Analyse expérimentale et modélisation du transfert de matière et du ...

Chapitre 3 : Expérimentation et résultatsConnaissant les temps d’arrivée t Aket de départ t Dkde la bulle k détectée dans le signalde l’anémométrie à film chaud, on peut définir les vitesses en moyenne de phase dans lesillage des bulles respectivement pour l’amont et pour l’aval de la bulle, par :∑U ( t + τ ) gk( tDk+ τ )τ (3.12)g ( t + τ )L Dkk = 1< U ( ) >amont=NN∑∑k = 1L Akk = 1< U ( ) >aval=NN∑i=1kk −1DkU ( t + τ ) gk −1( tAk+ τ )τ (3.13)g ( t + τ )AkLa figure 3.7 représente un exemple des profils de vitesse moyenne à l’amont de la bulle( τ ≤ 0 , défini pour mini( tDk −1 − tAk) ≤ τ ≤ 0 ) et à l’aval de la bulle ( τ ≥ 0 , défini pour0 ≤ τ ≤ maxi( tAk− t )+ 1 Dk). Cette figure montre l’influence du passage des bulles sur lavitesse dans la phase liquide. En effet, elle témoigne que la bulle se déplace au sein del’écoulement en imprimant autour d’elle un champ de vitesse contrôlé par sonmouvement relatif. On peut identifier cette zone d’influence autour de la bulle par lestemps τR(amont τR _ amontet avalτR _ aval), ce qui nous permet d’isoler le champ de vitesseautour de chaque bulle ainsi que le champ de vitesse loin des bulles. On peut ainsi définirla notion de champ proche et champ lointain des bulles et analyser les perturbationslocalisées au voisinage des interfaces.Nous donnons ici un exemple de moyenne de phase obtenu dans une zone de mélangecisaillée.0.55amontaval0.5