Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spin4.B.4. Représentation demultiplicative)ΔTen prenant en compte l’ionisation par impact (barrièreNous pouvons reprendre les mêmes calculs dans le cas où la barrière est multiplicativeε( α ( ε ) = α (pour ε ≥ φT)), c'est-à-dire lorsque l’on prend en compte l’ionisation par impact dansSφTle SC. Dans ce cas, on montre queΔTNous avons représenté sur la figure (Fig.V.20)φTs’exprime sous la forme (avec κ = ):ε∞2P0ΔT( κ)=κ ∫ 2κ−u( S(u)u − β ) ue duΔ T , dans le cas où β = 1/2 et P 0 = 1.M(V.55)Fig.V.20 : Dépendance en spin de la transmission pour une barrière multiplicative enprésence du terme de multiplication dépendant du spin ( Δ T1) en fonction de la variableadimensionnée κ .Cette figure présente les mêmes caractéristiques que la figure (Fig.V.19), cependant nous observonsque l’annulation de ΔTs’effectue à une énergie plus élevée, typiquement pourε M≅ 2φT. Celacorrespond au fait que les distributions des primaires polarisés étant d’énergie moyenne plus élevéeque les secondaires (deux fois plus élevée), ils sont multipliés par ionisation par impact avant lesélectrons secondaires, ce qui a pour conséquence de retarder l’énergie pour laquelle le terme demultiplication dépendant du spin devient supérieur au terme de filtre à spin.Enfin, la dépendance en spin de la transmission passe par un maximum pour une énergie******εM= 0. 6φ Tet a pour valeur maximale ΔT = 0. 65 . La valeur maximale de ΔTne dépendque du coefficient β .Nous comparerons au prochain paragraphe, ces valeurs à celles mesurées sur les échantillons 2 et 3dans le régime de saturation de Δ T .141