Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig.V.22 : (carrés) Dépendance en spin expérimentale de la transmission en fonction de l’énergieincidente E 0 pour l’échantillon 3. (courbe pleine) Dépendance en spin de la transmissioncalculée avec l’équation V.57. (courbes en pointillées) Dépendance en spin de la transmissioncalculée pour les barrières Δ et Δ .T φBT φTNotre modèle reproduit donc qualitativement et quantitativement les mesures expérimentales.En particulier, il nous permet de comprendre l’origine des trois premiers régimes observés sur ΔTenlien avec les régimes de barrières introduit à la section 3.Pour une énergie incidente E0 ≤ E2, la collection dans le SC, ainsi que sa dépendance en spin, sontdominé par la transmission au dessus de la barrière de Schottky φ B . On a donc pour cette gammed’énergie : Δ T ≅ ΔTφB. Dans la gamme d’énergie E0 ≤ E1, pour laquelle εMest quasi constante, on adonc également ΔTconstante d’après l’expression V.55. Au-delà l’énergie moyenne commence àsonder en énergie la barrière φ B et ΔT φBsuit une évolution qui a été discutée au paragraphe 4.B.2. Ladécroissance de Δ T φB(ainsi que son annulation) est cependant masquée par la deuxième barrière.Dans la gamme d’énergie E0 ≥ E2, c’est la transmission au dessus de la barrière φ S qui domine. On adonc dans cette gamme d’énergie Δ T ≅ ΔTφT. Ce changement de barrière s’illustre également enregardant l’asymétrie de spin de la transmission. En effet, nous avons montré au paragraphe 4.B.3, quelorsque l’on se trouve loin du régime de saturation d’une barrière, l’asymétrie de spin est simplementdonnée par la relation V.54 :ΔTφA = ≅ P02TE0L’asymétrie tracée en fonction de l’énergie incidente, doit donc suivre une décroissance hyperboliqueφSavec l’énergie incidente, et, à l’énergie E 2 présenter un saut dans le rapport des énergies seuil .φBC’est bien ce que l’on observe expérimentalement. Nous avons représenté sur la figure (Fig.V.23),l’asymétrie de spin A φet A φdes deux barrières φBet φSen fonction de l’énergie incidente.BS143