Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig. V.14 : Transmission expérimentale (carrés) et calculée selon l’équation V.7, en prenantl’énergie moyenne calculée avec l’équation (V.28).Partant de cette idée, nous avons alors cherché à partir des courbes expérimentales deεM, une loi devariation de l’énergie moyenne avec l’énergie incidente. Nous avons trouvé, que pour une énergieincidente E 0 supérieure à E 1 (énergie à laquelle l’énergie moyenne se met à augmenter), une loisimple relie l’énergie incidente à l’énergie moyenne :⎛ ε ⎞ ⎛ ⎞⎜ME⎟ = ⎜0ln− ⎟γ 1(V.30)(1)⎝ ε ⎠ ⎝ EM1 ⎠Nous avons tracé sur les figures (Fig.V.15) l’énergie moyenne expérimentale pour les échantillons 1 et3 selon l’équation (V.30). L’accord est remarquable, alors même que les échantillons sont d’épaisseursensiblement différente. Cette loi est reproductible sur d’autres échantillons, et le coefficient γ semble(1)être indépendant de l’épaisseur et de l’ordre de 0.78. C’est alors l’énergie moyenne εMqui inclut ladépendance avec l’épaisseur.εMEFig.V.15 : Représentation de la fonction ln( ) en fonction de 0 −1(1)εEM1gauche, et pour l’échantillon 1 à droite.pour l’échantillon 3 à132