Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig.V.17 : Fonction de Sherman S en fonction de la variable adimensionnée u.Cette fonction montre que la polarisation S(ε) des électrons primaires à l’interface dépend del’énergie. Cette polarisation s’annule pour une énergie particulière qui ne dépend que del’énergie moyenne des secondaires, et de l’asymétrie de spin des énergies moyennes des électronsprimaires.Nous avons représenté sur la figure (Fig.V.18), la transmission dépendante du spin Δ T0en fonctionφde la variable κ = et en utilisant la fonction S présentée plus haut.ε MFig.V.18 : Dépendance en spin de la transmission ΔT0pour une barrière non multiplicative enfonction de la variable adimensionnéeκ . f ( κ)= 2(1 + κ )exp( −κ) en fonction de κ .Nous avons également représenté la fonction f ( κ)= 2(1 + κ )exp( −κ) qui correspond au calcul deΔ T 0dans le cas où S(ε) = 1 quelque soit l’énergie.Cette fonction est utile, car c’est une très bonne approximation de Δ T0dans le cas oùκ>> 1, c'est-àdiredans la situation où l’énergie moyenne de la distribution des secondaires est nettement inférieure àla hauteur de barrière φ.Nous observons que ΔT0passe par un maximum pour une valeurκ = κmax. Il s’agit alors du régime desaturation. L’origine physique de ce maximum est le suivant : lorsque l’énergie moyenne de la138