és segédrendszere<br />
A lineármodulus értéke az I. vetületi fıirányban (a segéd szélességi kör iránya)<br />
l<br />
1<br />
l o o<br />
( α ω ) = a =<br />
= 90 , 0<br />
cosϕ′<br />
e<br />
= ,<br />
=<br />
a II. vetületi fıirányban (a segéd meridián iránya) pedig:<br />
l<br />
1<br />
l o o<br />
( α ω ) = b =<br />
= 0 , 90<br />
2<br />
cos ϕ′<br />
m<br />
= ,<br />
=<br />
emiatt a szögtartó ábrázolás a = b = m = n = l feltétele nem teljesül. A szögtartó ábrázolás<br />
érdekében a segéd meridián menti lineármodulust a segéd szélességi kör menti<br />
lineármodulussal teszik egyenlıvé:<br />
1<br />
l<br />
m<br />
= l e<br />
= .<br />
cosϕ′<br />
Ekkor a vetület geometriailag már nem értelmezhetı: a henger csak szimbólum. E meggondolásokkal<br />
a vetületi egyenletek az alábbiak.<br />
2. lépés:<br />
y = −R<br />
⋅λ′,<br />
⎛ϕ′<br />
π ⎞<br />
x = −R<br />
⋅ ln tan⎜<br />
+ ⎟,<br />
⎝ 2 4 ⎠<br />
vagy, trigonometriai átalakítás után<br />
40
Példa:<br />
R 1+<br />
sinϕ′<br />
x = − ⋅ ln .<br />
2 1−<br />
sinϕ′<br />
Számítsuk ki a hengervetület középsı rendszerében a ϕ = 47 o 38′<br />
25,3000<br />
′′ földrajzi szélességő<br />
és a λ = + 1 o 55′<br />
32,8000<br />
′′ földrajzi hosszúságú pont hengervetületi koordinátáit. A kezdıpont<br />
földrajzi szélessége ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
00<br />
′′ , a Gauss-gömb sugara R = 6378512,966 m .<br />
Az eredmények:<br />
o<br />
ϕ ′ = 0<br />
o 33′<br />
22,8034 ′′ , λ′<br />
= 1 17′<br />
50,936′<br />
y = −144443,573 m, x = −61935,473 m .<br />
A ϕ és λ gömbi földrajzi koordináták számítása az y, x hengervetületi koordinátákból szintén<br />
két lépésben történik.<br />
1. lépés (inverz vetületi egyenletek a segédrendszerben):<br />
⎛<br />
ϕ′<br />
= −⎜<br />
2 ⋅ arctan<br />
⎝<br />
y<br />
λ′<br />
= − .<br />
R<br />
e R x<br />
π ⎞<br />
− ⎟,<br />
2<br />
⎠<br />
Aϕ′ elıjele negatív, mert növekedési iránya ellentétes az x növekedési irányával.<br />
2. lépés:<br />
Példa:<br />
y = −144443,573 m, x = −61935,473<br />
m vetületi ko-<br />
Ellenırizzük az elızı példában számított<br />
ordinátákat!<br />
Eredmények:<br />
sinϕ<br />
= sinϕ′<br />
⋅ cosϕ<br />
+ cosϕ′<br />
⋅ cos λ′<br />
⋅ sinϕ<br />
,<br />
K<br />
cosϕ′<br />
⋅ sin λ′<br />
sin λ =<br />
cosϕ<br />
.<br />
K<br />
o<br />
ϕ = 47<br />
o 38′<br />
25,3000 ′′ , λ = + 1 55′<br />
32,8000′<br />
.<br />
A ferdetengelyő hengervetületek redukciói<br />
A hossztorzulási tényezı és hosszredukció számításánál itt is a lineármodulusból indulunk ki.<br />
Az y tengely (a segédegyenlítı képe) mentén a = b = 1, vagyis nincs hossztorzulás, az y tengellyel<br />
párhuzamosan pedig a hossztorzulás azonos, vagyis értéke csak az x koordinátától<br />
függ:<br />
1 2<br />
2<br />
U = ⋅ ( x1<br />
+ x1<br />
⋅ x2<br />
+ x2<br />
) . (1)<br />
2<br />
6 ⋅ R<br />
A hossztorzulási tényezı, a hosszredukció és a hosszredukcióval korrigált távolság képletei a<br />
sztereografikus vetületnél tárgyalt összefüggésekkel egyeznek meg.<br />
A hossztorzulás mértéke az<br />
x ≈ 90 km mellett éri el az<br />
U<br />
=<br />
1<br />
10000<br />
-t.<br />
41
A mért távolság környezetében a számításokat közelítı, vagy átlagos x<br />
0<br />
koordináta bevezetésével<br />
itt is egyszerősíthetjük. Az (1) képlet ekkor az<br />
U<br />
1<br />
=<br />
6 ⋅ R<br />
2<br />
⋅<br />
2 2<br />
2 2 2 3⋅<br />
x0<br />
x<br />
( x ) 0<br />
0<br />
+ x0<br />
+ x0<br />
= =<br />
2<br />
2<br />
6 ⋅ R<br />
2 ⋅ R<br />
alakot ölti. A hossztorzulás számításakor az x<br />
0<br />
koordinátát és a Gauss-gömb R sugarát elegendı<br />
kerekítve, 0,1 km élességgel behelyettesíteni.<br />
Példa:<br />
Számítsuk ki az s = 4282,506 m nagyságú gömbi távolság U hossztorzulását, az m hossztorzulási<br />
tényezıt, a ∆s<br />
hosszredukciót és a hosszredukcióval korrigált d távolságot az<br />
y = -182623,15<br />
0<br />
m és az x = 82514,32<br />
0<br />
m koordinátájú pont környezetében!<br />
A hossztorzulás nem függ az y-tól. Az x<br />
0<br />
koordináta és a Gauss-gömb sugara 0,1 km élességgel:<br />
x = 82,5 km , R = 6378,5 km .<br />
Az eredmények:<br />
0<br />
d<br />
U = 0,000083645, m = ≈ 1 + U = 1+<br />
0,000083645 = 1,000083645<br />
,<br />
s<br />
∆ s = d − s = U ⋅ s = 0,358 m, d = s + ∆s<br />
= 4282,864 m .<br />
A hosszredukció itt is dm-es nagyságrendő, jóval meghaladja a távolságmérı mőszerek pontosságát,<br />
ezért nem hanyagolhatjuk el.<br />
A második irányredukció számításánál felhasználjuk, hogy a segédmeridiánok valódi (pontonként<br />
vetített) képei a henger palástjának alkotói, tehát a vetületi koordinátarendszerben az x<br />
tengellyel párhuzamos egyenesek. Ezekben az irányokban a vetületi síkon a második irányredukció<br />
értéke 0. Az y tengellyel párhuzamosan a két irányredukció nagyságra egyenlı, az öszszes<br />
többi irányban viszont ∆ ≠ ∆ . Fogadjuk el, hogy a gömbi pontokat összekötı gömbi<br />
PQ<br />
QP<br />
ívek valódi képei homorú oldalukkal az y tengely felé néznek. Ez azt is jelenti, hogy a segédegyenlítıt<br />
metszı gömbi körívek valódi képének az y tengelyben inflexiós pontjuk van. Ez<br />
utóbbi esetben elıfordulhat, hogy a két irányredukció egyenlı elıjelő (ábra).<br />
+y<br />
K<br />
+x<br />
42
A gyakorlatban elıforduló esetekben kielégítı eredményt adnak a<br />
∆<br />
∆<br />
QP<br />
k<br />
( yQ<br />
− yP<br />
) − b ⋅ ( xQ<br />
− xP<br />
) ⋅ ( yQ<br />
− yP<br />
)<br />
( y − y ) − b ⋅ ( x − x ) ⋅ ( y − y )<br />
PQ<br />
= + a ⋅ xk<br />
⋅<br />
,<br />
= −a<br />
⋅ x<br />
összefüggések, ahol x k a P és Q pontok közepes x kordinátája,<br />
′′<br />
a = ρ ρ′′<br />
, b = .<br />
2<br />
2<br />
2 ⋅ R 12 ⋅ R<br />
1. példa:<br />
A P és Q pontok ferdetengelyő hengervetületi koordinátái:<br />
⋅<br />
Q<br />
P<br />
y<br />
P<br />
= -182623,15 m , x<br />
P<br />
= 82514,32 m ; y = -193544,04<br />
Q<br />
m , x = 90442,82 m .<br />
Q<br />
Számítsuk ki a második irányredukciókat!<br />
Eredmények:<br />
∆<br />
PQ<br />
= −2,3940<br />
′′ − 0,0366′′<br />
= −2,4306<br />
′′<br />
.<br />
∆ = + 2,3940 ′′ − 0,0366′′<br />
= + 2,3574<br />
2. példa:<br />
QP<br />
Lássunk példát egy szélsı esethez közeli helyzetre, amikor a P és Q pontok x koordinátái az y<br />
tengely különbözı oldalaira esnek:<br />
y<br />
P<br />
= -182623,15 m , x<br />
P<br />
= −12023,42 m ; y = -193544,04<br />
Q<br />
m , x +17425,08 m<br />
Q<br />
=<br />
.<br />
Számítsuk ki a második irányredukciókat!<br />
∆<br />
∆<br />
PQ<br />
QP<br />
= −0,0748<br />
′′ + 0,1359 ′′ = + 0,0611′′<br />
.<br />
= + 0,0748′′<br />
+ 0,1359′′<br />
= + 0,2107′′<br />
Látjuk, hogy az ellentétes irányredukciók abszolút értékre különböznek, elıjelre viszont megegyeznek.<br />
A vetületi meridiánkonvergencia a „Vetületi egyenletek” fejezet elsı ábráján a P’ pontnál a<br />
P’ pont eredeti, valamint segédmeridiánja által bezárt µ-vel jelölt kis szögérték. Csak ferdetengelyő<br />
hengervetületnél jelentkezik, mert az eredeti és a segédmeridiánok normális elhelyezéső<br />
(a gömböt az egyenlítı mentén érintı) hengervetületnél egybeesnek.<br />
A vetületi meridián-konvergencia a földrajzi koordináták, ill. a vetületi kezdıpont földrajzi<br />
szélességének függvényében a<br />
sinϕ<br />
K<br />
⋅sin<br />
λ<br />
tan µ = , (1)<br />
cosϕ<br />
⋅ cosϕ<br />
+ sinϕ<br />
⋅sinϕ<br />
⋅ cos λ<br />
a vetületi koordináták függvényében pedig a<br />
összefüggésbıl fejezhetı ki. A (2) képletben<br />
K<br />
x y<br />
ch ⋅ sin<br />
tan µ = −<br />
R R<br />
(2)<br />
x y<br />
cotϕ<br />
K<br />
+ sh ⋅ cos<br />
R R<br />
K<br />
Q<br />
P<br />
Q<br />
P<br />
43
Példa:<br />
sh<br />
x<br />
R<br />
x<br />
R<br />
x<br />
−<br />
x<br />
−<br />
R<br />
R<br />
e − e x e + e<br />
= , ch = .<br />
2 R 2<br />
x<br />
R<br />
A ferdetengelyő hengervetület középsı rendszerében (HKR) a P pont koordinátái:<br />
y = −144443,574 m, x = −61935,475 m .<br />
Számítsuk ki a vetületi meridiánkonvergenciát! A kezdıpont földrajzi szélessége<br />
ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
00 ′′ , a Gauss-gömb sugara R = 6378512,966 m .<br />
Eredmény:<br />
= + 1 o 24′<br />
38,3697 ′′<br />
µ .<br />
A meridiánkonvergencia elıjelét akkor tekintjük pozitívnak, ha pontunk a kezdı-meridiántól<br />
keletre helyezkedik el.<br />
A ferdetengelyő hengervetületek szelvényhálózatai<br />
Hasonlóan a sztereografikus vetület szelvényhálózataihoz, a hengervetületeknél is öl és méter<br />
rendszerő szelvénybeosztást különböztetünk meg. A méter rendszerő szelvénybeosztás teljes<br />
mértékben megegyezik a sztereografikus vetület méteres szelvénybeosztásával. Az öl rendszerő<br />
beosztás hasonlít a sztereografikus vetület öl rendszerő szelvényhálózatához, azzal a különbséggel,<br />
hogy a négyzetmérföldek számozása olyan, mint a méter rendszerő beosztásé.<br />
Az alábbi ábrán jelzett kataszteri szelvény száma e szerint a számozás szerint D.N.I.2.b.h. A<br />
kisbetős jelölések minden síknegyedben az ábécé sorrendjében a délnyugati síknegyedhez hasonlóan<br />
követik egymást.<br />
2.<br />
II. I. I. II.<br />
N.o.<br />
(nyugati<br />
oszlop)<br />
K.o.<br />
(keleti<br />
oszlop)<br />
+ y<br />
1.<br />
1.<br />
2.<br />
e<br />
f<br />
g<br />
h<br />
i<br />
É.N.<br />
D.N.<br />
K<br />
d c b a<br />
É.K.<br />
D.K.<br />
+ x<br />
A ferde tengelyő hengervetületek öl rendszerő szelvényhálózata<br />
44
Egységes Országos Vetület<br />
~38,10 km<br />
Részben a többfajta vetületi rendszer (eddig még nem szóltunk a Gauss-Krüger vetületi rendszerő<br />
katonai topográfiai térképekrıl) polgári célú egységesítése, részben pedig a miatt, hogy<br />
1<br />
a hossztorzulás értéke az ország egész területén minél kisebb mértékben térjen el az - 10000<br />
tıl, 1975-ben polgári célokra új vetületi rendszert vezettek be, az Egységes Országos Vetületet,<br />
rövidítve, az EOV-t. Vonatkoztatási ellipszoidja az IUGG/1967 ellipszoid.<br />
Az EOV az eddig tárgyalt vetületektıl – egyebek mellett – abban is különbözik, hogy a szelvényezés<br />
rendszere (Egységes Országos Térképrendszer – EOTR) a kis méretarányoktól<br />
kezdve a legnagyobb méretarányig számozásban is egységesen átfogja az eddig tárgyalt térképfajtákat.<br />
Az egységesítési törekvés egészen természetes, ha meggondoljuk, hogy 1975-ig és még jóval<br />
utána is, az ország különbözı területeirıl különbözı vetülető és szelvényezési rendszerő térképek<br />
álltak rendelkezésre. Ez folyamatosan megkövetelte az egyes vetületi rendszerek közötti<br />
– a számítástechnika akkori szintje mellett – kényelmetlen átszámításokat. Természetes törekvés<br />
volt az is, hogy a polgári térképészet igyekezett elszakadni a katonaitól, nem utolsó<br />
sorban utóbbi akkori szigorú titkossága miatt. Az egységesítés célja volt továbbá, hogy mind a<br />
földmérési, mind a topográfiai alaptérképek vetületi rendszere és szelvényhálózata azonos legyen,<br />
eltérıen attól a helyzettıl, hogy a sztereografikus és hengervetületi rendszerek elsısorban<br />
a földmérési, míg a Gauss-Krüger vetületi rendszer a topográfiai térképek vetülete volt<br />
(beleértve az 1:10000 méretarányú budapesti sztereografikus rendszer koordináta vonalaival<br />
ellátott Gauss-Krüger vetülető topográfiai térképeket).<br />
Fentiek mellett komoly szakmai érv volt a hossztorzulás értékének csökkentése az ország<br />
1<br />
egész területén. A hossztorzulásra megkívánt -es határ komoly kötöttséget jelent a vetületek<br />
alkalmazhatóságát illetıen, hiszen ezt a sztereografikus vetületnél a kezdıpont körüli<br />
10000<br />
127 km-es sugarú kör, a ferdetengelyő hengervetületeknél pedig az y tengelytıl két irányban<br />
90-90 km-es sáv maximálta. E mellett a szögtartó sztereografikus és hengervetületeknél a torzulásmentes<br />
helytıl eltekintve a képfelületi hosszak mindig nagyobbak, mint az alapfelületiek.<br />
Gellérthegy<br />
~75,48 km<br />
47 o 06’<br />
EOV - ferde tengelyő, redukált hengervetület<br />
45
A bemutatott módszerrel az EOV-ben egész Magyarország területe egy (ferde tengelyő) hengervetületi<br />
sávon ábrázolható anélkül, hogy a hossztorzulás értéke az x tengely mentén az<br />
1<br />
értéket meghaladná. Ezt azzal érték el, hogy a képfelület metszı, vagy süllyesztett<br />
10000<br />
henger, amely 2 párhuzamos gömbi körben metszi a Gauss-gömböt. A két gömbi kör között a<br />
hossztorzulás negatív, a gömbi körökön kívül pozitív irányú, a körökön pedig zérus. Fentiek<br />
miatt az EOV-t redukált hengervetületnek is nevezik. A henger elhelyezkedése megegyezik a<br />
HKR rendszer elhelyezkedésével. A kezdı-meridián áthalad a Gellérthegy nevő felsırendő<br />
alapponton, de utóbbi – a hengervetület középsı rendszeréhez hasonlóan – nem azonos a vetület<br />
kezdıpontjával.<br />
A vetület a tárgyalt csoportosítási szempontok szerint valódi, süllyesztett, ferdetengelyő hengervetület.<br />
A vetület szögtartó, a – sztereografikus és ferdetengelyő hengervetületekhez hasonlóan<br />
- a vetítés kettıs, elıször az ellipszoidról a Gauss-gömbre, majd a Gauss-gömbrıl a<br />
gömböt két gömbi kör mentén metszı hengerre történik a vetítés. A Gauss-gömb sugara a ferdetengelyő<br />
hengervetületektıl eltér:<br />
R = 6379743,001m .<br />
A vetületi kezdıpont ellipszoidi földrajzi koordinátái:<br />
Gauss-gömbi koordinátái * :<br />
o<br />
o<br />
ϕ<br />
K<br />
= 47 08′<br />
39,8174′′<br />
és λK<br />
= 19 02′<br />
54,8584′<br />
,<br />
g o<br />
g o<br />
ϕ<br />
K<br />
= 47 06′<br />
00,0000 ′′ és λK<br />
= 0 00′<br />
00,0000′<br />
.<br />
A Gauss-gömb a ϕ<br />
g = 47 o 07′<br />
20,0578′<br />
gömbi földrajzi szélességő pontjában (ellipszoidi földrajzi<br />
szélessége ϕ = 47 o 10′<br />
00,0000<br />
′′ ) simul az ellipszoidhoz, ami nem egyezik meg a vetületi<br />
kezdıpont földrajzi szélességével.<br />
Vetületi egyenletek<br />
Mind a vetületi, mind az inverz vetületi egyenletek számítása a ferdetengelyő hengervetületeknél<br />
leírtak mintájára történik, azzal a különbséggel, hogy a süllyesztés miatt a redukálás<br />
mértékét, az m<br />
0<br />
mennyiséget figyelembe kell venni. Az EOV esetében m = 0, 0<br />
99993 .<br />
A süllyesztés az EOV vetületi egyenleteit általánosságban az<br />
y = m<br />
x = m<br />
⋅ f<br />
⋅ f<br />
x<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
0 y<br />
,<br />
0<br />
képletek szerint módosítja. A fenti és a további képletekben ϕ , λ a gömbi földrajzi koordináták.<br />
Belılük a segédföldrajzi ϕ ′, λ′<br />
koordinátákat ugyanúgy számítjuk, mint a ferdetengelyő<br />
hengervetületeknél.<br />
Mivel az EOV – a ferdetengelyő hengervetületektıl eltérıen - északkeleti tájékozású, a vetületi<br />
egyenletek jobboldalai pozitív elıjelőek:<br />
* Eddig mind az ellipszoidi, mind a gömbi földrajzi koordinátákat egyformán jelöltük: ϕ, λ. Ha az ellipszoidi és a<br />
gömbi koordináták egyidejőleg szerepelnek, a gömbi koordinátákat a „g” felsı index-szel látjuk el.<br />
46
y<br />
0<br />
= m ⋅ R ⋅ λ′<br />
vagy, ha λ′ szögfokban adott:<br />
valamint<br />
vagy<br />
λ′<br />
y = m0<br />
⋅ R ⋅ ,<br />
o<br />
ρ<br />
⎛ ϕ′<br />
π ⎞<br />
x = m0<br />
⋅ R ⋅ ln tan⎜<br />
+ ⎟ ,<br />
⎝ 2 4 ⎠<br />
R 1+<br />
sinϕ′<br />
x = m0<br />
⋅ ⋅ ln .<br />
2 1−<br />
sinϕ′<br />
A fenti képletekben a ϕ′ a segédföldrajzi szélesség, a λ′ a segédföldrajzi hosszúság. A segédegyenlítı<br />
segédföldrajzi szélessége ϕ ′ = 0 .<br />
Példa:<br />
Számítsuk ki a ϕ = 47 o 17′<br />
27,49242′<br />
Gauss-gömbi földrajzi szélességő és a<br />
λ = −2 o 11′<br />
33,13712 ′′ földrajzi hosszúságú P’ pont EOV koordinátáit! A kezdıpont földrajzi<br />
szélessége ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
00<br />
′′ , a Gauss-gömb sugara R = 6379743,001 m .<br />
A segédföldrajzi koordináták az alábbiak:<br />
Az eredeti EOV koordináták:<br />
Az eltolt EOV koordináták:<br />
o<br />
ϕ ′ = 0<br />
o 12′<br />
42,52209 ′′ , λ′<br />
= -1 29′<br />
13,05233′<br />
.<br />
y = - 165557,61m, x = 23583,110 m .<br />
Y = 484442,394 m, X = 223583,110 m .<br />
Az inverz vetületi egyenletekbe helyettesítés elıtt elıbb az eltolt koordinátarendszerrıl vissza<br />
kell térnünk az eredeti vetületi koordinátákra:<br />
Az inverz vetületi egyenletek az alábbiak:<br />
és<br />
y = Y − 650000 m,<br />
x = X − 200000 m.<br />
y<br />
λ ′ =<br />
m ⋅ R<br />
0⋅R<br />
π<br />
ϕ′<br />
= 2 ⋅ arctan e − .<br />
2<br />
0<br />
x<br />
m<br />
47
A Gauss-gömbi ϕ földrajzi szélesség és λ földrajzi hosszúság itt is a ferdetengelyő hengervetületeknél<br />
leírtak szerint, a segédföldrajzi koordinátákból számíthatók.<br />
Példa:<br />
Számítsuk ki az Y = 484442,394 m, X = 223583,110 m EOV koordinátájú P pont Gaussgömbi<br />
földrajzi koordinátáit!<br />
Az eredeti EOV koordináták:<br />
A segédföldrajzi koordináták:<br />
A Gauss-gömbi földrajzi koordináták:<br />
Visszakaptuk az elızı példa kiinduló adatait.<br />
y = - 165557,61m, x = 23583,110 m .<br />
o<br />
ϕ ′ = 0<br />
o 12′<br />
42,52209 ′′ , λ′<br />
= -1 29′<br />
13,05233′<br />
.<br />
o<br />
ϕ = 47<br />
o 17′<br />
27,49242 ′′ , λ = −2<br />
11′<br />
33,13712 ′<br />
.<br />
A metszı gömbi körök és a Gellérthegy pont elhelyezése<br />
A henger a Gauss-gömbbıl az<br />
r<br />
m<br />
m<br />
( −ϕ<br />
)<br />
= R ⋅cos<br />
ϕ ′ = R ⋅cos<br />
′<br />
sugarú ϕ és ϕ gömbi földrajzi szélességő gömbi köröket metszi ki (ábra).<br />
É<br />
D<br />
+x<br />
m<br />
r m<br />
+y<br />
r m<br />
ϕ = 47 o 46′<br />
41′<br />
É<br />
ϕ′<br />
m<br />
R<br />
ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
K<br />
φ K<br />
γ<br />
s′<br />
e<br />
s e<br />
ϕ 46 o D<br />
= 25′<br />
19′<br />
Segédegyenlítı<br />
A redukált hengervetület az r m sugarú gömböt érinti<br />
48
A süllyesztés következtében a Gauss-gömb egy r<br />
m<br />
sugarú gömbbé „redukálódik”, innen a<br />
„redukált hengervetület” elnevezés. A segédegyenlítı egy tetszıleges se<br />
íve az r<br />
m<br />
sugarú<br />
gömbön rövidül. Az ábrából beláthatóan<br />
e<br />
m<br />
s e<br />
= R ⋅γ ,<br />
s′ = r ⋅γ = R ⋅ cos ϕ′<br />
⋅γ<br />
= s ⋅ cosϕ′<br />
.<br />
A cosϕ ′<br />
m<br />
értéke a ϕ ′m<br />
= 0 eset kivételével mindig kisebb 1-nél, tehát valóban rövidülés következik<br />
be.<br />
A gyakorlati számítások egyszerősítése érdekében a koordináta-tengelyeket a vetület síkjában<br />
önmagukkal párhuzamosan eltolták úgy, hogy az ország egész területén minden koordináta<br />
pozitív legyen. Az eltolás mértékét úgy választották meg, hogy a koordinátákat ne lehessen<br />
felcserélni, az X koordináta mindig kisebb, az Y koordináta mindig nagyobb, mint 400000 m.<br />
A vetületi koordináták és a koordinátatengelyek eltolásával nyert koordináták közötti összefüggések<br />
az alábbiak:<br />
Y = y + 650000 m,<br />
m<br />
X = x + 200000 m,<br />
vagyis az x tengely nyugatra 650 km-rel, az y tengely pedig dél felé 200 km-rel van eltolva.<br />
Legyen a továbbiakban<br />
m cosϕ ′ 0,99993 .<br />
0<br />
=<br />
m<br />
=<br />
Innen a metszı gömbi körök földrajzi szélességei:<br />
ϕ<br />
′<br />
m m<br />
= −ϕ′<br />
= 0 o 40′<br />
40,57234 ′′ .<br />
A kezdıpont gömbi földrajzi szélessége ϕ = 47 o 06<br />
, ezért a kezdıponttól északra lévı gömbi<br />
kör földrajzi szélessége:<br />
K<br />
′<br />
o o<br />
o<br />
ϕ = 47 06′<br />
+ 0 40′<br />
40,57234′′<br />
= 47 46′<br />
40,5723′<br />
,<br />
É<br />
′<br />
e<br />
m<br />
a délre lévıé pedig:<br />
o o<br />
o<br />
ϕ<br />
D<br />
= 47 06′<br />
− 0 40′<br />
40,57234 ′′ = 46 25′<br />
19,4277 ′′ .<br />
A metszı gömbi körök vetületi kezdıponttól számított távolsága a gömbön<br />
o<br />
ϕ′<br />
0 40′<br />
40,57234 ′′<br />
s =<br />
D<br />
= ⋅ = 6379743,001⋅<br />
= 75486,578 m<br />
É s R m<br />
o<br />
o<br />
,<br />
ρ<br />
57,29578<br />
ahol<br />
180 = = 57,29578<br />
π<br />
o<br />
o<br />
o<br />
ρ és<br />
x<br />
o<br />
⎛ 0 40′<br />
40,57234 ′′<br />
,99993⋅<br />
6379743,001⋅<br />
ln tan<br />
⎜<br />
⎝ 2 ⋅ ρ<br />
π ⎞<br />
+<br />
4<br />
⎟<br />
⎠<br />
= xD<br />
= 0 =<br />
É o<br />
a vetületen, vagyis a gömbi ívnél rövidebb.<br />
75483,054 m<br />
49
A Gellérthegy nevő alappont gömbi földrajzi szélessége az EOV Gauss-gömbjén<br />
ϕ = 47 o 26′<br />
32,05074′<br />
1 . Innen a vetületi kezdıpont távolsága a Gellérthegytıl délre:<br />
G<br />
′<br />
a gömbön és<br />
a vetületen.<br />
x<br />
Az EOV redukciói<br />
s<br />
o<br />
ϕ −ϕ<br />
0 20′<br />
32,05074′′<br />
= 6379743,001⋅<br />
o<br />
ρ<br />
57,29578<br />
G K<br />
G<br />
= R ⋅<br />
=<br />
o<br />
o<br />
⎛ 0 20′<br />
32,05074 ′′<br />
,99993⋅<br />
6379743,001⋅<br />
ln tan<br />
⎜<br />
⎝ 2 ⋅ ρ<br />
π ⎞<br />
+<br />
4<br />
⎟<br />
⎠<br />
G<br />
= 0 =<br />
o<br />
Az m0<br />
-nak megfelelıen módosul az<br />
38107,165 m<br />
38104,725 m<br />
lineármodulus:<br />
dd<br />
l =<br />
ds<br />
1<br />
=<br />
cosϕ′<br />
m0<br />
l = . cos ϕ ′<br />
A ferdetengelyő hengervetületek mintájára a hossztorzulás a redukált gömbön<br />
2<br />
m<br />
2<br />
2 1<br />
2<br />
2<br />
( x + x ⋅ x + x ) = ⋅ ( x + x ⋅ x + x )<br />
1<br />
U ′ = ⋅<br />
1 1 2 2<br />
2 1 1 2 2<br />
,<br />
6 ⋅ r<br />
6 ⋅ m ⋅ R<br />
2<br />
0<br />
mert<br />
r ϕ′<br />
m<br />
= R ⋅ cos<br />
m<br />
és = cos<br />
m<br />
m ϕ ′<br />
0<br />
. Az<br />
összefüggést figyelembe véve:<br />
U m ⋅U<br />
′<br />
= 0<br />
azaz az EOV hossztorzulása<br />
2<br />
0<br />
2<br />
2<br />
( x + x ⋅ x x )<br />
1<br />
U = m0<br />
⋅ ⋅<br />
2 1 1 2<br />
+<br />
2<br />
,<br />
6 ⋅ m ⋅ R<br />
0<br />
2<br />
2<br />
( x + x ⋅ x x )<br />
U = 1<br />
⋅<br />
2 1 1 2 2<br />
6 ⋅ m ⋅ R<br />
+ .<br />
A hossztorzulási tényezı ismeretesen<br />
d<br />
m = = m0 + U ,<br />
s<br />
a hosszredukció pedig<br />
∆ s = d − s = ( m0 −1+<br />
U ) ⋅ s .<br />
ϕ az EOV Gauss-gömbjén a 47 o 29 13,7535′<br />
1 A<br />
G<br />
′ IUGG/1967 ellipszoidi földrajzi szélességbıl számítható.<br />
50
Az y tengelyen a hossztorzulási tényezı értéke m<br />
0<br />
= 0,<br />
99993 , 1-nél kisebb, a hosszredukció<br />
negatív. Egy, az y tengely mentén 1 km-es távolság a fenti összefüggés szerint a<br />
∆s<br />
= ( m0 −1)<br />
⋅ s = −0,00007<br />
⋅100000 cm = − 7 cm<br />
értékkel rövidül (az y tengely mentén U = 0).<br />
A hossztorzulás, ill. a hosszredukció csak az x-tıl függ, az y tengelytıl észak és dél felé távolodva<br />
a hossztorzulási tényezı értéke közeledik 1-hez, ill. a hosszredukció értéke a zérushoz,<br />
majd a metszı gömbi körökben, ahol az alap- és a képfelület egybeesnek, 1-gyel, ill. zérussal<br />
egyenlık. Tovább távolodva észak, ill. dél felé, a hossztorzulási tényezı értéke 1-nél nagyobbá,<br />
a hosszredukció pedig pozitívvé válik. A hossztorzulás még így is nagy területen jelentısen<br />
meghaladja az értéket, leginkább Baranya megye déli és Borsod-Abaúj-Zemplén<br />
1<br />
10000<br />
megye északi részén.<br />
A második irányredukciót és a vetületi meridiánkonvergenciát is a ferdetengelyő hengervetületeknél<br />
megismert módon számítjuk.<br />
A ferdetengelyő hengervetületeknél megismert<br />
∆<br />
∆<br />
QP<br />
k<br />
( yQ<br />
− yP<br />
) − b ⋅ ( xQ<br />
− xP<br />
) ⋅ ( yQ<br />
− yP<br />
)<br />
( y − y ) − b ⋅ ( x − x ) ⋅ ( y − y )<br />
PQ<br />
= + a ⋅ xk<br />
⋅<br />
,<br />
= −a<br />
⋅ x<br />
⋅<br />
Q<br />
P<br />
összefüggésekben az a és b együtthatókban figyelembe kell venni az m<br />
0<br />
tényezıt az alábbiak<br />
szerint:<br />
ρ ′′<br />
a =<br />
2<br />
2 ⋅ m ⋅ R<br />
0<br />
2<br />
= 2,5342506 ⋅10<br />
-9<br />
"<br />
,<br />
m<br />
Az a és b együtthatókban szereplı állandók:<br />
Q<br />
P<br />
ρ ′′<br />
b =<br />
2<br />
12 ⋅ m ⋅ R<br />
0<br />
2<br />
Q<br />
P<br />
= 4,2237510 ⋅10<br />
ρ ′′ = 206264,8<br />
′′ ; R = 6379743,001m; m = 0<br />
0,99993 .<br />
A vetületi meridián-konvergencia földrajzi koordinátákból való számítását csak a henger elhelyezkedése<br />
befolyásolja, mérete nem, a vetületi koordinátákból történı számításkor viszont<br />
figyelembe kell venni a redukálás m<br />
0<br />
mértékét. Ezért az EOV-re használható alábbi képletben<br />
az R helyett = m 0<br />
⋅ R helyettesítendı:<br />
r m<br />
x y<br />
ch ⋅ sin<br />
m0<br />
⋅ R m0<br />
⋅ R<br />
tan µ =<br />
.<br />
x y<br />
cotϕ<br />
K<br />
− sh ⋅ cos<br />
m ⋅ R m ⋅ R<br />
A ferdetengelyő hengervetületekhez képest a számlálóban és a nevezıben jelentkezı elıjelváltás<br />
oka, hogy az EOV északkeleti tájékozású.<br />
0<br />
0<br />
-10<br />
"<br />
.<br />
m<br />
51
1. példa:<br />
o o<br />
Számítsuk ki a ϕ = 47 17′<br />
27,49242′′<br />
, λ = −2<br />
11′<br />
33,1371 2 ′′ Gauss-gömbi földrajzi koordinátájú<br />
pontban a vetületi meridiánkonvergenciát!<br />
sinϕ<br />
K<br />
⋅sin<br />
λ<br />
tan µ = .<br />
cosϕ<br />
⋅ cosϕ<br />
+ sinϕ<br />
⋅sinϕ<br />
⋅ cos λ<br />
Behelyettesítve, ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
00,00000<br />
′′ mellett kapjuk:<br />
2. példa:<br />
K<br />
µ = -1 o 36′<br />
21,44697′<br />
.<br />
Számítsuk ki a P pontból a Q pont felé menı irányra mindkét végpontban a második irányredukciót<br />
és a hossztorzulási tényezıt!<br />
A P pont eltolt EOV koordinátái:<br />
A Q pont eltolt EOV koordinátái:<br />
Az eredeti EOV koordináták:<br />
A második irányredukciók:<br />
A hossztorzulás:<br />
A hossztorzulási tényezı:<br />
Az EOV szelvényhálózata<br />
Y<br />
P<br />
= 484442,394 m, X<br />
P<br />
= 223583,110 m .<br />
Y = 02904,530 m, X 248071,890 m .<br />
Q<br />
5<br />
Q<br />
=<br />
y = 165557,606 m, x 23583,110 m ,<br />
P<br />
-<br />
P<br />
=<br />
y = 147095,470 m, x 48071,890 m .<br />
Q<br />
-<br />
Q<br />
=<br />
∆<br />
PQ<br />
= + 1,48532<br />
′′ , ∆<br />
PQ<br />
= -1,86725′<br />
.<br />
K<br />
U = 0,0000163838 .<br />
m = 0,9999463838 .<br />
Az Egységes Országos Térképrendszer (EOTR) szelvényezésének alapját az y irányban 48000<br />
m, az x irányban pedig 32000 m nagyságú 1:100000 méretarányú szelvények képezik. Az<br />
1:100000 méretarányú szelvények száma a szelvénysorok, illetve a szelvényoszlopok 0-tól<br />
induló sorszámaiból tevıdik össze. Az ábra sarokpontjainak koordinátái a koordinátarendszer<br />
eltolása miatt:<br />
X<br />
Y<br />
alsó<br />
bal<br />
= 32000 m,<br />
= 384000 m, Y<br />
X<br />
jobb<br />
felsı<br />
= 384000 m,<br />
= 960000 m.<br />
52
384000 m<br />
107<br />
108 109<br />
96<br />
97 98 99<br />
910<br />
82<br />
85<br />
86<br />
87<br />
88<br />
89<br />
810<br />
811<br />
71<br />
72 73 74<br />
75<br />
76<br />
77<br />
78<br />
79<br />
710<br />
711<br />
x<br />
61 62 63 64 65<br />
66<br />
67 68<br />
69<br />
610<br />
51 52 53 54 55<br />
56<br />
57<br />
57<br />
57<br />
40 41<br />
42<br />
43<br />
44<br />
45<br />
46<br />
47 48 49<br />
31<br />
32<br />
33<br />
34<br />
35<br />
36<br />
37 38<br />
39<br />
21 22<br />
23<br />
24<br />
25<br />
26<br />
27<br />
28<br />
29<br />
12<br />
13<br />
14<br />
15<br />
16<br />
17<br />
18<br />
32000 m<br />
03 04 05<br />
384000 m y<br />
960000 m<br />
Az EOTR szelvényhálózata. Az 1:100000 méretarányú szelvények<br />
63<br />
63-234<br />
M=1:100000<br />
M=1:10000<br />
32000 m<br />
1<br />
3<br />
48000 m<br />
1 2<br />
2<br />
3 4<br />
4<br />
4000 m<br />
1<br />
2<br />
1 2<br />
3 4<br />
3 4<br />
500 m<br />
6000 m 750 m<br />
63-234-442<br />
M=1:1000<br />
a) b)<br />
750 m<br />
75 cm<br />
500 m 50 cm<br />
c)<br />
Az EOTR különbözı méretarányú szelvényei<br />
a) 1:10000, b) 1:10000, c) 1:1000<br />
Az 1:100000 méretarányú szelvényekbıl az 1:50000, 1:25000 és 1:10000 méretaránysor térképlapjait<br />
mindig a sor 1-gyel lejjebb lévı méretarányú szelvényébıl, annak negyedelésével<br />
kapjuk (a) ábra). A szelvények számozása az ábrából követhetı nyomon. Az 1:10000 méretarányú<br />
szelvények számozására példát b) ábrán látunk. Az 1:10000 méretarányú szelvények<br />
53
további negyedelésével jutunk el az 1:4000 és 1:2000 méretarányú szelvényeken át az 1:1000<br />
méretarányú szelvényhez. Ennek méretét és számozását a c) ábrán láthatjuk.<br />
Az 1:100000, az 1:50000 és az 1:25000 méretarányú szelvények lapmérete megegyezik,<br />
48 cm ⋅ 32 cm , hiszen a méretek felezıdnek, a méretarány pedig kétszerezıdik. Az 1:25000<br />
méretarányról az 1:10000 méretarányra való áttérésnél a méretek felezıdnek, de a méretarány<br />
két és félszeresére nı, s így az 1:10000 méretarányú térkép lapmérete:<br />
[ 48 ( 2,5 : 2)<br />
= 60 cm] ⋅[ 32 ⋅ ( 2,5 : 2)<br />
= 40 cm]<br />
⋅ .<br />
Hasonló a helyzet az 1:10000 méretarányról az 1:4000 méretarányra való áttérésnél:<br />
60 ⋅ ( 2,5 : 2) = 75 cm és 40 ⋅ ( 2,5 : 2) = 50 cm . Az 1:2000 és 1:1000 méretarányú lapok lapmérete<br />
ugyanez. Magyarországon EOTR szelvényezésben 1:100000, 1:25000 és 1:10000 méretarányú<br />
topográfiai térképek készülnek, 1:50000 méretarányú térkép EOTR szelvényezésben<br />
nem készül. A nagyobb méretarányú földmérési alaptérképeket ma már kizárólag EOTR szelvényezésben<br />
készítik.<br />
54
Gauss-féle szögtartó gömbi vetület<br />
Az eddigiekben mind az ellipszoidi, mind a gömbi földrajzi koordinátákat egyformán jelöltük:<br />
ϕ, λ. E fejezet viszont éppen a két rendszer közötti összefüggésekrıl szól, ezért eddigi jelöléseinket<br />
módosítanunk kell. Az e fejezetben használt jelölések az alábbiak:<br />
ϕ - ellipszoidi földrajzi szélesség,<br />
λ - ellipszoidi földrajzi hosszúság,<br />
g<br />
ϕ - gömbi földrajzi szélesség,<br />
g<br />
λ - gömbi földrajzi hosszúság.<br />
A magyarországi sztereografikus, ferdetengelyő hengervetületeknél, valamint az Egységes<br />
Országos Vetületnél a kettıs vetítés elsı lépéseként az ellipszoidról a gömbre történı vetítés<br />
szögtartó, vagyis a lineármodulus értéke a vetületi fıirányokban megegyezik. Ha a két egymásra<br />
merıleges vetületi fıirány egybeesik a szélességi körök és meridiánok irányával, úgy<br />
ezt az<br />
feltétel fejezi ki.<br />
Vetületi egyenletek<br />
( l l g )<br />
lϕ = lλ<br />
g =<br />
Az ellipszoidról a gömbre történı vetítés vetületi egyenletei általános esetben:<br />
ϕ<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
,<br />
g<br />
λ = f<br />
λ<br />
g<br />
ϕ = f ϕ<br />
( ϕ,<br />
λ).<br />
A vetületi egyenletekre az alábbi feltételeket fogalmazzák meg:<br />
g g<br />
− a ϕ és λ változási határai között minden valós ϕ és λ értéknek valós ϕ és λ értékek feleljenek<br />
meg,<br />
− az ellipszoidi meridiánokat gömbi meridiánokkal, az ellipszoidi szélességi köröket gömbi<br />
szélességi körökkel ábrázoljuk.<br />
λ<br />
Ellipszoid<br />
d λ<br />
P<br />
Gömb<br />
P g<br />
g<br />
d λ<br />
C<br />
N ⋅cosϕ ⋅dλ<br />
M ⋅dϕ<br />
B<br />
B g<br />
g<br />
R ⋅dϕ<br />
A A g<br />
A gömbi vetület<br />
C g<br />
g<br />
R ⋅cosϕ<br />
⋅dλ<br />
Az utóbbi feltétel a fenti egyenleteket a következıkben módosítja:<br />
g<br />
55
λ<br />
g<br />
= h<br />
g<br />
ϕ =<br />
λ<br />
h ϕ<br />
Látjuk, hogy ekkor a gömbi szélesség csak az ellipszoidi szélesség, a gömbi hosszúság csak<br />
az ellipszoidi hosszúság függvénye. E függvények meghatározásának alapja a meridián és<br />
szélességi kör mentén a lineármodulusok egyenlısége.<br />
Lineármodulus a meridián mentén:<br />
Lineármodulus a szélességi kör mentén:<br />
A képletek jelölései:<br />
( λ)<br />
,<br />
( ϕ).<br />
g g<br />
g<br />
A C R ⋅ dϕ<br />
l<br />
λ<br />
= = .<br />
AC M ⋅ dϕ<br />
g g<br />
g g<br />
B C R ⋅ cosϕ<br />
⋅ dλ<br />
l<br />
ϕ<br />
= =<br />
.<br />
BC N ⋅ cosϕ<br />
⋅ dλ<br />
R a földgömb (a Gauss-gömb) sugara, M az ellipszoid meridián irányú görbületi sugara, N a<br />
harántgörbületi sugár, és N ⋅ cos Φ = r a B pont szélességi körének sugara az ellipszoidon,<br />
R ⋅ cosϕ a gömbön. A vetítés szögtartó, ha<br />
l<br />
ϕ<br />
= l λ<br />
.<br />
A fentiekbıl kiindulva, a gömbi földrajzi hosszúságra a<br />
a gömbi földrajzi szélességre a<br />
g<br />
λ = n ⋅<br />
( λ − )<br />
λ K<br />
,<br />
g<br />
⎛ϕ<br />
tan<br />
⎜<br />
⎝ 2<br />
összefüggés vezethetı le.<br />
π ⎞<br />
n ⎛ ϕ π ⎞ ⎛1−<br />
e ⋅sinϕ<br />
⎞<br />
+ k tan ⎜ ⎟<br />
4<br />
⎟ = ⋅ ⎜ + ⎟ ⋅<br />
⎠ ⎝ 2 4 ⎠ ⎝1+<br />
e ⋅ sinϕ<br />
⎠<br />
e<br />
n⋅<br />
2<br />
A fenti egyenletekbıl az ellipszoidi földrajzi hosszúságra a<br />
g<br />
λ<br />
λ = + n<br />
λ K<br />
inverz vetületi egyenlet írható fel.<br />
A második egyenlet a ϕ ellipszoidi szélességre implicit kifejezés és inverz vetületi egyenlet<br />
is egyben, belıle a ϕ értékét - célszerően számítógépes programmal - fokozatos közelítéssel<br />
határozhatjuk meg.<br />
Az n, k és R a Gauss-féle gömbi vetület állandói, e az elsı numerikus excentricitás. Az állandókat<br />
úgy választják meg, hogy az ellipszoidi pontok gömbre vetítése a lehetı legegyszerőbb,<br />
valamint minimális hossztorzulású legyen azon a területen, ahol a vetítést kívánjuk végezni. E<br />
célból két feltételt szabnak:<br />
1. egy kiválasztott szélességi körön, az ún. normál szélességi körön a lineármodulus legyen<br />
egységnyi,<br />
2.a lineármodulus a normál szélességi körtıl északra és délre a lehetı leglassabban változzék.<br />
56
E feltételek teljesülése azt jelenti, hogy egy bizonyos területen belül a lineármodulus gyakorlatilag<br />
állandó és egységnyi, egyidejőleg a számítások is viszonylag egyszerően végezhetık.<br />
A Gauss-gömb R sugara az<br />
R =<br />
N 0<br />
⋅ M 0<br />
összefüggésbıl fejezhetı ki, ahol M<br />
0<br />
és N<br />
0<br />
a meridián- és haránt irányú görbületi sugár az<br />
ellipszoid és a Gauss-gömb érintési pontjában.<br />
A Bessel- és az IUGG/1967 ellipszoidok, Gauss -gömbjeik és a kapcsolódó sztereografikus<br />
vetület, ill. EOV néhány jellemzı adatát a következı táblázatban foglaljuk össze:<br />
Jelölések:<br />
Ellipszoid Bessel, 1841 IUGG/1967<br />
a 6377397,155 m 6378160 m<br />
b 6356078,963 m 6356774,516 m<br />
f 1:299,152813 1:298,247167<br />
e 0,0816968312157 0,0818205679407<br />
e′ 0,0819708411452 0,0820958289928<br />
ϕ<br />
0 46 0 32′ 43,41035′<br />
47 0 10′<br />
00,00000′<br />
g<br />
ϕ<br />
0<br />
46 0 30′ 00,00000<br />
′′ 47 0 07′<br />
20,05780′<br />
k 1,003016135133 1,0031100083<br />
n 1,000751489594 1,000719704936<br />
R 6378512,966 m 6379743,001 m<br />
ϕ<br />
K 47 0 29′ 09,63803′<br />
47 0 08′<br />
39,8174<br />
′′<br />
λ<br />
K 36 0 *<br />
42′<br />
53,5733<br />
′′ 19 0 02′<br />
54,8584′<br />
ϕ 47 0 26′ 21,1372 1′′<br />
47 0 06′<br />
00,00000′<br />
g<br />
K<br />
a – az ellipszoid fél nagytengelye<br />
b – az ellipszoid fél kistengelye<br />
f – az ellipszoid lapultsága<br />
e – elsı, a fél nagytengelyre vonatkozó numerikus excentricitás<br />
e′ - második, a fél kistengelyre vonatkozó numerikus excentricitás<br />
ϕ − a normál szélességi kör ellipszoidi földrajzi szélessége<br />
0<br />
g<br />
ϕ<br />
0<br />
- a normál szélességi kör gömbi földrajzi szélessége<br />
n, k,<br />
R − a Gauss-féle gömbi vetület állandói<br />
ϕ<br />
K<br />
− a sztereografikus vetület , ill. az EOV kezdıpontjának ellipszoidi földrajzi szélessége<br />
λ − a sztereografikus vetület , ill. az EOV kezdıpontjának ellipszoidi földrajzi hosszúsága<br />
K<br />
g<br />
K<br />
ϕ - a sztereografikus vetület , ill. az EOV kezdıpontjának gömbi földrajzi szélessége<br />
Példa:<br />
A Pintytetı háromszögelési pont EOV koordinátái:<br />
* A kezdı meridián Bessel-ellipszoidi földrajzi hosszúsága a Ferro-i kezdı-meridiántól értendı.<br />
57
Y<br />
X<br />
Pinty<br />
Pinty<br />
= 468839,43 m,<br />
= 263693,08 m.<br />
Számítsuk át ezeket a koordinátákat az Egységes Országos Vetület Gauss-gömbjére és az<br />
IUGG/1967 ellipszoidra!<br />
Az eredeti EOV koordináták az<br />
összefüggések szerint<br />
y<br />
Pinty<br />
x<br />
Pinty<br />
A segédföldrajzi koordinátákat a<br />
képletekbıl kapjuk.<br />
y = Y − 650000 m,<br />
x = X − 200000 m<br />
= 468839,43 m − 650000 m = -181160,57 m,<br />
= 263693,08 m − 200000 m = 63639,08 m.<br />
ϕ<br />
′ x<br />
g<br />
⋅R<br />
m π<br />
0<br />
= 2 ⋅ arctan e − ,<br />
2<br />
g′<br />
y<br />
λ =<br />
m ⋅ R<br />
A földrajzi koordináták számítása a Gauss-gömbön a<br />
0<br />
g<br />
sinϕ<br />
g′<br />
g<br />
g′<br />
g′<br />
g<br />
= sinϕ<br />
⋅ cosϕ<br />
K<br />
+ cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅ sinϕ<br />
K<br />
,<br />
g′<br />
g′<br />
g cosϕ<br />
⋅ sin λ<br />
sin λ =<br />
g<br />
cosϕ<br />
képletekkel történik:<br />
g<br />
o<br />
g<br />
o<br />
ϕ<br />
Pinty<br />
= 47 38′<br />
48,93628′′<br />
, λPinty<br />
= - 2 24′<br />
55,60533′<br />
.<br />
Az IUGG/1967 ellipszoidi földrajzi koordinátákhoz a<br />
g<br />
⎛ϕ<br />
tan<br />
⎜<br />
⎝ 2<br />
π ⎞<br />
n ⎛ ϕ π ⎞ ⎛1−<br />
e ⋅sinϕ<br />
⎞<br />
+ k tan ⎜ ⎟<br />
4<br />
⎟ = ⋅ ⎜ + ⎟ ⋅<br />
⎠ ⎝ 2 4 ⎠ ⎝1+<br />
e ⋅ sinϕ<br />
⎠<br />
e<br />
n⋅<br />
2<br />
g<br />
λ<br />
λ = + n<br />
λ K<br />
képletekkel jutunk. A felsı egyenletet ϕ -re fokozatos közelítéssel oldjuk meg:<br />
o<br />
o<br />
ϕ<br />
Pinty<br />
= 47 41′<br />
31,73121′′<br />
, λPinty<br />
= 16 38′<br />
05,50684 ′′ .<br />
58
Nemzetközi vetületek Magyarországon<br />
Magyarország – saját vetületei mellett – elsısorban katonai, másodsorban tudományos<br />
együttmőködési céllal ún. nemzetközi vetületeket is használt-használ térképezési célra. E vetületek<br />
lehetıvé teszik a korszerő geodéziai technológiák egységes alkalmazását, alkalmasak arra,<br />
hogy az egész Földet egységesen lefedjék. Ezzel egyidejőleg kevéssé felelnek meg a polgári<br />
célú térképezés olyan általános feladatainak, mint az ingatlan-nyilvántartás, ipari létesítmények<br />
tervezése, stb. A nemzetközi vetületek az 1:10000 és kisebb méretarányú topográfiai<br />
térképek vetületei.<br />
Az eddig megismert vetületekkel szemben a vetítés közvetlenül az ellipszoidról történik a síkra.<br />
A vetületek szögtartó, közvetlen vetítéső, transzverzális és valódi vetületek, amelyek azonban<br />
geometriailag nem szemléltethetıek, az ellipszoid és a sík közötti kapcsolat tisztán matematikai.<br />
Két vetületet sorolunk ide, a Gauss-Krüger vetületet és az UTM (Universal<br />
Transverse Mercator) vetületet.<br />
A Magyarországon használt Gauss-Krüger vetület alapfelülete a Kraszovszkij-ellipszoid, képfelülete<br />
az ellipszoidot az ellipszoidi meridiánok mentén érintı képzeletbeli henger. Az UTM<br />
vetület matematikai szempontból megegyezik a Gauss-Krüger vetülettel, vetítési törvényszerőségei<br />
hasonlók. Magyarországon használt változatának alapfelülete a GPS mérési eredmények<br />
WGS84 vonatkoztatási ellipszoidja, képfelülete pedig nem érinti, hanem metszi az ellipszoidot.<br />
Szelvényezési rendszere mindkét vetületnek olyan, hogy a Föld egységes lefedésére<br />
alkalmas.<br />
Gauss-Krüger vetület<br />
Közép-meridián<br />
S<br />
+ x<br />
Közép-meridián<br />
képe<br />
Szegély-meridián<br />
Egyenlítı<br />
+ y<br />
Vetület<br />
Szegély-meridián<br />
képe<br />
A Gauss-Krüger vetület az 1950-es évektıl kezdve az akkori szocialista rendszer katonai<br />
együttmőködésének térképészeti alapját szolgáltatta azzal, hogy a vetület, mint már utaltunk<br />
rá, kiválóan alkalmas nagy területek egybefüggı, csatlakozó ábrázolására. A volt Szovjetunió<br />
– melynek hatalmas területét az eddig ismertetett vetületekhez hasonló vetületekben ábrázolni<br />
nem lehetett – a Gauss-Krüger vetületet 1946-ban vezette be, majd késıbb használatát a kelet-<br />
59
és közép-európai országokban is kezdeményezte. A hazánk területérıl rendelkezésre álló<br />
1:25000 és 1:50000 méretarányú topográfiai térképek katonai térképek.<br />
A Gauss-Krüger vetület egymáshoz kapcsolódó vetületi rendszerek összessége. A vetítés<br />
minden rendszernél az ellipszoidot kiválasztott ellipszoidi meridiánok mentén érintı - transzverzális<br />
– elhelyezéső ellipszoidi hengerek felületére történik. A hengerek csak képzeletbeliek,<br />
a vetítést rájuk tisztán matematikai megfontolások alapján (vagyis geometriailag nem<br />
szemléltethetıen) hajtják végre, abból a szempontból kiindulva, hogy a vetület szögtartó legyen.<br />
A kiválasztott ellipszoidi meridiánok a közép-meridiánok, az ellipszoidot az ún.<br />
meridiánellipszisek mentén érintik. Ezek képe a Gauss-Krüger vetületi rendszer egyenesként<br />
leképzıdı x tengelye. Az ellipszoidi egyenlítı képe a közép-meridiánra merıleges egyenesként<br />
leképzıdı y tengely.<br />
Az egymással szomszédos vetületi rendszerek alapját az egymáshoz képest ∆λ<br />
szögértékkel<br />
elforgatott helyzető hengerek alkotják. Az egyes rendszerek önálló vetületi sávot képeznek és<br />
a szegély-meridiánok mentén csatlakoznak egymáshoz. Az egyes vetületi sávokon belül a vetületek<br />
törvényszerőségei teljesen megegyeznek, a vetület ezért alkalmas az egész földfelület<br />
egységes rendszerben történı ábrázolására.<br />
Az egyes vetületi sávok szélessége a vetület alkalmazásának céljától, illetve ezen keresztül a<br />
hossztorzulás megengedett mértékétıl függ. Magyarországon a topográfiai térképeknél a<br />
o<br />
o<br />
∆ λ = 6 -os, a nagyobb méretarányú térképezés céljára a ∆ λ = 3 -os sávszélességet állapítottak<br />
meg. A 3 -os sávoknál a hossztorzulás mértéke a sávok szélein 1,8 ⋅ 10 , tehát a megen-<br />
o<br />
−4<br />
1<br />
o<br />
−4<br />
gedett értéket meghaladja. A 6 -os sáv szélén a hossztorzulás mintegy 6,7 ⋅ 10 .<br />
10000<br />
közép-meridián<br />
+x +x +x<br />
Egyenlítı<br />
Egyenlítı<br />
képe<br />
+y<br />
szegély-meridián<br />
A Gauss-Krüger vetületi sávok<br />
1<br />
A hossztorzulás mértéke a közép-meridiántól y ≈ ± 90 km-re éri el az U = értéket, ez<br />
10000<br />
o<br />
o<br />
Magyarországon mindössze 1 ,2 – nak, vagyis 2,4<br />
sávszélességnek felel meg. Az x tengely<br />
mentén – mivel az a közép-meridián képe – hossztorzulás nincs.<br />
A Gauss-Krüger vetület vetületi, ill. inverz vetületi egyenletei bonyolult sorba fejtés eredményei.<br />
Az egyenletekben az ellipszoid paraméterei mellett az egyenlítıtıl számított ellipszoidi<br />
meridiánív B hossza is szerepel (ábra).<br />
60
Közép-meridián<br />
+ x<br />
Közép-meridián képe<br />
B<br />
A’<br />
É<br />
P’<br />
A<br />
x = B<br />
y<br />
P<br />
K<br />
Egyenlítı<br />
K<br />
Egyenlítı képe<br />
+ y<br />
a) b)<br />
D<br />
Vetület<br />
Az x abszcissza értékek az ellipszoidi egyenlítıtıl számított B meridiánív-hosszakkal csak a<br />
közép-meridiánon lévı pontokra egyenlık:<br />
x = B .<br />
A Gauss-Krüger vetület hossztorzulásra és második irányredukcióra vonatkozó összefüggései<br />
hasonlók a ferdetengelyő hengervetületeknél megismert képletekkel.<br />
A hossztorzulás az<br />
1 2<br />
2<br />
U = ⋅ ( y1<br />
+ y1<br />
⋅ y2<br />
+ y2<br />
)<br />
2<br />
6 ⋅ R<br />
k<br />
összefüggésbıl számítható, azzal a különbséggel, hogy a hossztorzulás az ottani x koordináták<br />
helyett az y koordinátáktól függ.<br />
A második irányredukció számítására vonatkozó összefüggésekben a ferdetengelyő hengervetületekhez<br />
képest az x és az y koordináták helyet cserélnek és az elıjelek megváltoznak:<br />
A fenti képletekben<br />
Az<br />
y<br />
k<br />
k<br />
PQ<br />
( xQ<br />
− xP<br />
) + b ⋅ ( yQ<br />
− yP<br />
) ⋅ ( xQ<br />
xP<br />
)<br />
( x − x ) + b ⋅ ( y − y ) ⋅ ( x x )<br />
∆ = −a ⋅ yk ⋅<br />
− ,<br />
∆ = + a ⋅ yk ⋅<br />
− .<br />
QP<br />
a =<br />
Q<br />
ρ′′<br />
P<br />
és<br />
b =<br />
2<br />
2<br />
2 ⋅ Rk<br />
12 ⋅ Rk<br />
és R egy PQ irány két végpontjára érvényes adatok számtani középértékei.<br />
A vetületi meridiánkonvergencia mind az ellipszoidi, mind a vetületi koordinátákból számítható,<br />
az összefüggések sorba fejtés eredményei.<br />
A Gauss-Krüger vetület szelvényhálózata<br />
A Gauss-Krüger vetület szelvényhálózatának alapja az 1:1000000 méretarányú szelvény. A<br />
szelvényeket az Egyenlítıtıl észak felé 4 0 -onként az ABC nagybetőivel, a Greenwich-csel ellentétes<br />
meridiántól 6 0 -onként arab számokkal számozzák (1. ábra).<br />
A 6*4 0 -os nemzetközi sávbeosztásban hazánk a 33. és 34. sorszámú sávokba és az L, ill. az M<br />
rétegekbe esik. A közép-meridiánok ellipszoidi földrajzi szélességei: a 33. számú sávé<br />
0<br />
0<br />
λ = 15 , a 34. számú sávé λ = 21 . A 3 0 -os sávbeosztás közép-meridiánjainak megválasztásánál<br />
célszerő a 3 0 -os sávokhoz alkalmazkodni: az egyes sávok közép-meridiánjainak földraj-<br />
Q<br />
ρ ′′<br />
P<br />
Q<br />
P<br />
61
o o o o<br />
zi hosszúsága nyugatról keletre 15 ,18 ,21 ,24 . Noha hazánk nyugat-keleti irányú kiterjedé-<br />
o<br />
se csak 7 , a nemzetközi sávbeosztásnak megfelelıen a 3 0 -os sávbeosztásnál az említett 4 sáv<br />
szükséges. Ez hátrány az ország területének térképi kezelése szempontjából, ezért a nagyméretarányú<br />
térképezésnél nem honosodott meg.<br />
6 0<br />
M-33<br />
M-34<br />
Szlovákia<br />
Ausztria<br />
Szlovénia<br />
4 0 L-33 L-34<br />
Szerbia<br />
Horvátország<br />
Ukrajna<br />
Románia<br />
52 0<br />
48 0<br />
ϕ<br />
12 0 18 0 24 0<br />
λ<br />
1. ábra: A 6 0 -os nemzetközi sávbeosztás Magyarországon<br />
Az ábrán látható szelvények (pld. az L-34) méretaránya 1:1000000. A szelvények lapmérete<br />
csak a meridiánok mentén változatlan, kelet-nyugati irányban a földrajzi szélesség növekedésének<br />
függvényében csökken. E miatt a Gauss-Krüger vetület alkalmazhatósági határa az<br />
0<br />
Egyenlítıtıl mind északra, mind délre mintegy ϕ = 80 -ra tehetı.<br />
44 0<br />
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12<br />
48 0<br />
13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24<br />
25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36<br />
37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48<br />
47 0<br />
49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60<br />
61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72<br />
73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84<br />
3 0<br />
85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96<br />
Φ<br />
2 0 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108<br />
L-34<br />
109<br />
18 0<br />
110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120<br />
121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132<br />
133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144<br />
44 0<br />
Λ 21 0 22 0 30’ 24 0<br />
46 0<br />
2. ábra: Az 1:1000000 méretarányú Gauss-Krüger szelvény felosztása<br />
62
15’<br />
47 0 40’<br />
a<br />
b<br />
A<br />
B<br />
47 0 35’<br />
c<br />
d<br />
10’<br />
1<br />
3<br />
a<br />
2<br />
4<br />
C<br />
b<br />
L-34-13<br />
D<br />
47 0 30’<br />
Φ<br />
c<br />
d<br />
18 0 00’ 18 0 07,5’<br />
18 0 15’<br />
Λ<br />
Λ<br />
47 0 20’<br />
18 0 30’<br />
3. ábra: Az 1:100000, 1:50000, 1:25000 és 1:10000 méretarányú Gauss-Krüger szelvények<br />
Az 1:1000000 méretarányú szelvények továbbosztása többféleképpen történhet, az 1:1000000<br />
méretarány után választott következı méretaránynak megfelelıen történik úgy, hogy a lapméretek<br />
ne, vagy csak kevéssé változzanak.<br />
A leggyakrabban – így Magyarországon is – az 1:1000000 méretarányú szelvényt 12*12 =<br />
144 részre osztják és minden egyes így kapott 1:100000 méretarányú szelvényt arab számmal<br />
jelölnek, a 2. ábrán bemutatott módon. Az ábrán sraffozással jelölt 1:100000 méretarányú<br />
szelvény száma L-34-13.<br />
A nagyobb méretarányú szelvények számozása az 1:100000 méretarányú szelvények számozásából<br />
kiindulva történik.<br />
Az 1:50000 méretarányú szelvénylapokhoz az 1:100000 méretarányú szelvény negyedelésével<br />
jutnak és azokat az A, B, C és D nagy betőkkel jelölik, pld. L-34-13-A (3. ábra).<br />
Az 1:25000 méretarányú szelvény az 1:50000 méretarányú szelvény ¼-e. Ezeket a szelvényeket<br />
kis a, b, c, és d betőkkel jelölik, pld. L-34-13-B-d (3. ábra).<br />
Végül, az 1:10000 méretarányú szelvényt az 1:25000 méretarányú szelvénybıl további negyedeléssel<br />
kapják és arab 1, 2, 3 és 4 számokkal jelölik, pld. L-34-13-C-a-1 (3. ábra).<br />
Egy-egy 1:10000 méretarányú lapon mintegy 5km * 5km –es területet ábrázolhatunk, a térképlap<br />
nagysága mintegy 0,5m * 0,5m.<br />
A Gauss-Krüger vetülető térképeket Magyarországon 1966-tól kezdıdıen polgári célokra is<br />
alkalmazták. Az ez évtıl készült térképek jelölése eltér a fentiekben ismertetett nemzetközi jelöléstıl.<br />
Az 1:100000 méretarányú szelvények Magyarországon katonai célra használt nemzetközi<br />
és polgári célú jelölését a 4/a és a 4/b ábrákon mutatjuk be. Az 1:100000 szelvények<br />
továbbosztása hasonló, azzal a különbséggel, hogy betők helyett arab számokat használtak.<br />
Pld. az L - 34 -13 - C - a -1<br />
szelvényszám módosított jelölése 404-311 lett.<br />
A Gauss-Krüger vetülető szelvénylapokat bal és jobb oldalon a meridiánok, felül és alul a szélességi<br />
körök határolják. A földrajzi koordináták térkép alapján történı közelítı meghatározá-<br />
63
sa céljából a térképszelvényen fokbeosztásos keret található, amelyen mind a négy oldalon a<br />
szomszédos szelvények számát is feltüntetik.<br />
M-33<br />
M-34<br />
129 130 131 132 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130<br />
141 142 143 144 133 134 135 136 137 138<br />
139 140 141 142<br />
9 10 11 12 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10<br />
21 22 23 24<br />
13 14 15 16 17 18 19 20 21 22<br />
33 34 35 36 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34<br />
45 46 47 48 37 38 40 41 42 43 44 45 46 47<br />
a)<br />
57 58 59 60 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58<br />
69 70 71 72 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70<br />
81 82 83 84 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82<br />
L-33 L-34<br />
M-33<br />
M-34<br />
100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113<br />
200 201 202 203 204 205 206 207 208 209<br />
210 211 212 213<br />
3<br />
300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 311 312 313<br />
400 401 402 403 404 405 406 407 408 409 410 411 412 413<br />
b)<br />
500 501 502 503 504 505 506 507 508 509 510 511 512 513<br />
600 601 602 603 604 605 606 607 608 609 610 611 612 613<br />
700 701 702 703 704 705 706 707 708 709 710 711 712 713<br />
800 801 802 803 804 805 806 807 808 809 810 811 812 813<br />
900 901 902 903 904 905 906 907 908 909 910 911 912 913<br />
L-33 L-34<br />
4. ábra: Az 1:100000 méretarányú Gauss-Krüger szelvények nemzetközi és magyar<br />
polgári célú jelölése<br />
A Gauss-Krüger vetülető topográfiai térképeken földrajzi és vetületi koordináta-hálózat is<br />
van. A görbe vonalakból álló földrajzi fokhálózatot a kereten jelölik, a szelvényeken keresztül<br />
nem húzzák meg. A vetületi koordinátahálózat – pld. az 1:10000 méretarányú szelvényeken 1<br />
km-es oldalhosszúságú - , mint minden vetületi síkon, egymásra merıleges egyenesekbıl álló<br />
szabályos rácshálózat. A kerek kilométerértékeket szintén a keretben tüntetik fel.<br />
64
UTM vetület<br />
Az UTM- (Universal Transverse Mercator) vetületet eredetileg az Amerikai Egyesült Államokban<br />
használták, 1950-tıl a NATO államok térképezési vetülete. Hazai jelentısége két okból<br />
is elıtérbe került, egyrészt, mert Magyarország 1999 márciusától a NATO teljes jogú tagja<br />
lett, másrészt, a korszerő, globális helymeghatározó rendszerek (GPS) egyes vevıi lehetıvé<br />
teszik, hogy az UTM-vetületre vonatkozó koordináták is közvetlenül kijelezhetık legyenek. A<br />
Magyar Honvédség Térképész Szolgálata a Gauss-Krüger szelvényezéső térképein már a<br />
NATO-csatlakozás elıtt az UTM szelvényhálózati vonalakat is feltüntette.<br />
É<br />
6 0<br />
1 0 37’14”<br />
1 0 37’14”<br />
A süllyesztett transzverzális ellipszoidi vetület<br />
Az UTM-vetület – a Gauss-Krüger vetülethez hasonlóan – az ellipszoid egyenlítıi elhelyezéső<br />
(transzverzális) szögtartó hengervetülete. A Gauss-Krüger vetülettıl csak abban különbözik,<br />
mint az EOV az érintı ferdetengelyő hengervetületektıl, vagyis az ellipszoidi henger a<br />
meridián-ellipszisnél kisebb mérető és a közép-meridiánra szimmetrikus helyzető két ellipszis<br />
(az ún. normálellipszis) metszi az ellipszoidot. A hossztorzulás értéke ezért nem a középmeridián,<br />
hanem a két normálellipszis mentén zérus, a két normálellipszis között negatív,<br />
azokon kívül pozitív. A Gauss-Krüger vetülethez hasonlóan az UTM-vetület szélsı alkalmazhatósági<br />
határa is mintegy ϕ = 80<br />
0<br />
.<br />
A vetületi egyenletek a Gauss-Krüger vetület megfelelı egyenleteitıl a redukálás mértékében<br />
különböznek. Az UTM vetületnél m = 0, 0<br />
9996 . Így, ha a Gauss-Krüger vetületi egyenletek<br />
általánosságban<br />
y = f ϕ,<br />
λ<br />
x =<br />
alakúak, úgy az UTM vetület egyenletei:<br />
y = m<br />
x = m<br />
0<br />
0<br />
f<br />
y<br />
x<br />
⋅ f<br />
⋅ f<br />
( )<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
y<br />
x<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
( ϕ,<br />
λ)<br />
Hasonlóan módosulnak az inverz vetületi egyenletek is.<br />
A közép-meridiánon lévı pontokra az x vetületi koordináták az ellipszoidi egyenlítıtıl számítva<br />
az alábbi összefüggésbıl fejezhetık ki:<br />
x = m 0<br />
⋅ B .<br />
.<br />
65
ahol B a kérdéses ponthoz tartozó meridiánív hossza, m<br />
0<br />
a redukálás mértéke. Az m<br />
0<br />
elıre<br />
megválasztott konstans érték.<br />
Az UTM-vetületi koordináták úgy is tekinthetık, mint egy m<br />
0<br />
szorzóval kapott kisebb (redukált)<br />
ellipszoid Gauss-Krüger koordinátái, azaz olyan ellipszoidé, amelynek paraméterei az<br />
a<br />
0<br />
= m0<br />
⋅ a,<br />
b0<br />
= m0<br />
⋅ b,<br />
B0<br />
= m0<br />
⋅ B,<br />
N<br />
0<br />
= m0<br />
összefüggésekkel jellemezhetık. Az a<br />
0<br />
a fél nagytengely, b<br />
0<br />
a fél kistengely, B<br />
0<br />
az ellipszoidi<br />
meridiánív, N<br />
0<br />
a harántgörbületi sugár a redukált ellipszoidon.<br />
A hossztorzulás a Gauss-Krüger vetülethez képest a süllyesztés miatt az alábbi képlet szerint<br />
módosul:<br />
1<br />
2<br />
2<br />
U = ⋅ ( y1<br />
+ y1<br />
⋅ y2<br />
+ y2<br />
).<br />
2<br />
6 ⋅ m ⋅ R<br />
0<br />
k<br />
A második irányredukció Gauss-Krüger vetületnél megismert összefüggései az UTMvetületre<br />
akkor érvényesek, ha<br />
a =<br />
ρ ′′<br />
és<br />
b =<br />
ρ′′<br />
2 2<br />
2 2<br />
2 ⋅ m0 ⋅ Rk<br />
12 ⋅ m0<br />
⋅ Rk<br />
A vetületi meridiánkonvergencia a süllyesztés miatt csak a vetületi koordinátákból történı<br />
számításkor módosul.<br />
A normál-ellipszisek földrajzi hosszúsága<br />
A normál-ellipszisek közép-meridiántól számított L E földrajzi hosszúságát az alábbi ábra szerint<br />
kaphatjuk meg. Az ábra a forgási ellipszoidot a pólusok, pld. az északi pólus felıl szemlélteti.<br />
⋅ N<br />
.<br />
Egyenlítı<br />
L E<br />
L E<br />
a<br />
a ⋅ m 0<br />
Az ábra alapján<br />
vagyis<br />
m<br />
a ⋅ m0 = a ⋅ cos L E<br />
,<br />
= cos L E<br />
0<br />
=<br />
0,9996<br />
írható. A fenti összefüggés szerint a normál-ellipszisek a közép-meridiántól az<br />
66
értékkel térnek el.<br />
L 1 o E<br />
= ± 37′<br />
14 ′′<br />
Az UTM-vetület sáv- és rétegbeosztása<br />
6 0 56 0<br />
33U<br />
34U<br />
52 0<br />
Szlovákia<br />
Ausztria<br />
Szlovénia<br />
Szerbia<br />
Horvátország<br />
Ukrajna<br />
Románia<br />
48 0<br />
ϕ<br />
8 0 12 0 18 0 24 0<br />
33T<br />
34T<br />
44 0<br />
λ<br />
180 0 240 0 300 0 0 0 60 0 120 0 180 0<br />
X<br />
72 0 É<br />
W<br />
64 0 É<br />
V<br />
56 0 É<br />
U<br />
48 0 É<br />
T<br />
40 0 É<br />
S<br />
32 0 É<br />
R<br />
24 0 É<br />
Q<br />
16 0 É<br />
P<br />
8 0 É<br />
N 0 0<br />
M<br />
8 0 D<br />
L<br />
16 0 D<br />
K<br />
24 0 D<br />
J<br />
32 0 D<br />
H<br />
40 0 D<br />
G<br />
48 0 D<br />
F<br />
56 0 D<br />
E<br />
64 0 D<br />
D<br />
72 0 D<br />
C<br />
80 0 D<br />
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60<br />
40 0<br />
67
0 0<br />
Az UTM vetületben a földfelszínt 6 ⋅ 8 -os trapézokra osztják. A nagy latin betős réteg jelölések<br />
a Déli sarknál kezdıdnek, az egyenlítıtıl északra az elsı réteg jelölése N. E jelöléseknek<br />
megfelelıen hazánk az UTM-vetület 33. és 34. sávjába, valamint a T és U jelöléső rétegekbe<br />
esik. Az ábrán szaggatott vonalakkal a Gauss-Krüger réteghatárokat is berajzoltuk.<br />
0 0<br />
Minden egyes 6 ⋅ 8 -os trapéz száma a 6 0 -os sáv sorszámából és a 8 0 -os réteg betőjelébıl tevıdik<br />
össze, így pld. az ábrán pirossal (sötétítve) jelölt trapéz száma 32N.<br />
0 0<br />
A 6 ⋅ 8 -os trapézokat 100km*100km-es területektıl kezdve 1m*1m kiterjedéső területekig<br />
osztották fel, majd, ezekre alapozva, alakították ki az UTM vetület koordinátaazonosítási<br />
rendszerét.<br />
68
Átszámítások vetületi rendszerek között<br />
Az eddigiekben áttekintettük a magyarországi vetületek sokféleségét, beleértve a Gauss-<br />
Krüger és az UTM vetületet is. Az országhatárok kinyílásával, szabad átjárhatóságával, az Európai<br />
Unióhoz való csatlakozással a vetületi sokféleség még nem merült ki, sıt, a GPS mérésekbıl<br />
levezetett eredmények térbelisége egyidejőleg a magasságok kezelését is lehetıvé teszi.<br />
A GPS mérésekbıl a térben 3 koordinátát kapunk egy, középpontjával a Föld tömegközéppontjába<br />
helyezett (geocentrikus) WGS84 2 vonatkoztatási ellipszoid térbeli, ill. ellipszoidi<br />
földrajzi koordinátarendszerében. A különbözı országok vetületi (és magassági) rendszereinek<br />
összekapcsolása ezen keresztül lehetséges. Egyrészt, két szomszédos ország vetületi (és<br />
magassági) rendszereinek összekapcsolásához a WGS84 vonatkoztatási ellipszoidra való közös<br />
áttérés szükséges, másrészt, az utóbbira átszámított koordinátákról saját térképezési feladatainak<br />
megoldásához mindenkinek át kell térnie a saját vetületi (magassági) rendszerére.<br />
Napjainkban az elektronikus számítás- és mőszeres technika, a számítógépes térképezés, a digitális<br />
rajzgépeken való megjelenítés lehetıségei gyökeresen megváltoztatták és kiterjesztették<br />
a vetületi rendszerek közötti átszámításokhoz való hozzáállásunkat. A hagyományos, elsısorban<br />
a síkban értelmezett eljárásokat felváltották a számítástechnikai szempontból sokáig<br />
nehezen kezelhetı, nagy kiterjedéső földfelületen is alkalmazható, az idıbeni változásokat finomabban<br />
követni tudó térbeli átszámítási módszerek.<br />
Mind a különbözı vetületi rendszerek, mind a GPS mérésekbıl levezetett eredmények és a vetületek<br />
közötti átszámításokat foglalja össze az alábbi séma:<br />
„Inverz” vetületi egyenletek<br />
Vetület 1 (y, x, H)<br />
I.<br />
Térbeli polinomos transzformáció<br />
II.<br />
Vetületi egyenletek<br />
Az ábra jelölései:<br />
Ellipszoidi felületi rendszer 1 (ϕ, λ, h=U+H)<br />
Ellipszoidi térbeli rendszer 1 (X, Y, Z)<br />
Ellipszoidi térbeli rendszer 2 (X’, Y’, Z’)<br />
Sík hasonlósági, polinomos és affin<br />
transzformáció<br />
Ellipszoidi felületi rendszer 2 (ϕ’, λ’, h’)<br />
Vetület 2 (y’, x’, H’=h’-U’)<br />
Átszámítási séma<br />
Térbeli hasonlósági transzformáció<br />
ϕ, λ, ϕ’, λ’ - ellipszoidi felületi koordináták az 1., ill. a 2. rendszerben,<br />
X, Y, Z, X’, Y’, Z’ – ellipszoidi térbeli koordináták az 1., ill. a 2. rendszerben,<br />
h, h’ – ellipszoidi magasságok az 1., ill. a 2. rendszerben,<br />
y, x, y’, x’ – vetületi koordináták az 1., ill. a 2. rendszerben,<br />
H, H’ – tengerszint feletti (geoidi) magasságok az 1., ill. a 2. rendszerben,<br />
2 A követı állomások koordinátáit a WGS84 vonatkoztatási rendszerben adják meg. Mivel a nemzetközi ITRS,<br />
ill. az európai ETRS (ill. ennek jelenleg érvényes realizációjához tartozó EUREF89) rendszer eltérése ettıl csak<br />
néhány cm, a gyakorlati GPS mérések végrehajtása során úgy tekinthetjük, hogy a GPS mérésekbıl levezetett<br />
eredmények a WGS84 ellipszoidra vonatkoznak.<br />
69
U = h − H - geoidunduláció,<br />
I. - ellipszoidi térbeli koordináták számítása ellipszoidi földrajzi koordinátákból,<br />
II. - ellipszoidi felületi koordináták számítása ellipszoidi térbeli koordinátákból.<br />
A h ellipszoid feletti magasság számításához a H tengerszintfeletti magasságból elvileg az U<br />
geoidunduláció, a H’ tengerszint feletti magasság számításához a h’ ellipszoidi magasságból<br />
az U’ geoidunduláció, azaz a geoidmodell ismeretére van szükség. A geoidmodell mintegy<br />
10-15 km-es sugarú körön belüli ún. lokális transzformációknál gyakorlatilag megkerülhetı: a<br />
geoidunduláció figyelmen kívül hagyása a vonatkoztatási rendszerek keveredése miatt ugyan<br />
nem korrekt, de a tapasztalat szerint az így számítható eredmények a gyakorlat szempontjából<br />
elfogadhatók. Nagy terület esetén a geoidmodell elhanyagolása a pontosság rovására megy,<br />
bár az így elérhetı, általában 0,5 m-en belüli pontosság a legtöbb térinformatikai feladat számára<br />
megfelelı.<br />
A térbeli hasonlósági (más néven térbeli Helmert-, vagy 7 paraméteres) transzformációt az ellipszoidi<br />
térbeli rendszerek között használjuk, míg a térbeli polinomos transzformáció elvileg<br />
az ellipszoidi felületi rendszerek között, vagy akár vegyesen is végezhetı. Különbözı vetületek<br />
között közvetlen átszámításra szolgál a sík 4 paraméteres (Helmert-) és a sík polinomos,<br />
valamint utóbbi speciális esete, az affin transzformáció.<br />
Az azonos vonatkoztatási ellipszoidú vetületek (a történelmi Magyarország sztereografikus és<br />
ferdetengelyő hengervetületei, a különbözı kezdı-meridiánú Gauss-Krüger és UTM sávok)<br />
közötti egzakt eljárások a vetületi és az alapfelületi koordináták közötti, az eddigiekben már<br />
megismert átszámítási összefüggésekre („inverz” vetületi egyenletek, vetületi egyenletek)<br />
épülnek. Ezekre alapozva bemutatjuk a szakmatörténetileg is érdekes koordináta-módszert.<br />
Ha két vetület vonatkoztatási ellipszoidja megegyezik, mindig ezt a módszert alkalmazzuk.<br />
Az I. és II. jelő mőveletek képleteit az „Alap- és képfelületek” c. fejezet ellipszoidi paraméterekre<br />
vonatkozó táblázatában foglaltuk össze.<br />
Térbeli hasonlósági transzformáció<br />
Z<br />
Z’<br />
γ<br />
P<br />
Y’<br />
X′<br />
X<br />
Z’<br />
X’<br />
a 0<br />
Z<br />
a<br />
0<br />
c 0<br />
X<br />
β<br />
Y<br />
Y<br />
b<br />
0<br />
Y’<br />
X’<br />
X<br />
α<br />
Eltolt és elforgatott térbeli derékszögő koordinátarendszerek<br />
70
Két ellipszoid egymáshoz képest általánosságban a fenti ábrán ábrázolt módon helyezkedhet<br />
el. Az ellipszoidokhoz tartozó, a térben eltolt és elfordult térbeli derékszögő koordinátarendszerek<br />
egymáshoz képest elfoglalt helyzete 3 eltolási paraméterrel és 3 szögadattal jellemezhetı.<br />
A 7. paraméter a méretarány-tényezı, amelyet rendszerint a különbözı ellipszoidokra<br />
vonatkoztatott távolságmérések különbségei okoznak. Ezen ún. 7 paraméteres transzformáció<br />
(más néven térbeli Helmert transzformáció, vagy Bursa-Wolf modell) során egy térbeli idom<br />
az eredeti koordinátarendszerhez képest eltolt és elfordult helyzető lesz, mérete megváltozik,<br />
de alakja az eredetihez hasonló marad: innen származik a transzformáció elnevezése.<br />
Az ábrán látható vektorháromszögbıl a transzformáció vektoros formában az alábbi:<br />
A vektoregyenlet jelölései:<br />
( + ) ⋅ R X<br />
X′ = a<br />
0<br />
+ 1 κ ⋅ . (1)<br />
⎛ X ′ ⎞<br />
⎜ ⎟<br />
X′<br />
= ⎜Y<br />
′ ⎟ - ellipszoidi térbeli koordináták a 2. rendszerben<br />
⎜ ⎟<br />
⎝ Z ′ ⎠<br />
a<br />
0<br />
⎛a<br />
⎜<br />
= ⎜b<br />
⎜<br />
⎝c<br />
0<br />
0<br />
0<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎟ - az 1. rendszer origójának koordinátái a 2. rendszerben (eltolási paraméterek)<br />
⎟<br />
⎠<br />
1 + κ = υ - méretarány-tényezı; κ - méretarány-különbség<br />
⎛ R11<br />
R12<br />
R13<br />
⎞<br />
⎜ ⎟<br />
R = ⎜ R21<br />
R22<br />
R23<br />
⎟ - az α, β, γ elforgatási szögeket tartalmazó ún. forgatómátrix,<br />
⎜ ⎟<br />
⎝ R31<br />
R32<br />
R33<br />
⎠<br />
⎛ X ⎞<br />
⎜ ⎟<br />
X = ⎜Y<br />
⎟ - ellipszoidi térbeli koordináták az 1. rendszerben.<br />
⎜ ⎟<br />
⎝ Z ⎠<br />
Az R forgatómátrix meghatározható 3 tengely körüli egymás utáni síkbeli forgatást kifejezı<br />
forgatómátrix szorzataként. A forgatómátrix elemei a forgatások sorrendjétıl, ill. a forgásirányoktól<br />
függnek. Minden forgatás akkor érvényes, amikor az elızıt már végrehajtottuk. Ekkor<br />
mondjuk, hogy a forgatások „együtt mozgó” koordinátarendszerre vonatkoznak.<br />
A 7 transzformációs paraméter (3 eltolási, 3 szög és a méretarány) meghatározásához mindkét<br />
térbeli derékszögő koordinátarendszerben ismert ún. közös (azonos, illesztı) pontokra van<br />
szükség. A közös pontok koordinátái mindkét rendszerben ismertek, ill. számíthatók. Megválasztásuktól<br />
függ a paraméterek megbízhatósága, ill. végsı soron majd az átszámítás pontossága.<br />
Ezért ezek megválasztásánál rendkívül körültekintıen kell eljárnunk.<br />
A transzformáció könnyebb matematikai kezelhetısége céljából, kihasználva, hogy az elforgatási<br />
szögek kicsik (általában néhány szögmásodperc nagyságrendőek) és méretaránytényezı<br />
az 1-tıl csak csekély mértékben tér el, az (1) vektoregyenletet linearizáljuk.<br />
A 7 paraméter meghatározásához legalább 7 egyenletre van szükség, ez elvileg 2 közös pontot<br />
jelent mindhárom térbeli koordinátájával és 1 pontot valamelyik koordinátájával mindkét<br />
rendszerben. Ez problémát jelent a paraméterek számításában, ezért legalább 3 közös pontra<br />
van szükség, ami összesen 9 egyenletet jelent. A két (vagy több pont esetén több) fölös adat a<br />
gyakorlatban azt jelenti, hogy a paramétereket kiegyenlítéssel kell meghatározni.<br />
71
A kiegyenlítés eredményeként megbecsülhetjük a transzformáció pontosságát is. Ez döntıen a<br />
közös pontok területi kiterjedésétıl függ. Kis kiterjedéső területen végzett ún. lokális transzformáció<br />
– a pontok számától gyakorlatilag függetlenül – mindig pontosabb, mint a nagyobb,<br />
pl. országos viszonylatban végzett transzformáció.<br />
Példa:<br />
Szemléltessük a térbeli hasonlósági transzformáció paramétereit és a súlyegység középhibáját<br />
a WGS84 vonatkoztatási ellipszoid és az Egységes Országos vetület között lokális transzformációval<br />
5 közös pont alapján!<br />
Az 5 közös pont WGS84 ellipszoidi felületi koordinátáit és ellipszoidi magasságait, valamint<br />
EOV koordinátáit és tengerszint feletti magasságait az alábbi táblázat tartalmazza. A koordinátákat<br />
elıször át kell számítani a megfelelı térbeli rendszerbe. Az EOV koordináták esetén<br />
elıször az ellipszoidi felületi koordinátákat kell kiszámítani.<br />
P ϕ WGS84 (fok-pmp)<br />
1 47-28-56,27133<br />
2 47-59-49,26535<br />
3 47-15-20,47635<br />
4 47-47-22,56055<br />
5 47-17-29,75411<br />
1<br />
2<br />
3<br />
4<br />
5<br />
1<br />
2<br />
3<br />
4<br />
5<br />
λ WGS84 (fok-pmp)<br />
19-01-02,25758<br />
19-35-02,48194<br />
18-37-09,29576<br />
19-16-53,48687<br />
19-36-06,57495<br />
h(m) y EOV (m) x EOV (m) H(m)<br />
309,547<br />
419,039<br />
234,660<br />
291,792<br />
270,584<br />
237595,140<br />
294960,670<br />
212491,260<br />
271786,719<br />
216542,440<br />
λ UGG (fok-p-mp)<br />
265,820<br />
375,860<br />
190,518<br />
248,260<br />
227,727<br />
H(m)<br />
647727,410<br />
690046,500<br />
617590,469<br />
667539,245<br />
691930,680<br />
ϕ IUGG (fok-pmp)<br />
47-28-57,23823 19-01-06,30212 265,820<br />
47-59-50,22173 19-35-06,56903 375,860<br />
47-15-21,45419 18-37-13,31653 190,518<br />
47-47-23,52195 19-16-57,55616 248,260<br />
47-17-30,70337 19-36-10,62186 227,727<br />
X WGS84 (m) Y WGS84 (m) Z WGS84 (m) X IUGG (m) Y IUGG (m) Z IUGG (m)<br />
4082824.354<br />
4028867.947<br />
4110020.434<br />
4052449.856<br />
4082930.519<br />
1407207.748<br />
1433349.547<br />
1384712.033<br />
1417680.892<br />
1454012.813<br />
4678396.009<br />
4716965.864<br />
4661276.932<br />
4701406.931<br />
4664012.257<br />
4082762.985<br />
4028806.419<br />
4109959.103<br />
4052388.384<br />
4082869.285<br />
1407276.164<br />
1433417.592<br />
1384780.581<br />
1417749.119<br />
1454081.272<br />
4678400.056<br />
4716969.778<br />
4661281.046<br />
4701410.816<br />
4664016.694<br />
A térbeli hasonlósági transzformációt a WGS84 és az IUGG/1967 ellipszoidok térbeli rendszerei<br />
között kell elvégezni. A számított transzformációs paraméterek az alábbiak:<br />
a 0 (m) b 0 (m) c 0 (m) υ = 1 + κ α β γ<br />
-26,511 109,977 -26,535 0,9999985769587 -1,65269” 1,31253” 0,10560”<br />
Az 5 közös pont alapján végzett kiegyenlítésbıl a súlyegység posteriori középhibája:<br />
Térbeli polinomos transzformáció<br />
µ<br />
0<br />
= ±0,03 m .<br />
A térbeli hasonlósági transzformációtól eltérıen a térbeli polinomos transzformáció nem csak<br />
derékszögő, hanem az átszámítási séma szerinti tetszıleges koordinátahármasok között is végezhetı,<br />
így pld. az ellipszoidi térbeli és a vetületi koordináták, a két ellipszoidi földrajzi,<br />
vagy vegyesen, a földrajzi és a térbeli koordináták között. A polinomos transzformációt az ellipszoidi<br />
térbeli derékszögő koordináták példáján mutatjuk be.<br />
A transzformációs összefüggések az alábbiak:<br />
72
Jelölések:<br />
X ′ = F<br />
Y ′ = G<br />
Z′<br />
= H<br />
( X , Y,<br />
Z )<br />
( X , Y,<br />
Z )<br />
=<br />
=<br />
f −i<br />
f −i−<br />
j<br />
∑∑ ∑<br />
i=<br />
0 j=<br />
0 k=<br />
0<br />
f −i<br />
f −i−<br />
j<br />
∑∑ ∑<br />
i=<br />
0 j=<br />
0 k=<br />
0<br />
f −i<br />
f −i−<br />
j<br />
( X , Y,<br />
Z ) = ∑∑ ∑<br />
f<br />
f<br />
f<br />
i=<br />
0 j=<br />
0 k = 0<br />
a<br />
s<br />
c<br />
s<br />
s<br />
⋅ X<br />
b ⋅ X<br />
X, Y, Z - koordináták az 1. (ellipszoidi térbeli, vagy ellipszoidi felületi) rendszerben;<br />
X’, Y’, Z’ - koordináták a 2. (ellipszoidi térbeli, vagy ellipszoidi felületi) rendszerben;<br />
a s , b s , c s – a polinomok meghatározandó együtthatói (s = 1,2,…t);<br />
f - a polinomok fokszáma.<br />
A polinomok meghatározandó együtthatóinak t számát az alábbi képletbıl kaphatjuk meg:<br />
t<br />
(f+ 1)<br />
⋅(f<br />
=<br />
2<br />
+ 5⋅<br />
f<br />
6<br />
i<br />
⋅ X<br />
⋅Y<br />
⋅Y<br />
i<br />
i<br />
+ 6 )<br />
.<br />
A polinomos transzformációnál az együtthatók számával legalább egyenlı számú közös pontra<br />
van szükség. A t-re felírt összefüggésbıl viszont látszik, hogy a meghatározandó együtthatók<br />
száma a polinom fokszámától függıen gyorsan nı. Ez f = 1 esetén t = 4, f = 2 esetén t =<br />
10, f = 3 esetén t = 20 db együtthatót, ill. közös pontot jelent, tehát még a legalacsonyabb fokszám<br />
esetén is többet, mint a térbeli hasonlósági transzformációnál. A polinom fokszámát következésképpen<br />
mindig körültekintéssel kell meghatározni.<br />
A minimálisan szükségesnél nagyobb számú közös pont esetén az együtthatókat kiegyenlítéssel,<br />
a legkisebb négyzetek elvébıl kiindulva határozzuk meg. A transzformációs összefüggésekbıl<br />
az is következik, hogy e transzformáció típusnál mind a három koordinátát, ill. a 3 koordinátára<br />
vonatkozó súlyegység középhibákat önállóan határozzuk meg. A kiegyenlítés<br />
eredménye mindhárom esetben egy ún. kiegyenlítı felület.<br />
Példa:<br />
A fentiekbıl következik, hogy a térbeli hasonlósági transzformáció példájában szereplı 5 közös<br />
pont csak 1. fokú polinom, vagyis térbeli kiegyenlítı egyenesek fektetését teszi lehetıvé.<br />
Az elsıfokú polinom a s , b s , c s (s = 1,2,3,4) együtthatói és a megfelelı középhibák rendre:<br />
Ssz.<br />
(s)<br />
j<br />
⋅Y<br />
j<br />
j<br />
⋅ Z<br />
⋅ Z<br />
k<br />
⋅ Z<br />
1. fokú polinom (f = 1) Súlyegység<br />
középhibák<br />
a b c<br />
1 -1,08071182179E-10 1,80395805153E-10 -5,18767928029E-14<br />
2 1,85247025439E-02 -2,08951291071E-02 1,00050853217<br />
3 1,35420628719E-02 1,00016352121 -4,41638811E-06<br />
4 1,00014817355 -0,013448934663 1,75251658093E-05<br />
k<br />
k<br />
µ<br />
X ′0<br />
=±0,65 m<br />
µ<br />
Y ′0<br />
=±0,83 m<br />
µ<br />
Z′0<br />
=±0,01 m<br />
A középhibák arra utalnak, hogy ebben a speciális esetben, de kevés közös pont esetén általában,<br />
a polinomos transzformáció nem ad kielégítı eredményt.<br />
Sík hasonlósági transzformáció<br />
Két vetületi koordinátarendszer egymáshoz képest általánosságban az alábbi ábrán ábrázolt<br />
módon helyezkedhet el. A síkban eltolt és elfordult derékszögő koordinátarendszerek egy-<br />
73
máshoz képest elfoglalt helyzete 2 eltolási paraméterrel és 1 szögadattal jellemezhetı. A 4.<br />
paraméter a méretarány-tényezı, amelyet rendszerint a különbözı vetületi rendszerekre vonatkoztatott<br />
távolságmérések különbségei okoznak. Hasonlóan a 7 paraméteres transzformációhoz<br />
– a 4 paraméteres transzformáció (más néven síkbeli Helmert-transzformáció) során<br />
egy síkbeli idom az eredeti koordinátarendszerhez képest eltolt és elfordult helyzető lesz, mérete<br />
megváltozik, de alakja az eredetihez hasonló marad. A síkbeli hasonlósági transzformáció<br />
csak kis, 20-30 km 2 –es területen ad a geodéziai pontosság szempontjából elfogadható eredményt.<br />
+x’<br />
A transzformáció vektoros formában az alábbi:<br />
A vektoregyenlet jelölései:<br />
Sík hasonlósági transzformáció<br />
x′ = a0 + υ ⋅ R ⋅ x .<br />
⎛ x′<br />
⎞<br />
x′<br />
= ⎜ ⎟ - vetületi koordináták a 2. rendszerben<br />
⎝ y′<br />
⎠<br />
a<br />
0<br />
⎛a<br />
=<br />
⎜<br />
⎝b<br />
0<br />
0<br />
y’<br />
+x<br />
ε<br />
x’<br />
b 0<br />
+y<br />
+y<br />
a 0<br />
a 0<br />
− y ⋅sin ε<br />
⎞<br />
⎟ - az 1. rendszer origójának koordinátái a 2. rendszerben (eltolási paraméterek)<br />
⎠<br />
υ - a méretarány-tényezı<br />
y<br />
ε<br />
x<br />
⎛ R11 R ⎞<br />
R =<br />
⎜<br />
⎟ - az ε elforgatási szöget tartalmazó forgatómátrix<br />
⎝ R21<br />
R12<br />
22 ⎠<br />
⎛ x ⎞<br />
x = ⎜ ⎟ - vetületi koordináták az 1. rendszerben.<br />
⎝ y ⎠<br />
Az R forgatómátrix most viszonylag egyszerő:<br />
x<br />
P<br />
x’<br />
⎛cosε<br />
- sinε<br />
⎞<br />
R = ⎜<br />
⎟ .<br />
⎝sinε<br />
cosε<br />
⎠<br />
A vektoregyenletbe helyettesítve, az x’ komponenseire írható (ábra jobboldali része):<br />
+y’<br />
+x’<br />
+x<br />
y’<br />
ε<br />
b 0<br />
a 0<br />
x ⋅ cosε<br />
y<br />
y ⋅ cosε<br />
ε<br />
ε<br />
x<br />
P<br />
x’<br />
x ⋅sin ε<br />
+y’<br />
74
Ezt az egyenletet rendszerint az<br />
x′<br />
= a<br />
0<br />
y′<br />
= b<br />
0<br />
+ υ ⋅ x ⋅ cos ε − υ ⋅ y ⋅sin<br />
ε<br />
+ υ ⋅ x ⋅ sin ε + υ ⋅ y ⋅ cos ε<br />
x′<br />
= a<br />
0<br />
y′<br />
= b<br />
0<br />
+ x ⋅ a − y ⋅ b<br />
+ y ⋅ a + x ⋅ b<br />
alakban írják fel. Az egyenletekben a = υ ⋅ cos ε;<br />
b = υ ⋅ sin ε .<br />
Az a 0 , b 0 , a, b transzformációs paraméterek meghatározásához legalább 2 közös pont szükséges.<br />
Több közös pont esetén a paramétereket a legkisebb négyzetek elve szerint kiegyenlítéssel<br />
határozzák meg.<br />
Példa:<br />
Szemléltessük a sík hasonlósági transzformáció paramétereit és a súlyegység középhibáját a<br />
WGS84 vonatkoztatási ellipszoidról az UTM vetület 18 o – os sávjába átszámított koordinátái<br />
és az Egységes Országos Vetület koordinátái között a térbeli hasonlósági transzformációnál<br />
bemutatott 5 közös pont alapján! Sík transzformáció esetén a magassági adatokat értelemszerően<br />
elhagyjuk.<br />
Pontszám<br />
1<br />
2<br />
3<br />
4<br />
5<br />
76641,290<br />
118166,231<br />
46853,613<br />
95983,221<br />
121114,391<br />
Közös pontok koordinátái<br />
UTM<br />
EOV<br />
x(m) y(m) x’(m) y’(m)<br />
5259263,87 647727,410<br />
5317182,77 690046,500<br />
5233764,36 617590,469<br />
5293710,71 667539,245<br />
5238813,41 691930,680<br />
237595,140<br />
294960,670<br />
212491,260<br />
271786,719<br />
216542,440<br />
Transzformációs paraméterek és a súlyegység középhibája<br />
Paraméterek<br />
a 0 -5021527,607 m<br />
b 0 499925,472 m<br />
a 1.0001702676<br />
b 0,0135282113<br />
υ 1,0002617540<br />
ε 0 o 46′<br />
29,74<br />
′′<br />
A súlyegység<br />
középhibája<br />
µ<br />
0<br />
= ±2,240 m<br />
A közös pontok koordinátáinak nagyságából látszik, hogy azok egy kb. 82 km * 74 km =<br />
6068 km 2 területen helyezkednek el. A középhiba elfogadhatatlan nagysága szemléletesen<br />
mutatja, hogy ekkora területen a sík transzformáció már nem alkalmazható.<br />
Sík polinomos transzformáció<br />
A síkbeli polinomos transzformáció összefüggéseit a térbeli transzformáció speciális eseteként<br />
írhatjuk fel az alábbi alakban:<br />
75
x′<br />
= F<br />
y′<br />
= G<br />
( x,<br />
y)<br />
=<br />
f −i<br />
∑∑<br />
i=<br />
0 j=<br />
0<br />
f −i<br />
( x,<br />
y) = ∑∑<br />
f<br />
f<br />
i=<br />
0 j=<br />
0<br />
Jelölések:<br />
x, y - koordináták az 1. vetületi rendszerben;<br />
x’, y’ - koordináták a 2. vetületi rendszerben;<br />
a k , b k - az átalakító függvények együtthatói (k = 1,2,…t);<br />
f - a polinomok fokszáma;<br />
( f + 1 ) ⋅ ( f + 2)<br />
t =<br />
- az együtthatók (a polinomok tagjainak) száma.<br />
2<br />
Az együtthatók számával itt is legalább egyenlı számú közös pontra van szükség. A meghatározandó<br />
együtthatók száma a polinom fokszámától függıen: f = 1 esetén t = 3, f = 2 esetén t<br />
= 6, stb.<br />
A minimálisan szükséges t - nél nagyobb számú közös pont esetén az együtthatókat kiegyenlítéssel,<br />
a legkisebb négyzetek elvébıl kiindulva határozzuk meg. A fenti összefüggésekbıl – a<br />
térbeli polinomos transzformáció analógiájára - az is következik, hogy e transzformáció típusnál<br />
a két koordinátát önállóan határozzuk meg.<br />
A síkbeli affin transzformáció a síkbeli polinomos transzformáció speciális esete, amikor a<br />
polinomokban az 1-nél magasabb rendő tagokat elhagyjuk, vagyis, mint feljebb, f=1 és t=3.<br />
Az affin transzformáció egyenletei:<br />
Példa:<br />
x′<br />
= F<br />
y′<br />
= G<br />
( x,<br />
y)<br />
=<br />
1<br />
1−i<br />
∑∑<br />
i=<br />
0 j=<br />
0<br />
1<br />
1−i<br />
a<br />
⋅ x<br />
⋅ y<br />
a<br />
b<br />
k<br />
k<br />
⋅ x<br />
⋅ x<br />
= a<br />
i<br />
i<br />
⋅ y<br />
⋅ y<br />
i j<br />
( x,<br />
y) = b ⋅ x ⋅ y = b + b ⋅ x + b ⋅ y<br />
∑∑<br />
i=<br />
0 j=<br />
0<br />
k<br />
k<br />
i<br />
j<br />
0<br />
0<br />
j<br />
j<br />
+ a ⋅ x + a<br />
A térbeli polinomos transzformáció közös pontjainak UTM és EOV koordinátáira végezzük el<br />
a sík polinomos transzformációt is! Magasabb fokú transzformáció itt sem végezhetı.<br />
Sorsz.<br />
(s)<br />
1<br />
1<br />
2<br />
2<br />
⋅ y<br />
1. fokú polinom (f = 1) Súlyegység<br />
középhibák<br />
a<br />
b<br />
1 -1, 05538688E-10 3,317547973E-10<br />
2 0,0135692923 1,0001327940<br />
3 1,0001567609 -1,3458625134E-02<br />
.<br />
µ<br />
x′0<br />
=±0,85 m<br />
µ<br />
y′0<br />
=±1,34 m<br />
Könnyen belátható, hogy ekkora kiterjedéső területen a sík polinomos transzformáció sem ad<br />
elfogadható eredményt.<br />
A közelítı eljárásokat összefoglalva, megállapíthatjuk, hogy elegendı számú és pontosságú<br />
közös pont esetén feltétel nélküli kielégítı eredményt csak a térbeli hasonlósági transzformáció<br />
szolgáltat. Egyes speciális esetekben a polinomos transzformáció is adhat kielégítı, vagy<br />
akár jobb eredményt is, de ez bizonytalansági kockázattal jár.<br />
76
A koordináta-módszer<br />
A koordináta-módszernél az egyik vetületi rendszerben adott vetületi koordinátákat az inverz<br />
vetületi egyenletek felhasználásával alapfelületi (vonatkoztatási ellipszoidi, gömbi) koordinátákká<br />
alakítjuk, majd az így kapott földrajzi koordinátákat a másik vetületre érvényes vetületi<br />
egyenletek segítségével számítjuk át a másik vetületi rendszerbe. A módszer csak akkor szigorú,<br />
ha az alapfelület mindkét vetület esetén megegyezik. Feltétel az is, hogy mindkét vetületi<br />
koordinátarendszert ugyanazon alappont-hálózati mérésekbıl és számításokból definiáljuk,<br />
ellenkezı esetben a két vetület közötti hálózat-elhelyezési eltérések a számítás szigorúságát<br />
befolyásolják. Pld. a budapesti sztereografikus rendszer és az osztrák Gauss-Krüger vetületi<br />
rendszernek ugyanaz az ellipszoidja (a Bessel-ellipszoid), de az osztrák vetületi rendszert<br />
a 19. századbeli osztrák-magyar katonai háromszögelés, a budapesti sztereografikus rendszert<br />
viszont a 20. század elején végzett magyarországi háromszögelés alapozza meg, így a kettı<br />
közötti átszámítás nem lehet szigorú.<br />
A magyarországi vetületeknél szigorú átszámítás csak a budapesti sztereografikus és a három<br />
ferdetengelyő hengervetület, valamint a szomszédos Gauss-Krüger, ill. UTM vetületi sávok<br />
között végezhetı. A ferdetengelyő hengervetületek, valamint a Gauss-Krüger és az UTM vetületi<br />
sávok szélein az átszámítást a mindennapos geodéziai gyakorlati számítások is indokolják.<br />
Ilyen pld. az az eset, amikor egy távolság egyik végpontja az egyik, a másik a másik vetületben,<br />
ill. vetületi sávban helyezkedik el.<br />
A budapesti sztereografikus és a ferdetengelyő hengervetületek a koordináta-módszer alkalmazásának<br />
legtipikusabb példái. Mindkét típusú vetületi rendszernek ugyanaz az ellipszoidja<br />
(a Bessel-ellipszoid), sıt, mint tudjuk, a hengervetületek koordinátarendszereinek x tengelyei<br />
ugyannak az ellipszoidi és gömbi kezdı-meridiánnak képei, így a koordináta-módszer teljesen<br />
szigorú és egzakt összefüggésekre épül. Még egyszerőbb a helyzet a ferdetengelyő hengervetületek<br />
északi, középsı és déli (HÉR, HKR, HDR) rendszerei esetén, hiszen a köztük lévı különbség<br />
csak az, hogy kezdıpontjaik mások ugyanazon a kezdı-meridiánon.<br />
Mivel a sztereografikus és a hengervetületeket ugyanaz a Gauss-gömb kapcsolja össze, elegendı<br />
az egyik vetületrıl a Gauss-gömbre, majd a Gauss-gömbrıl a másik vetületre áttérni,<br />
így megtakaríthatók a Gauss-gömb és a Bessel-ellipszoid közötti átszámítások.<br />
A fenti egyszerő meggondolásokon túl azonban a budapesti sztereografikus és a 3 ferdetengelyő<br />
hengervetület közötti áttérésnek van egy különlegessége. Ezt mutatjuk be a továbbiakban.<br />
A sztereografikus rendszer Gellérthegy kezdıpontjának ellipszoidi földrajzi szélességét és<br />
hosszúságát a második osztrák-magyar katonai felmérés idejének vége felé, a 19. század 60-as<br />
éveiben Bécsbıl vezették le. Az 1863-tól érvényes sztereografikus rendszer Gellérthegy kezdıpontjának<br />
Bessel-ellipszoidi földrajzi koordinátáit 0 ,01′′ élességgel Ledersteger (1947) vezette<br />
le.<br />
E vetületi rendszer elhelyezését a magyar geodéziai önállósodási törekvések következtében a<br />
századunk elején végzett háromszögelés alapján Fasching Antal neves magyar geodéta 3 javaslatára<br />
1908-ban, a magyarországi ferdetengelyő hengervetületek bevezetésével egyidejőleg<br />
módosították.<br />
Ugyancsak Fasching Antal javaslatára a hengervetületi koordináták számításához megváltoztatták<br />
az osztrák-magyar katonai háromszögelésbıl kapott háromszögelési hálózat tájékozását<br />
is oly módon, hogy a Gellérthegy vetületi kezdıpontból kiinduló irányok azimutját, s így<br />
irányszögét is 6 ,44′ -cel csökkentették. Ezért, ha a sztereografikus vetületi koordinátákból<br />
koordináta-módszerrel hengervetületi koordinátákat akarunk számolni, úgy a sztereografikus<br />
3 A róla elnevezett díjat ma Magyarországon évenként 3 neves geodétának ítélik oda.<br />
77
koordinátákat ( y<br />
St<br />
, x<br />
módosítanunk kell:<br />
St<br />
) a Gauss-gömbre való áttérésnél a következı sík-transzformációval<br />
y = y<br />
x = y<br />
St<br />
St<br />
⋅ cos6,44 ′′ − x<br />
⋅sin 6,44′′<br />
+ x<br />
St<br />
St<br />
⋅sin 6,44 ′′<br />
⋅ cos6,44 ′′<br />
Az így kapott y, x koordinátákat helyettesítjük be a ϕ és λ gömbi földrajzi koordináták meghatározására<br />
szolgáló egyenletekbe.<br />
Ha, fordítva, a hengervetületekrıl térünk át a budapesti sztereografikus vetületre, a gömbi<br />
földrajzi koordinátákból kapható y és x koordinátákat még az<br />
(1)<br />
y<br />
x<br />
St<br />
St<br />
= y ⋅ cos6,44 ′′ + x ⋅sin 6,44 ′′<br />
= −y<br />
⋅ sin 6,44′′<br />
+ x ⋅ cos 6,44′′<br />
(2)<br />
inverz transzformációval módosítanunk kell.<br />
Példa:<br />
Számítsuk át a 32-2126 számú pont y = 135762 ,11m és x = 40723,06 m HKR koordinátáit a<br />
sztereografikus rendszerbe! A Gauss-gömb sugara: R = 6378512,966 m , a kezdıpont gömbi<br />
földrajzi szélessége ϕ 47 o K<br />
= 06′<br />
00,00000<br />
′′ .<br />
A segédföldrajzi koordináták, a szögek radiánban számított értékeinek átalakítása után:<br />
⎛<br />
ϕ′<br />
= −⎜<br />
2 ⋅ arctan<br />
⎝<br />
y<br />
λ′<br />
= −<br />
R<br />
A Gauss-gömbi földrajzi koordináták:<br />
ϕ = arcsin<br />
e R x<br />
π ⎞<br />
o<br />
− ⎟ = −0<br />
21′<br />
56,87071′′<br />
,<br />
2<br />
⎠<br />
o<br />
= -1 13′<br />
10,19963 ′′ .<br />
( sinϕ′<br />
⋅ cosϕ<br />
+ cosϕ′<br />
⋅ cos λ′<br />
⋅ sinϕ<br />
)<br />
cosϕ′<br />
⋅ sin λ′<br />
λ = arcsin<br />
cosϕ<br />
K<br />
o<br />
K<br />
= 46 43′<br />
13,20272 ′′<br />
.<br />
o<br />
= -1 46′<br />
44,23001′′<br />
A budapesti sztereografikus vetületi koordináták:<br />
cosϕ<br />
⋅sin<br />
λ<br />
y = −2<br />
⋅ R ⋅<br />
1+<br />
cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅ cosϕ<br />
+ sinϕ<br />
⋅sinϕ<br />
cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅ sinϕ<br />
K<br />
− sinϕ<br />
⋅ cosϕ<br />
K<br />
x = 2 ⋅ R ⋅<br />
1+<br />
cosϕ<br />
⋅ cos λ ⋅ cosϕ<br />
+ sinϕ<br />
⋅ sinϕ<br />
K<br />
K<br />
K<br />
K<br />
= 135769,607 m,<br />
= 78486,438 m .<br />
Az így kapott sztereografikus koordinátákat módosítsuk még a (2) transzformációval:<br />
y<br />
x<br />
St<br />
St<br />
= 135769,607 ⋅ cos 6,44′′<br />
+ 78486,438 ⋅ sin 6,44′′<br />
= 135772,058 m,<br />
= −135769,607<br />
⋅sin 6,44′′<br />
+ 78486,438 ⋅ cos6,44 ′′ = 78482,199 m<br />
.<br />
78
Átszámítás a különbözı közép-meridiánú Gauss-Krüger és UTM vetületi sávok<br />
között<br />
Az átszámítást mind a Gauss-Krüger, mind az UTM vetületnél úgy végezzük, hogy az adott<br />
közép-meridiánra vonatkozó vetületi koordinátákat az inverz vetületi egyenletek útján ellipszoidi<br />
földrajzi koordinátákká alakítjuk, majd a vetületi egyenletek segítségével egy szomszédos<br />
vetületi sávba számítjuk át. A szomszédos sávok Magyarországon a Gauss-Krüger vetület<br />
o o<br />
o<br />
esetén különbözı sávszélességő ( 6 -os, 3 -os, vagy akár 2 -os) és középmeridiánú vetületi<br />
sávok is lehetnek.<br />
Példa:<br />
o<br />
o<br />
Számítsuk át a λ<br />
0<br />
= 15 közép-meridiánú 6 -os Gauss-Krüger vetületi sáv y = 222999,16 m<br />
o<br />
o<br />
és x = 5194897,08 m vetületi koordinátáit a λ0 = 18 -os közép-meridiánú 3 -os vetületi<br />
sávba!<br />
Eredmények:<br />
y = -5801,19 m, x = 5190746,80 m .<br />
79
A Föld alakja<br />
A Föld valódi alakja<br />
A Föld valódi alakjának megismeréséhez mindenekelıtt a nehézségi erı fogalmát kell értelmeznünk.<br />
A nehézségi erı az az erı, amely minden testet a Földhöz vonz. Mérıszáma a szabadon<br />
esı testre ható nehézségi gyorsulás (jele g).<br />
Hagyományos értelemben a nehézségi gyorsulás mértékegysége a gal:<br />
1 gal = 10<br />
Az egységnyi tömegre ható nehézségi erı számértékben megegyezik a nehézségi gyorsulással,<br />
ezért e két fogalom között általában nem tesznek különbséget. Az SI rendszerben a nehézségi<br />
erı egysége az erıegység, N (Newton), átlagos értéke pedig:<br />
-2<br />
m<br />
2<br />
s<br />
⎛ kg ⋅ m ⎞<br />
2<br />
g = 9,81 N ⎜ = 9,81⋅10<br />
⋅ gal ⋅ kg<br />
2<br />
⎟<br />
.<br />
⎝ s ⎠<br />
Feltételezve, hogy Földünk felszíne közelében a kozmikus sugárzásból, illetve a Nap, a Hold,<br />
a bolygók tömegvonzásából adódó erıhatások (árapály) elhanyagolhatók, ill. figyelembe vehetık,<br />
a nyugalomban lévı testre ható nehézségi erıt két erı eredıjeként határozhatjuk meg<br />
(ábra):<br />
g = f + k .<br />
ahol<br />
É<br />
O<br />
ρ<br />
f<br />
g<br />
P<br />
k<br />
f - A Newton-féle tömegvonzás a Föld felszínén lévı valamely<br />
P anyagi pontra:<br />
ω – a P pont szögsebessége, ρ – távolság a forgástengelytıl. m =1 esetén:<br />
k = ω 2 ⋅ ρ .<br />
m ⋅ M<br />
f = G ⋅ , ahol<br />
2<br />
R<br />
−11<br />
2 -2<br />
G = 6,67259<br />
⋅10<br />
N ⋅ m ⋅ kg , vagy m<br />
Newton-féle tömegvonzási állandó,<br />
M – a Föld tömege, R – a Föld sugara, m – a P anyagi<br />
pont tömege.<br />
3 -1 −2<br />
⋅ kg ⋅ s a<br />
k - Föld tengely körüli forgásából származó centrifugális<br />
erı:<br />
2<br />
k = ω ⋅ m ⋅ ρ ,<br />
A nehézségi erıt rendszerint egy O középpontú térbeli derékszögő koordinátarendszerben értelmezik,<br />
amelyben a Z tengely a Föld forgástengelyével egyezik meg, az X és az Y tengelyek<br />
erre és egymásra is merılegesek és az Egyenlítı síkjában helyezkednek el.<br />
A Föld testén belüli rendkívül egyenlıtlen tömegeloszlás következtében a nehézségi erı a<br />
Föld felületén olyan bonyolult törvényszerőségek szerint változik, hogy a nehézségi erı és<br />
egy földfelületi pont között fennálló pontos függvénykapcsolat nem adható meg.<br />
A Föld nehézségi erıterének tanulmányozása jelentısen egyszerősödik, ha bevezetjük a potenciálfüggvény<br />
(vagy egyszerően potenciál) fogalmát. Potenciál alatt azt a függvényt értjük,<br />
80
amelynek tetszıleges irányban vett elsı parciális deriváltja a megfelelı irányba esı nehézségi<br />
erıvel egyenlı.<br />
zenit<br />
Z<br />
W<br />
ds<br />
W+dW<br />
s<br />
g<br />
Vagyis, tetszıleges s irányban általánosan:<br />
ahol W – a nehézségi erı potenciálja.<br />
g s<br />
dW<br />
= ,<br />
ds<br />
A Föld nehézségi erıterének fontos jellemzıi az erıtér erıvonalai, vagy függıvonalai. A függıvonalak<br />
olyan vonalak, amelyeknek tetszıleges pontjaiban húzott érintıi a nehézségi erı<br />
vektorának irányával esnek egybe. A függıvonalak mindig folytonos függvénnyel fejezhetık<br />
ki, az érintık iránya folyamatosan változik.<br />
A függıvonal mellett a nehézségi erıtér fontos jellemzıi a szintfelületek. A szintfelület olyan<br />
felület, amelynek minden pontjában a potenciál egyenlı, vagyis amelynek egyenlete<br />
W<br />
= const.<br />
Különbözı konstans értékek mellett különbözı szintfelületeket kapunk. A konstans nagyságától<br />
függıen a szintfelületek a Föld tömegén kívül, azt metszıen, ill. a Föld tömegén belül helyezkedhetnek<br />
el.<br />
A nehézségi erı iránya a szintfelület minden pontjában a szintfelület normálisának iránya,<br />
vagyis a nehézségi erı vektora a szintfelületre annak minden pontjában merıleges.<br />
A nyugalomban lévı víz felszíne, amelyre csak a nehézségi erı hat, egybeesik a szintfelületek<br />
egyikével. A szintfelületek egyensúlyi felületek, mivel a nehézségi erı szintfelületi tetszıleges<br />
pontbeli érintıje irányába esı komponense zérus, vagyis, semmilyen tangenciális erı nem<br />
keletkezhet, amely a víztömegek mozgását saját felületükön elıidézheti. A nehézségi erınek<br />
azt a szintfelületét, amely a nyílt tengerek nyugalomban lévı felszínével (a középtengerszinttel)<br />
esik egybe, Listing német fizikus 1873-ban geoidnak nevezte el.<br />
A Föld normálalakja<br />
A nehézségi erı potenciálfüggvényét a Föld belsı tömegeloszlása, ill. fizikai alakja ismeretének<br />
hiánya miatt zárt analitikus formában nem tudjuk leírni. A leírásra alkalmas n = ∞ tagszámú<br />
gömbfüggvénysor a valódi potenciálfüggvény helyett egy k. fokú közelítés meghatározását<br />
teszi lehetıvé úgy, ha a gömbfüggvénysor tagjainak összegzését valamely n = k < ∞<br />
véges számnál abbahagyjuk. Ezt a közelítı függvényt a normálpotenciál függvényének (normálpotenciálnak)<br />
nevezzük. Az<br />
81
U k<br />
= const.<br />
összefüggés a k. fokú szintszferoid egyenletserege. Ezekbıl egy, a geoidnak megfelelı<br />
szintszferoid a Föld normálalakja.<br />
A Föld normálalakja, bizonyos határokon belül, mind geometriai, mind fizikai értelemben önkényesen<br />
is megválasztható. Minél alacsonyabb fokú (durvább) a közelítés, annál messzebb<br />
kerülünk a valódi elméleti földalaktól, ennek fejében viszont jóval egyszerőbb a normálalak<br />
matematikai kezelése. A célszerőség azt diktálja, hogy a Föld normálalakjaként olyan forgási<br />
ellipszoidot válasszunk, amelynek M tömege a Föld tömege, kitölti az ellipszoidot és amelynek<br />
kistengelye körül a Föld valódi, állandónak feltételezett szögsebességgel forog. Ekkor ez<br />
az ellipszoid alakú szintfelület, a szintellipszoid (normál ellipszoid) lesz a Föld normálalakja<br />
és külsı potenciálja a normálpotenciál. A szintellipszoid nem valamely szintszferoid közelítı<br />
felülete, hanem ténylegesen ellipszoid alakú szintfelület. Megjegyezzük, hogy a normálpotenciálnak<br />
csak ez az egyetlen szintfelülete ellipszoid alakú, az összes többi külsı szintfelülete az<br />
ellipszoidnál nagyobb lapultságú szintszferoid.<br />
A normál nehézségi erıt γ -val jelöljük. A normál nehézségi erı tetszıleges s irányba esı<br />
komponense:<br />
dU<br />
γ<br />
s = k .<br />
ds<br />
A Föld normálalakját és a normál nehézségi erıteret hét mennyiség határozza meg: a, f, ω,<br />
G ⋅ M γ , γ<br />
p<br />
, U 0 , ahol<br />
,<br />
e<br />
a – az ellipszoid fél nagytengelye (egyenlítıi félátmérıje),<br />
f – az ellipszoid lapultsága,<br />
ω – az ellipszoid forgási szögsebessége,<br />
G ⋅ M - a geocentrikus gravitációs állandó.<br />
γ<br />
e<br />
- normál nehézségi erı az egyenlítın,<br />
γ<br />
p<br />
- normál nehézségi erı a sarkokon,<br />
U 0 - a normálpotenciál értéke a szintellipszoid felületén,<br />
A normál nehézségi erıtér paramétereire a Nemzetközi Geodéziai és Geofizikai Unió (IUGG)<br />
fogalmaz meg ajánlásokat, így az 1967. évi közgyőlésen ajánlott GRS67 rendszer paraméterei<br />
az alábbiak:<br />
a = 6378160 m ,<br />
1<br />
f = ,<br />
298,247<br />
−5 1<br />
ω = 7,292115 ⋅10<br />
,<br />
s<br />
2<br />
3<br />
14 Nm m<br />
G ⋅ M = 3,98603<br />
⋅10<br />
(vagy ) ,<br />
2<br />
kg s<br />
γ = 9 N m<br />
e<br />
,780318 (vagy )<br />
2<br />
kg s<br />
,<br />
β = 0,0053024 ,<br />
*<br />
* A normálpotenciál jelölése nem tévesztendı össze a geoidundulációra eddig alkalmazott U jelöléssel.<br />
82
e<br />
2<br />
7 m<br />
U<br />
0<br />
= 6,263703⋅10<br />
J/kg (vagy ) .<br />
2<br />
s<br />
γ<br />
p<br />
− γ<br />
e<br />
A γ<br />
p<br />
értéke a β = összefüggésbıl határozható meg.<br />
γ<br />
A GPS vonatkoztatási rendszere, a Geodéziai Világrendszer (World Geodetic System =<br />
WGS84) hasonló paraméterei:<br />
a = 6378137 m ,<br />
1<br />
f =<br />
,<br />
298,257223<br />
−5 1<br />
ω = 7,292115 ⋅10<br />
,<br />
s<br />
2<br />
3<br />
14 Nm m<br />
G ⋅ M = 3,986005<br />
⋅10<br />
(vagy ) ,<br />
2<br />
kg s<br />
γ = 9 N m<br />
e<br />
,7803267714 (vagy )<br />
2<br />
kg s<br />
,<br />
γ = 9 N m<br />
p<br />
,8321863685 (vagy )<br />
2<br />
kg s<br />
, 2<br />
7 m<br />
U<br />
0<br />
= 6,263686085<br />
⋅10<br />
J/kg (vagy ) .<br />
2<br />
s<br />
A Föld valódi alakjának meghatározása a normálalak paramétereinek ismeretében, az azoktól<br />
való eltérések meghatározásán keresztül történik.<br />
Az eltéréseket definiáló fogalmak:<br />
T = W −U<br />
- a potenciálzavar,<br />
ξ = Φ −ϕ<br />
η =<br />
( Λ − λ) ⋅ cosϕ<br />
- a meridián és a haránt irányú függıvonal-elhajlások, ahol Φ és Λ a<br />
geoidi, ϕ és λ - az ellipszoidi szélesség, ill. hosszúság,<br />
∆g = g − γ - a nehézségi erı rendellenességei (anomáliái),<br />
N = h − H<br />
* - a geoidunduláció, ahol H - a geoidi (középtengerszint feletti) magasság, h - ellipszoidi<br />
magasság,<br />
A fenti fogalmak, ill. a különbözı magasságfogalmak (ortométeres, normál-, dinamikai magasság)<br />
részletes tárgyalására a Felsıgeodézia tantárgy keretében kerül sor.<br />
* E fejezetben U – val – az elfogadott nemzetközi jelölésnek megfelelıen – a normál nehézségi erı potenciálját<br />
jelöltük. Emiatt – szintén a nemzetközi jelölés szerint - a geoidunduláció jelölése U helyett N lett. Ez nem tévesztendı<br />
össze a forgási ellipszoid harántgörbületi sugarával.<br />
83
Irodalom<br />
A.1. Vetületi Szabályzat az Egységes Országos Vetületi Rendszer alkalmazására. MÉM Országos<br />
Földügyi és Térképészeti Hivatal, Budapest, 1975.<br />
Bácsatyai L.: „Magyarországi vetületek”, tankönyv, Szaktudás Kiadó Ház, Budapest, 2006.<br />
Bácsatyai L.: „Magyarországi vetületek”, elektronikus tankönyv,<br />
http://gevi.emk.nyme.hu/index.php?id=6863<br />
Bácsatyai L.: Geodézia erdı- és környezetmérnököknek. MTA GGKI kiadványa. Geomatikai<br />
Közlemények VI. sz. 2003. Ábrákkal, tárgy- és névmutatóval 325 oldal.<br />
DAT2 – M1 A Magyarországon használt vetületi rendszerek közötti egységes követelmények<br />
és pontosság szerinti transzformáció, kiinduló adatok és számítási program (TRAFO).<br />
Hazay, I.: Földi vetületek. Tankönyv. Akadémiai kiadó, Budapest, 1954.<br />
Magyar szabvány, MSZ 7772-1. Budapest, 1997.<br />
Németh, Gy.: Vetülettan. Fıiskolai jegyzet, Kézirat. Erdészeti és Faipari Egyetem Földmérési<br />
és Földrendezıi Fıiskolai Kar, Székesfehérvár, 1992.<br />
Sárközy F.: Geodézia. Tankönyvkiadó, Budapest, 1984.<br />
Varga, J.: Alaphálózatok I (Vetülettan). BME egyetemi jegyzet. Tankönyvkiadó, Budapest,<br />
1986.<br />
Varga, J.: Vetülettan. BME egyetemi jegyzet. Mőegyetemi Kiadó, Budapest, 1997.<br />
Zakatov, P. Sz.: Kursz viszsej geodezii. Izd. Nedra, Moszkva, 1964.<br />
84
TARTALOMJEGYZÉK<br />
BEVEZETÉS ---------------------------------------------------------------------------------------------- 2<br />
Alapfogalmak --------------------------------------------------------------------------------------------- 4<br />
A vetítés -------------------------------------------------------------------------------------------------- 5<br />
Alap- és képfelületek ------------------------------------------------------------------------------------- 6<br />
A forgási ellipszoid ------------------------------------------------------------------------------------- 6<br />
A gömb --------------------------------------------------------------------------------------------------- 7<br />
A sík ------------------------------------------------------------------------------------------------------ 9<br />
Vetületi egyenletek ------------------------------------------------------------------------------------ 10<br />
Vetületi torzulások és redukciók --------------------------------------------------------------------- 10<br />
Vetületi torzulások ------------------------------------------------------------------------------------ 11<br />
Lineármodulus -------------------------------------------------------------------------------------- 12<br />
Szögeltérés ------------------------------------------------------------------------------------------- 14<br />
Területi modulus ------------------------------------------------------------------------------------ 16<br />
Az alapfelület ábrázolása a képfelületen -------------------------------------------------------- 17<br />
Torzulási ellipszisek különbözı torzulású vetületekre ---------------------------------------- 19<br />
Torzulási ellipszisek ----------------------------------------------------------------------------------- 19<br />
Vetületek csoportosítása --------------------------------------------------------------------------- 20<br />
Vetületi redukciók ------------------------------------------------------------------------------------- 22<br />
Elsı irány- és szögredukció. Az iránymodulus. ------------------------------------------------ 22<br />
Hossztorzulási tényezı és hosszredukció ------------------------------------------------------- 24<br />
Területtorzulási tényezı és területi redukció --------------------------------------------------- 26<br />
Második irány- és szögredukció ------------------------------------------------------------------ 26<br />
Gömbi szögfölösleg -------------------------------------------------------------------------------- 26<br />
Vetületi meridiánkonvergencia ------------------------------------------------------------------- 28<br />
Magyarország saját vetületei ------------------------------------------------------------------------- 29<br />
A sztereografikus vetület ----------------------------------------------------------------------------- 30<br />
Vetületi egyenletek --------------------------------------------------------------------------------- 31<br />
A sztereografikus vetület redukciói -------------------------------------------------------------- 33<br />
A sztereografikus vetület szelvényhálózatai ---------------------------------------------------- 36<br />
A ferdetengelyő hengervetületek -------------------------------------------------------------------- 38<br />
Vetületi egyenletek --------------------------------------------------------------------------------- 39<br />
A ferdetengelyő hengervetületek redukciói ----------------------------------------------------- 41<br />
A ferdetengelyő hengervetületek szelvényhálózatai ------------------------------------------- 44<br />
Egységes Országos Vetület -------------------------------------------------------------------------- 45<br />
Vetületi egyenletek --------------------------------------------------------------------------------- 46<br />
Az EOV redukciói ---------------------------------------------------------------------------------- 50<br />
Az EOV szelvényhálózata ------------------------------------------------------------------------- 52<br />
Gauss-féle szögtartó gömbi vetület ----------------------------------------------------------------- 55<br />
Vetületi egyenletek --------------------------------------------------------------------------------- 55<br />
Nemzetközi vetületek Magyarországon ------------------------------------------------------------ 59<br />
Gauss-Krüger vetület ---------------------------------------------------------------------------------- 59<br />
85
A Gauss-Krüger vetület szelvényhálózata ------------------------------------------------------ 61<br />
UTM vetület -------------------------------------------------------------------------------------------- 65<br />
A normál-ellipszisek földrajzi hosszúsága ------------------------------------------------------ 66<br />
Az UTM-vetület sáv- és rétegbeosztása --------------------------------------------------------- 67<br />
Átszámítások vetületi rendszerek között ----------------------------------------------------------- 69<br />
Térbeli hasonlósági transzformáció ----------------------------------------------------------------- 70<br />
Térbeli polinomos transzformáció ------------------------------------------------------------------ 72<br />
Sík hasonlósági transzformáció ---------------------------------------------------------------------- 73<br />
Sík polinomos transzformáció ----------------------------------------------------------------------- 75<br />
A koordináta-módszer -------------------------------------------------------------------------------- 77<br />
Átszámítás a különbözı közép-meridiánú Gauss-Krüger és UTM vetületi sávok között 79<br />
A Föld alakja --------------------------------------------------------------------------------------------- 80<br />
A Föld valódi alakja ----------------------------------------------------------------------------------- 80<br />
A Föld normálalakja----------------------------------------------------------------------------------- 81<br />
Irodalom--------------------------------------------------------------------------------------------------- 84<br />
86