Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig.V.30 : (à gauche) Courbe de transmission en fonction de l’énergie incidente pourAE0l’échantillon Au/Co/Au/Si. (à droite) Fonction en fonction de l’énergie incidente pour ceP0même échantillon.AE0Nous remarquons sur cet échantillon qu’en dessous de 600 eV, la fonction est constante, deP0l’ordre de 0.55 eV, valeur proche de la hauteur de Schottky mesurée (0.7 eV) et au dessus de 600 eV,cette fonction monte jusqu’à une valeur de 3 eV. Cette valeur peut à nouveau être comparée avecl’énergie seuil de la bande Γ15= 3.3 eV (cf.Fig.V.27), soit une énergie seuil référencée par rapport auniveau de Fermi du métal de 2.9 eV.L’existence d’énergies seuil liées à la structure de bande du SC est donc une hypothèse raisonnable.Nous observons cependant qu’il est possible de moduler les propriétés de transport dépendantes duspin (et donc l’efficacité du filtre à spin) en jouant sur les traitements de surface. Nous avonsAE0représenté sur la figure (Fig.V.31) la fonction pour un échantillon oxydé et sans oxyde avecP0GaAs comme collecteur, et un échantillon avec du Silicium comme collecteur.AE0en fonction de l’énergie incidente pour trois types d’échantillons :Fig.V.31 : FonctionP0Pd/Fe/Uvocs/GaAs, Pd/Fe/GaAs et Au/Co/Au/Si.151