Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinénergie donnée, le rapport entre le nombre de primaires f (ε ) et le nombre total d’électrons F(ε )n(ε ) E0(primaires plus secondaires) est simplement égal à 2 = .εLa distribution des primaires peut donc se déduire de la celle de F (ε ) :fpε ε εε ) = F(ε ) = exp( − )(V.38)E ε εp(20 MMCette équation a une conséquence importante sur la relation entre l’énergie moyenne desprimaires et de celle des secondaires. Un calcul simple permet de montrer que :εp= 2ε M(V.39)Rappelons qu’il est expérimentalement impossible de distinguer les deux distributions(primaires relaxés et vrais secondaires) lorsque les électrons sont non polarisés de spin. Dans lecas de notre expérience, l’ajout du spin porté par les primaires, permet de « marquer » lesprimaires par rapport aux électrons secondaires. Nous verrons plus loin, que la relation (V.39)est compatible avec les mesures expérimentales de l’asymétrie de spin de la transmission.4.A.2. Calcul de S (ε ) (polarisation des électrons primaires)Le terme S (ε ) s’exprime sous la forme :S(ε ) =ff+p+p( ε ) −( ε ) +ff−p−p( ε )( ε )Ce terme que nous avons introduit au chapitre II représente la fonction de Sherman d’un filtre à spinélastique opérant à l’énergie ε ; physiquement, il correspond également à la polarisation de ladistribution des électrons primaires. Pour calculer ce terme, nous devons connaître les deux+−distributions fp(ε ) et fp(ε ) . Par analogie avec l’expression V.38, on pourrait penser, à priori, queces distributions peuvent s’exprimer sous la forme :± ± ε εfp≡ g p( ε ) = exp( − )(V.40)± 2 ±ε εM±Mavecεles énergies moyennes des distributions électroniques calculées respectivement selon laprocédure 3.C.2, en prenant un libre parcours moyen dépendant du spin λ + (ε ) et λ − (ε ) . Seulement+−gp( ε ) + gp( ε )ces distributions ne vérifient pas l’égalité fp( ε ) =.2Nous pensons néanmoins que l’utilisation de ces fonctions dans le calcul de S (ε ) est uneapproximation raisonnable. Dans ces conditions S (ε ) s’exprime sous la forme :+−gp( ε ) − gp( ε )S ( ε ) ≈(V.41)+−g ( ε ) + g ( ε )pMp135