Etudes par microscopie en champ proche des phénomènes de ...

Chapitre V – Modélisation du transport d’électrons chauds polarisés de spinFig. V.5 : Transmission de l’échantillon 1 en fonction de l’énergie d’injection. Signature del’ionisation par impact à haute énergie (>1200 eV).3.B.2. Extraction de l’énergie moyenne de la distribution et des paramètres du profild’interface à partir des données expérimentalesDe façon générale, une fois un profil d’interface choisi, on peut déduire à partir des donnéesexpérimentales de la transmission, l’énergie moyenneε Mde la distribution se présentant à l’interface,en résolvant numériquement et pour chaque énergie d’injection, l’équation :Texp( E0) 1 ⎛ φBφSεMφT⎞−⎜αexp( − ) + exp( − ) + exp( − )⎟BαSαS= 0 (V.13)E0εM ⎝ εMεMφTεM ⎠Nous présentons sur la figure (Fig.V.6) l’énergie moyenneεMdéduite selon cette procédure pourl’échantillon 1. Nous avons pris pour cette extraction, les paramètres suivants pour le profil de labarrière : α B = 2.10 -4 , φ B = 0.7 eV, φ S = 4.5 eV, α S = 0.65 et φ T = 5 eV.Le choix du gain de la première barrière peut sembler arbitraire. En pratique, pour le déterminerrelativement précisément, nous partons d’une valeur proche de celle obtenue dans les MTT (quelques10 -4 ), puis nous appliquons la procédure précédente pour déduireεM. Nous remarquons, pourl’ensemble de nos échantillons, qu’il existe une petite plage de valeurs de α B pour laquelle la forme deεMne présente pas de structures « pathologiques » à faible énergie.Nous avons représenté sur la figure (Fig.V.7), εMpour trois valeurs différentes de α B : α B = 10 -4 ,2.10 -4 et 3.10 -4 . Seule une valeur autour de α B = 2.10 -4 donne une courbe sans structure à basse énergie.Nous avons appliqué pour l’ensemble de nos échantillons cette procédure afin de déduiresimultanément la valeur du gain de la première barrière ainsi que l’énergie moyenne ε Mde ladistribution.121