Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre II – Concepts généraux autour de l’électronique de spin2.C.2.2. Résultats sur l’asymétrie (faisceau incident polarisé).Les asymétries élastiques et inélastiques ont également été mesurées sur des feuilles Au/Co/Au pourdifférentes énergies incidentes. Nous présentons en figure (Fig.II.13) les résultats obtenus pourl’asymétrie inélastique, c’est-à-dire l’asymétrie des électrons secondaires.Le résultat marquant est la décroissance de l’asymétrie inélastique avec l’énergie des électronsincidents. Sur la gamme d’énergie étudiée (4-70 eV), l’asymétrie est inversement proportionnelleà l’énergie incidente. La partie dépendante du spin de la transmission, que nous avions appeléeplus haut Δ T = 2AT, est elle quasi constante sur cette même gamme d’énergie.Fig. II.13 : d’après [VanDersluijs96]. Asymétrie (renormalisée à P 0 =1) des électrons inélastiquesen fonction de l’énergie primaire d’injection, pour une surface arrière césiée. En encarttransmission inélastique.2.C.3. Formalisme macroscopique des filtres à spin inélastiques.2.C.3.1. Calcul macroscopique de T σ , P C σ et A.Nous proposons dans ce paragraphe une extension du formalisme du filtre à spin présenté plus hautlorsque l’analyse s’effectue à des énergies inférieures à celle d’injection. Dans ce cas, il est nécessairede tenir compte de la cascade d’électrons secondaires qui se forme dans le filtre à spin. L’objectif dece paragraphe est de présenter les principales différences que l’on obtient pour une mesure detransmission, de polarisation et d’asymétrie.Pour un filtre à spin élastique, la matrice de transmission est diagonale, c'est-à-dire qu’il n’y a pas demélange des populations de spin. Ceci n’est plus vrai dans le cas où la multiplication joue un rôle. Eneffet, au cours du processus de thermalisation, les électrons primaires peuvent exciter des électrons desdeux directions de spin, avec par exemple une éventuelle préférence pour un spin dans le cas d’un↑σ ↓σmétal ferromagnétique. Les termes tPet tPintroduits plus haut ne suffisent donc plus à décrire latransmission à travers le filtre à spin. Par ailleurs, il est nécessaire de distinguer les électrons primairesdes électrons secondaires. En effet, les électrons primaires portent leur polarisation de spin initiale, quenous supposons constante au cours du processus de relaxation. Il nous faut également, à priori,distinguer les électrons secondaires en fonction de leur spin. Nous désignons respectivement part la↑σ↑σtransmissivité des électrons primaires, et M et M la transmission des « vrais » électrons↑↓secondaires à travers le filtre à spin.Ces quantités dépendent à la fois de l’énergie incidente E 0 (car le transport dans le filtre à spin dépendde cette énergie) mais aussi des propriétés de l’interface (hauteur de barrière, coefficients detransmission…).σP29