Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spin4.C. Comparaison avec les résultats expérimentaux4.C.1. Choix de la dépendance en spin de l’IMFPNous avons utilisé le modèle décrit dans la section précédente, pour calculer les énergies±moyennesεM. Nous avons pris pour cela un libre parcours moyen dépendant du spin dans le Fe.Celui-ci s’exprime sous la forme :1 1= ( 1mη)±λ(ε ) λ(ε )+−λ(ε ) − λ(ε )où η =représente l’asymétrie des libres parcours moyen. Nous avons déduit cette+−λ(ε ) + λ(ε )valeur des mesures du libre parcours moyen inélastique dépendant du spin du Fe à partir des donnéesspectroscopiques obtenues dans le système Fe/Cuivre [Pappas91].Fig. V.21 : Asymétrie de spin η du libre parcours moyen inélastique en fonction de l’énergie.Nous avons donc choisi, pour la procédure d’extraction deε , une asymétrie de l’IMFP de la forme :η = 0.15(1− ε / 50) pour ε < 50 eVη = 0pour ε ≥ 50 eV.±M4.C.2. Interprétation des trois premiers régimes de ΔTNous avons représenté sur la figure (Fig.V.22), la transmission dépendante du spin expérimentale pourl’échantillon 3 en fonction de l’énergie incidente. Nous avons également représenté la quantitéΔTcalculée à l’aide de l’équation V.55, en prenant pour paramètres de l’interface ceux présentés auTab.V.3, et pour l’énergie moyenne celle calculée au paragraphe 3.C.3.142