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Etudes de cristaux liquides colonnaires en solution organique et en ...

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2.5. LONGUEUR DE DIFFUSION DES EXCITONSqu’un film recuit avec un ancrage homéotrope possè<strong>de</strong> une meilleure longueur <strong>de</strong> diffusion<strong>de</strong>s excitons qu’un film non recuit ?Ces expéri<strong>en</strong>ces ont été effectuées <strong>en</strong> collaboration avec Samuel Archambeau du LGET.Dans sa thèse, il traite <strong>de</strong> ce suj<strong>et</strong> [9], c’est pourquoi nous n’y revi<strong>en</strong>drons pas <strong>en</strong> détail.Cep<strong>en</strong>dant, nous rappelons ici quelques points ess<strong>en</strong>tiels comme le choix du matériau, leprincipe <strong>de</strong> la mesure <strong>et</strong> les principaux résultats obt<strong>en</strong>us.Par ailleurs, il est à noter que ce travail est actuellem<strong>en</strong>t poursuivi au LGET par LamineCissé dans le cadre <strong>de</strong> sa thèse.2.5.2 Choix du matériauNous allons être am<strong>en</strong>és à ori<strong>en</strong>ter les films par recuit. Pour cela, il faut que le matériauutilisé possè<strong>de</strong>, à <strong>de</strong> très faibles épaisseurs, les propriétés suivantes : la phase liqui<strong>de</strong> isotropedoit être stable <strong>et</strong> l’ancrage <strong>de</strong>s colonnes se faire <strong>de</strong> manière perp<strong>en</strong>diculaire aux interfaces.Le Bp2I2CEH est un cristal liqui<strong>de</strong> colonnaire remplissant ces <strong>de</strong>ux conditions (figure 2.7).Pour <strong>de</strong>s épaisseurs d’<strong>en</strong>viron 50 nm, la phase isotrope ne démouille pas <strong>et</strong> l’ori<strong>en</strong>tation estprincipalem<strong>en</strong>t homéotrope. En <strong>de</strong>ssous <strong>de</strong> c<strong>et</strong>te épaisseur, il peut y avoir coexist<strong>en</strong>ce <strong>de</strong>domaines planaires <strong>et</strong> homéotropes.2.5.3 Principe <strong>de</strong> la mesurePour réaliser c<strong>et</strong>te expéri<strong>en</strong>ce, nous avons utilisé la technique <strong>de</strong> la fluoresc<strong>en</strong>ce. La structure<strong>de</strong>s échantillons étudiée est illustrée sur la figure 2.8. Une couche <strong>de</strong> Bp2I2CEH, d’épaisseurd, est déposée sur une plaque <strong>de</strong> verre 4 . On recouvre une moitié <strong>de</strong> l’échantillon parun film <strong>de</strong> ZnPc. C<strong>et</strong>te couche est appelée “qu<strong>en</strong>cheur”, car elle va dissocier les excitons quiarriv<strong>en</strong>t jusqu’à son interface. C<strong>et</strong>te dissociation est non radiative.La couche <strong>organique</strong> <strong>de</strong> Bp2I2CEH est excitée à une longueur d’on<strong>de</strong> <strong>de</strong> 466 nm. Pourc<strong>et</strong>te valeur, l’int<strong>en</strong>sité <strong>de</strong> fluoresc<strong>en</strong>ce est maximale pour le Bp2I2CEH <strong>et</strong> nulle pour le ZnPc.Les excitons crées le Bp2I2CEH ont les possibilités suivantes : ils peuv<strong>en</strong>t se désexciter dansla couche <strong>organique</strong> <strong>en</strong> ém<strong>et</strong>tant un photon ou se dissocier s’ils parvi<strong>en</strong>n<strong>en</strong>t jusqu’à l’interface4 Lavée au méthanol p<strong>en</strong>dant quelques minutes dans un bain à ultrasons, puis trempée dans <strong>de</strong> l’aci<strong>de</strong>sulfurique44

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