Etudes par microscopie en champ proche des phÃ©nomÃ¨nes de ...

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$G. M. Zaslavsky, Chaos, fractional kinetics, and anomalous transport ...$

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig.V.29 : (à gauche) Courbe de transmission expérimentale et calculée en fonction de l’énergied’injection pour un traitement à HCl. (à droite) Courbe de transmission dépendante du spinexpérimentale et calculée pour ce même échantillon. Nous avons pris pour coefficient β = 0.4.Paramètresd’interfaceEchantillon traité àHClα 0 α B φ * B (eV) α S φ S (eV) φ T (eV)1.5.10 -4 1.5.10 -4 0.68 0.15 4.5 5Tab.V.5 : Récapitulatif des paramètres d’interface de l’échantillon traité à HCl. (*) issue d’unemesure.Nous avons par ailleurs conduit d’autres expériences, qui doivent toutefois être considérées commepréliminaires, sur un échantillon Au(2nm)/Co(3nm)/Au(7nm)/Si fabriqué par voie électrochimique(chapitre III). Cet échantillon ne présente pas d’oxyde à l’interface.Nous représentons sur la figure (Fig.V.30), la courbe de transmission de cet échantillon, ainsi que laAE0fonction en fonction de l’énergie d’injection E0 . Cette dernière fonction est utile pourP0caractériser les énergies seuils. En effet d’après la relation V.55, on a :AE0= φ(V.56)P0Cette fonction nous donne par conséquent, lorsque l’on se trouve loin du régime de saturation de labarrière, l’énergie seuil de la barrière.150
Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig.V.30 : (à gauche) Courbe de transmission en fonction de l’énergie incidente pourAE0l’échantillon Au/Co/Au/Si. (à droite) Fonction en fonction de l’énergie incidente pour ceP0même échantillon.AE0Nous remarquons sur cet échantillon qu’en dessous de 600 eV, la fonction est constante, deP0l’ordre de 0.55 eV, valeur proche de la hauteur de Schottky mesurée (0.7 eV) et au dessus de 600 eV,cette fonction monte jusqu’à une valeur de 3 eV. Cette valeur peut à nouveau être comparée avecl’énergie seuil de la bande Γ15= 3.3 eV (cf.Fig.V.27), soit une énergie seuil référencée par rapport auniveau de Fermi du métal de 2.9 eV.L’existence d’énergies seuil liées à la structure de bande du SC est donc une hypothèse raisonnable.Nous observons cependant qu’il est possible de moduler les propriétés de transport dépendantes duspin (et donc l’efficacité du filtre à spin) en jouant sur les traitements de surface. Nous avonsAE0représenté sur la figure (Fig.V.31) la fonction pour un échantillon oxydé et sans oxyde avecP0GaAs comme collecteur, et un échantillon avec du Silicium comme collecteur.AE0en fonction de l’énergie incidente pour trois types d’échantillons :Fig.V.31 : FonctionP0Pd/Fe/Uvocs/GaAs, Pd/Fe/GaAs et Au/Co/Au/Si.151
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RésuméDRISS LAMINEEffet de filtre
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AbstractDRISS LAMINESpin filter eff
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RemerciementsRemerciementsJ’ai r
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Table des matièresTABLE DES MATIER
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Table des matières4.A. Notion de r
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PréambuleChapitre IPréambuleL’u
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PréambuleRougemaille03 : Rougemail
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Chapitre II - Concepts généraux a
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