Etudes de cristaux liquides colonnaires en solution organique et en ...

2.5. LONGUEUR DE DIFFUSION DES EXCITONSentre le Bp2I2CEH et le ZnPc. Comme en témoigne la figure 2.9, c’est donc dans la zone oùil n’y a pas de ZnPc que l’intensité de fluorescence est maximale.Le principe de l’expérience consiste à étudier le rapport de l’intensité de fluorescence de lacouche de Bp2I2CEH avec et sans ZnPc pour des épaisseurs différentes. Un modèle théoriquepermet d’obtenir la longueur de diffusion des excitons. Dans ce modèle, adapté de celui dePeumans [17], nous tenons compte de la décroissance exponentielle de l’absorption dans lacouche organique. En revanche, les effets d’interférences 5 ne sont pas considérées.Fig. 2.8 – Structure des échantillons pour la mesure de la longueur de diffusion des excitons.2.5.4 Résultats obtenusLa couche organique de Bp2I2CEH est obtenue par spin coating ou évaporation. Ledépôt de ZnPc est évaporé sur une épaisseur de 5 nm. Dans le modèle théorique utilisé pourdéterminer la longueur de diffusion des excitons, il est nécessaire de connaître précisémentl’épaisseur de la couche organique. Ainsi, chaque épaisseur de Bp2I2CEH a été mesurée àl’aide d’un profilomètre mécanique. Pour éviter que la pointe du profilomètre ne s’enfoncedans la couche organique, nous déposons auparavant une couche d’aluminium.Les résultats obtenus sont présentées dans le tableau 2.2. Dans un premier temps, intéressonsnousaux films non recuits effectués dans les conditions du laboratoire. Nous constatons quelorsque les dépôts sont élaborés par spin coating la longueur de diffusion des excitons estsensiblement plus faible (L D = 16 nm) en comparaison des dépôts réalisés par évaporation(L D = 21 nm). Cependant, en tenant compte des incertitudes expérimentales, nous ne5 Au contact entre deux interfaces, une partie de l’onde incidente est réfléchie. Cette réflexion peut entraînerdes interférences constructives ou destructives avec d’autres ondes incidentes.46