Analyse expÃ©rimentale et modÃ©lisation du transfert de matiÃ¨re et du ...

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Chapitre 3 : Expérimentation et résultatsordre de grandeur que la valeur mesurée en écoulement homogène mais pas identique.Cette différence provient certainement essentiellement du fait qu’après modification destubes capillaires les bulles sont plus grosses pour des taux de vide similaires. Elles ontdonc des Reynolds différents de celles étudiées par Larue de Tournemine (2001). Eneffet, dans notre écoulement, le nombre de Reynolds est de l’ordre de−3U 0.25⋅1.8⋅10Re = Rd B≈= 450 , tandis que dans l’écoulement homogène de Larue de−6ν 10Tournemine, il était de l’ordre de 252.'2La mesure de la variance de la vitesse de liquide dans le champ lointain uLclpermet defaire mieux émerger la partie de la turbulence qui rend compte des tourbillons généréssoit par le cisaillement moyen, soit par les interactions des sillages lointains des bulles.Cette mesure filtre en effet les fluctuations de vitesse liées à la perturbation proche de labulle, qui comporte une forte contribution du sillage moyen. Sur la figure 3.18, on a'2reporté les profils de uLclpour les différents sections de mesure. On remarque qu’enx=5cm, le profil de u ' 2Lclressemble beaucoup à celui de la zone de mélangemonophasique. En x=20cm, le pic d’énergie émerge beaucoup plus que celui de u' 2Ltot(figure 3.17). Pour les deux sections x=50 cm et x=80 cm, le pic d’énergie disparaît etréapparaît pour la section x=120cm. On comprend qu’aucun pic ne soit perceptible dansURles sections où >> 1.ΔULx 10 -343.53u L'2cl (m2 s -2 )2.521.510.50-15 -10 -5 0 5 10 15y (cm)Figure 3. 18 : Profils de variance de fluctuation de la vitesse phasique dans le liquide champ lointainà différentes positions longitudinales (zdm1). X= : 5cm▼, 20cm ■, 50cm, 80cm ●, 120cm ♦.81
Chapitre 3 : Expérimentation et résultats3.4.5 Agitation des bullesLa variance de la vitesse des bulles est obtenue par le traitement des signaux issus de lasonde optique double. Le rapport des variances de la vitesse dans la phase dispersée etdans la phase continue est représenté sur la Figure 3. 19 pour les cinq sections de mesure.Ce rapport'2uGR1= varie entre 1 et 1.5 dans les noyaux diphasiques. Les deux premièresu'2Lsections sont en bon accord avec les mesures de Roig (1993) qui avait exploré la zonebasse d’un écoulement de même type. Il faut noter ici que le couplage inverse esttellement fort que toute analyse du mouvement d’agitation des bulles par la turbulencereposant sur la théorie de Tchen-Hinze, voire sur son extension par Deutsch & Simonin(1991) à des situations avec des vitesses relatives importantes, reste à ce jour délicatepour notre écoulement où la turbulence est fortement modifiée par les bulles. En dehorsdes deux points de la première section de mesure en frontière de la zone de mélangediphasique pour lesquels le mouvement fluctuant des bulles est atténué par rapport à celuidu liquide (R 1
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N° d’ordre : 2454Thèseprésent
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RemerciementsLe travail présenté
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ResuméCe travail vise l’amélior
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Sommaire2.5.2 Equations de transpor
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Sommaire4.6.4 Profils de vitesse mo
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Nomenclatureu' ' ( S )Liu LjLk , in
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Chapitre 1: Introduction générale
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Chapitre 1: Introduction générale
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Chapitre 5 : Conclusion généralec
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Annexe Chapitre 2First and second o
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Annexe Chapitre 4ANNEXE CHAPITRE 4S
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Annexe Chapitre 476exp x= 20 cmZDM1
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