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Analyse expérimentale et modélisation du transfert de matière et du ...

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Chapitre 4 : Simulation <strong>de</strong> l’hydrodynamique <strong>et</strong> <strong>du</strong> <strong>transfert</strong> <strong>de</strong> masse dans les écoulements <strong>de</strong> types zone <strong>de</strong> mélange diphasiqueDans ces simulations à fort taux <strong>de</strong> vi<strong>de</strong>, nous avons adopté les mêmes constantes <strong>du</strong>modèle validé dans le premier écoulement (zdm1). On a donc repris pour le coefficient <strong>de</strong>lift CL= 0. 25 <strong>et</strong> pour le coefficient <strong>de</strong> masse ajoutée CM= 0. 5 . Pour les termes nonlinéairesnous avons adopté que les coefficients C , C 11 22varient linéairement entre 3 à 9ce qui est compatible avec les valeurs mesurées dans la zone cisaillée <strong>de</strong> l’écoulementzdm2 (cf. figure 3.35). Les simulations numériques ont été réalisées avec troisexpressions <strong>du</strong> coefficient <strong>de</strong> traînée. Dans la simulation ZDM2SIM0, nous avons utilisé,comme pour les simulations <strong>de</strong> la couche cisaillée à faible taux <strong>de</strong> vi<strong>de</strong>, le coefficient d<strong>et</strong>raînée <strong>de</strong> Zuber & Ishii (1979) donné par la relation (4.23). La simulation ZDM2SIM1 aété réalisée à l’ai<strong>de</strong> <strong>du</strong> coefficient <strong>de</strong> traînée qui fait intervenir le taux <strong>de</strong> vi<strong>de</strong> <strong>et</strong> a étéproposé également par Zuber & Ishii (1979) :2 0.5 −1. 7( 1−)C D= Eö α(4.20)3Enfin, dans la troisième simulation nommée ZDM2SIM2, nous avons testé la formulation<strong>du</strong> coefficient <strong>de</strong> traînée proposée par Chahed <strong>et</strong> al. (2004) (voir chapitre 2). Sonexpression s’écrit :243 −2D= C D 0(1 − α )23 2C (4.21)πγ η13⎡avec6 ⎥ ⎤η = π⎢<strong>et</strong> γ le coefficient d'aplatissement défini comme le rapport <strong>de</strong> la longueur⎣ ⎦<strong>du</strong> p<strong>et</strong>it axe sur celle <strong>du</strong> grand axe d’une bulle ellipsoïdale. Ce coefficient est pris égal àγ = 0.46 comme dans le travail <strong>de</strong> Garnier (2001), qui correspond à l’ordre <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur<strong>de</strong>s quelques estimations visuelles dont on dispose. CD0est le coefficient <strong>de</strong> traînée <strong>de</strong> labulle isolée calculé par la formule (4.17). Le tableau suivant présente les différentessimulations <strong>de</strong> la zone <strong>de</strong> mélange diphasique zdm2.Tableau 4. 6: Simulations <strong>de</strong> la zone <strong>de</strong> mélange diphasique zdm2: sensibilité au coefficient <strong>de</strong> traînéeSimulationsTermes non linéairesC11= C 22Force <strong>de</strong>portance CLForce <strong>de</strong> Masseajoutée CMLoitrainéeZDM2SIM0 3-9 0.25 0.5 Eq. (4.17)ZDM2SIM1 3-9 0.25 0.5 Eq. (4.20)ZDM2SIM2 3-9 0.25 0.5 Eq. (4.21)4.6.2 Profils <strong>de</strong>s vitesses relatives <strong>de</strong>s bulles<strong>de</strong>Les trois simulations présentées dans c<strong>et</strong>te section sont réalisées avec les mêmesconditions <strong>de</strong> calcul sauf en ce qui concerne les coefficients <strong>de</strong> traînée. L’eff<strong>et</strong> <strong>du</strong>139

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