Etudes de cristaux liquides colonnaires en solution organique et en ...

CHAPITRE 3. ETUDE DES CRISTAUX LIQUIDES COLONNAIRES EN SOLUTIONd’oùord’oùA SA S + A F=A SA S + A F=(g2 (>) − 1αg 2 (0) = 1 + α(g2 (>) − 1g 2 (0) − 1) 1/2) 1/2Et C(t), qui correspond aux données brutes du corrélateur est reliée à g 2 (t) paroù A est l’intensité totale mesurée.Nous obtenons finalement,A SA S + A F=C(t) = A.g 2 (t) (3.19)( ) 1/2 C − C(t → ∞)(3.20)C(0) − C(t → ∞)À partir d’une courbe de corrélation C(t), nous pouvons déterminer le poids relatif dumode lent grâce à l’équation 3.20. Nous allons donc étudier les variations du poids relatif dumode lent en fonction de la concentration et de l’angle d’observation. Rappelons que l’angled’observation θ est relié au vecteur de diffusion q par la relation :q = 4πnλ sinθ 2Cela implique que lorsque l’angle d’observation est faible (typiquement θ < 50˚), le vecteurde diffusion nous donne accès à des objets de tailles importantes. En revanche, lorsque levecteur de diffusion est plus grand (θ > 50˚), ce sont des objets de plus petite taille qui sontobservés.Sur la figure 3.11 sont représentées les variations relatives du mode lent en fonction del’angle d’observation, pour des concentrations allant de wt = 17% à wt = 62%. De manièregénérale, nous constatons que le poids relatif du mode lent diminue avec l’angle. En fixant69