Etudes par microscopie en champ proche des phÃ©nomÃ¨nes de ...

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$G. M. Zaslavsky, Chaos, fractional kinetics, and anomalous transport ...$

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig.V.6 : Energie moyenne ε Mexpérimentale de la distribution à l’interface métal/SC pourl’échantillon 1 en fonction de l’énergie d’injection E 0 extraite selon le procédé expliqué plushaut. En insert, représentation de εMen échelle log-log.Fig. V.7 : Energie moyenne ε Mexpérimentale de la distribution à l’interface métal/SC pourl’échantillon 1 et pour différentes valeurs du gain de la barrièreφ B. Seule la valeurαB= 2.10−4donne une courbe sans structures à basse énergie.Nous avons résumé dans le tableau (Tab.V.1), les caractéristiques de l’interface pour les échantillons1 et 2.α B φ * B (eV) α S φ S (eV) φ* T (eV)Echantillon 1 2.10 -4 0.70 0.65 4.5 5Echantillon 2 10 -4 0.71 0.32 4.5 5MTT (E = 1.4 eV) 5.10 -4 0.70 - - -Tab.V.1 : Tableau récapitulatif des paramètres de l’interface pour les échantillons 1 et 2, et pourun MTT. (*) Valeurs issues d’une mesure expérimentale.122
Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinCes résultats, compatibles avec ceux mesurés sur d’autres échantillons, montrent que le gain dela première barrière ( φB) est de l’ordre de 10 -4 , alors que celui de la seconde ( φS) est de l’ordrede 0.5, ce qui justifie le choix du profil d’interface présenté à la première section de ce chapitre.Le gain de la première barrière est par ailleurs comparable à celui mesuré dans les MTT.3.B.3. Interprétation des trois premiers régimes de transmission.Nous remarquons que l’énergie moyenne de la distribution évolue entre 0.2 eV et 7 eV (pourl’échantillon 1) lorsque l’énergie d’injection varie entre 10 et 3000 eV.L’énergie moyenne de la distribution à l’interface MF/SC est donc d’énergie beaucoup plusfaible que l’énergie incidente. Elle présente essentiellement deux régimes caractéristiques : 10 eV < E 0 < E 1 = 80 eV : l’énergie moyenne est constante. E 0 > 80 eV : l’énergie moyenne augmente « exponentiellement» avec l’énergie d’injection.Le premier régime est tout à fait cohérent avec les résultats antérieurs obtenus au laboratoire. Lesmesures spectroscopiques [VanDerSluijs96] obtenus sur des membranes Au/Co/Au (chapitre II) onten effet montré que l’énergie de la distribution est constante jusqu’à environ 100 eV. Ce régime estsimplement la conséquence d’une transmission qui évolue linéairement avec l’énergie d’injection.La frontière entre le 1 er régime le 2 nd régime et donc fixée par l’énergie E 1 au dessus de laquellel’énergie moyenne commence à augmenter. Nous interpréterons à la prochaine section ce faitcomme une conséquence de l’évolution particulière du libre parcours moyen avec l’énergie.Les autres régimes sont des régimes liés aux propriétés de l’interface. Afin d’illustrer simplement leurorigine, nous avons tracé sur la figure (Fig.V.8), la contribution des trois barrières dans les fonctions Ten prenant comme énergie moyenne, l’énergie extraite selon la procédure expliquée plus haut, et en yincluant également la transmission expérimentale.Fig.V.8 : Représentation de la transmission expérimentale et transmission calculée au dessus destrois barrières φB, φSet φT(équation V.7) en fonction de l’énergie incidente pour l’échantillon1. Le calcul des transmissions au dessus des trois barrières a été fait en utilisant les paramètresd’interface résumés dans le tableau (Tab.V.1).123
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RésuméDRISS LAMINEEffet de filtre
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AbstractDRISS LAMINESpin filter eff
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RemerciementsRemerciementsJ’ai r
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Table des matièresTABLE DES MATIER
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Table des matières4.A. Notion de r
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PréambuleChapitre IPréambuleL’u
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PréambuleRougemaille03 : Rougemail
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Chapitre II - Concepts généraux a
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