Etudes par microscopie en champ proche des phÃ©nomÃ¨nes de ...

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$G. M. Zaslavsky, Chaos, fractional kinetics, and anomalous transport ...$

Chapitre III – Réalisation et caractérisations d’un filtre à spin MF/SCFig III.12 : (en haut, milieu, bas) cycles d’hystérésis obtenue en MOKE respectivement pour lapassivation à l’UVOCS, à HCl, et à l’hydrazine pour deux directions [110] et [1-10].60
Chapitre III – Réalisation et caractérisations d’un filtre à spin MF/SC4.B. Etude en fonction de l’épaisseur et du recuitNous avons étudié l’évolution des propriétés magnétiques en fonction de la température de recuit pourdifférentes épaisseurs. Jusqu’à 150°C, nous n’observons aucune dégradation des caractéristiquesmagnétiques. Le champ coercitif ne présente pas d’évolution significative lorsque le métal derecouvrement est du Pd. Nous avons cependant observé pour la structure Au/Fe/UVOCS/GaAs unchangement important du champ coercitif ainsi que de la forme du cycle pour un recuit réalisé dans desconditions standart d’étuvage. Cette évolution n’est pas observée avec le Pd, ce qui en fait un métal derecouvrement de choix pour nos expériences. Sur la figure (Fig.III.13) est représentée l’évolution desmoments magnétiques à saturation pour un recuit à 150°C.Fig. III.13 : Moments magnétiques à saturation par unité de surface mesurés en MOKE pour letraitement de surface à HCl, à l’UVOCS, et à l’hydrazine. La calibration en valeur absolue a étéfaite en mesurant le moment magnétique à saturation d’un échantillon passivé à l’hydrazine enSQUID. L’incertitude sur les mesures des amplitudes est de l’ordre de 10%. La courbe en pointilléreprésente le M S du fer massif (1.780 10 -4 emu/cm 2 ).Aux erreurs expérimentales près, pour les trois types de traitement de surface il n’y a pas de perted’aimantation de la couche de Fe, même pour des faibles épaisseurs.Pour des recuits à 250°C nous observons une augmentation significative du champ coercitif (75 Oe pour lapassivation à l’UVOCS) et une diminution prononcée du moment magnétique pour des faibles épaisseurs(2nm). Compte tenu de l’état de l’art, la raison la plus probable serait la diffusion de l’As dans le Fe[Filipe97] mais cette raison n’est probablement pas l’unique. En effet, nous avons préparé des structuresPd(4nm)/Fe(2nm)/Pd(4nm)/UVOCS/GaAs, et nous observons également une perte de l’amplitude dusignal Kerr supérieure à celle mesurée sur les structures Pd(4nm)/Fe(2nm)/UVOCS/GaAs. Ce résultatsuggère que l’interface Pd/Fe n’est pas stable à haute température (>200°C), et qu’il faut parconséquent minimiser leur nombre.61
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RésuméDRISS LAMINEEffet de filtre
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AbstractDRISS LAMINESpin filter eff
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RemerciementsRemerciementsJ’ai r
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Table des matièresTABLE DES MATIER
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Table des matières4.A. Notion de r
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PréambuleChapitre IPréambuleL’u
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PréambuleRougemaille03 : Rougemail
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Chapitre II - Concepts généraux a
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Chapitre II - Concepts généraux a
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Chapitre V - Modélisation du trans
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Conclusion et perspectivesFig.VI.1
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BibliographieHopster83 : Hopster et
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BibliographieWeber01 : Weber W. et
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BibliographiePierce75 :Pierce D.T e
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secondary electrons. Because of the
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10energy is due to the increasing p
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12APPENDIX A: VARIATION OF THE ELEC
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