Analyse expérimentale et modélisation du transfert de matière et du ...

Chapitre 3 : Expérimentation et résultatsordre de grandeur que la valeur mesurée en écoulement homogène mais pas identique.Cette différence provient certainement essentiellement du fait qu’après modification destubes capillaires les bulles sont plus grosses pour des taux de vide similaires. Elles ontdonc des Reynolds différents de celles étudiées par Larue de Tournemine (2001). Eneffet, dans notre écoulement, le nombre de Reynolds est de l’ordre de−3U 0.25⋅1.8⋅10Re = Rd B≈= 450 , tandis que dans l’écoulement homogène de Larue de−6ν 10Tournemine, il était de l’ordre de 252.'2La mesure de la variance de la vitesse de liquide dans le champ lointain uLclpermet defaire mieux émerger la partie de la turbulence qui rend compte des tourbillons généréssoit par le cisaillement moyen, soit par les interactions des sillages lointains des bulles.Cette mesure filtre en effet les fluctuations de vitesse liées à la perturbation proche de labulle, qui comporte une forte contribution du sillage moyen. Sur la figure 3.18, on a'2reporté les profils de uLclpour les différents sections de mesure. On remarque qu’enx=5cm, le profil de u ' 2Lclressemble beaucoup à celui de la zone de mélangemonophasique. En x=20cm, le pic d’énergie émerge beaucoup plus que celui de u' 2Ltot(figure 3.17). Pour les deux sections x=50 cm et x=80 cm, le pic d’énergie disparaît etréapparaît pour la section x=120cm. On comprend qu’aucun pic ne soit perceptible dansURles sections où >> 1.ΔULx 10 -343.53u L'2cl (m2 s -2 )2.521.510.50-15 -10 -5 0 5 10 15y (cm)Figure 3. 18 : Profils de variance de fluctuation de la vitesse phasique dans le liquide champ lointainà différentes positions longitudinales (zdm1). X= : 5cm▼, 20cm ■, 50cm, 80cm ●, 120cm ♦.81