Analyse expÃ©rimentale et modÃ©lisation du transfert de matiÃ¨re et du ...

More documents

Recommendations

Info

Chapitre 4 : Simulation de l’hydrodynamique et du transfert de masse dans les écoulements de types zone de mélange diphasiqueTableau 4. 3: Simulations de sensibilité de la distribution de taux de vide à la force de portance.SimulationsTermes non linéairesC =11C 22Force de portanceCLForce de Masseajoutée CZDM1201 2 0 0.5ZDM1211 2 0.25 0.5ZDM1221 2 0.5 0.5M0.050.0450.04exp x= 80 cmZDM1201ZDM1211ZDM12210.0350.03α0.0250.020.0150.010.0050-0.1 -0.05 0 0.05 0.1 0.15y (m)Figure 4. 31 : Profils de taux de vide dans la zone de mélange à bulles à x = 0.80 m : effet de lavariation du coefficient de portance. Comparaison des résultats numériques avec les résultatsexpérimentaux.0.050.0450.04exp x= 120 cmZDM1201ZDM1211ZDM12210.0350.03α0.0250.020.0150.010.0050-0.1 -0.05 0 0.05 0.1 0.15y (m)Figure 4. 32 : Profils de taux de vide dans la zone de mélange à bulles à x = 1.20 m : effet de lavariation du coefficient de portance. Comparaison des résultats numériques avec les résultatsexpérimentaux.129
Chapitre 4 : Simulation de l’hydrodynamique et du transfert de masse dans les écoulements de types zone de mélange diphasiqueLes figures (4.31) et (4.32) montrent que la force de portance joue un rôle important dansla distribution des phases dans la zone des gradients de vitesse. Nous remarquons aussiqu’en l’absence de la force de portance, les profils de taux de présence sont malreproduits. La prise en compte de la force de portance avec un coefficient C L=0.25améliore la prédiction du taux de vide dans les zones de gradient de vitesse moyenne dansles deux sections ( x = 0. 5 m et x = 0. 8 m ). Rappelons que ce coefficient correspond à lavaleur mesurée par Lance & Naciri (1992). Mais le fait de prendre CL=0.25 ou 0.5 n’estpas crucial puisque les simulations donnent alors toutes les deux des résultats semblables.4.5.6 Transfert de masseDans cette partie, nous présentons l’étude du transfert de masse en écoulement turbulent àbulles de type couche de mélange à faible taux de vide. L’oxygène pur est injecté d’unseul coté de la zone de mélange sous formes de bulles dispersées. Nous avons vu dans lechapitre 2 que le transfert de matière de la phase gazeuse à la phase liquide estconditionné par deux paramètres clefs : la surface d’échange entre les deux phases,caractérisée par l’aire interfaciale, a , et le coefficient de transfert, k Lqui dépend despropriétés physico-chimiques des deux phases et certainement de la turbulence auvoisinage des interfaces. Nous supposons dans ce travail, que les bulles ont des formes6αsphériques. Dans ce cas, l’aire interfaciale a = l’aire interfaciale diminue lorsque lediamètre de bulles augmente, et vice versa.Nous avons vu aussi dans le chapitre 2, que plusieurs corrélations existent pour lecoefficient de transfert de masse kL. Rappelons que Higbie (1935) propose un modèle quis’écrit :d BkLD= 2 (4.28)π tcD’autres travaux proposent d’autres corrélations du nombre de Sherwood qui relie lecoefficient de transfert à la diffusivité (cf. §. 2.4.3). Nous rappelons que, pour des bullessphériques, Brauer (1979) a proposé une corrélation du nombre de Sherwood donnéepar (Mewes & Wiemann, 2003):2 −1−[( 1+0.433Re ) 4.23] 0. 055Sh = Sh(4.29)Avec∞+Sh∞est le nombre de Sherwood pour une bulle isolée, donné par :1.( Sc)( Re Sc) . 220.651 ReSh∞ = 2 +(4.30)1+1 72130
Page 1 and 2:
N° d’ordre : 2454Thèseprésent
Page 3 and 4:
RemerciementsLe travail présenté
Page 5:
ResuméCe travail vise l’amélior
Page 8 and 9:
Sommaire2.5.2 Equations de transpor
Page 10 and 11:
Sommaire4.6.4 Profils de vitesse mo
Page 12 and 13:
Nomenclatureu' ' ( S )Liu LjLk , in
Page 14 and 15:
Chapitre 1: Introduction générale
Page 16 and 17:
Chapitre 1: Introduction générale
Page 18 and 19:
Chapitre 2: Modélisation à deux f
Page 20 and 21:
Page 22 and 23:
Page 24 and 25:
Page 26 and 27:
Page 28 and 29:
Page 30 and 31:
Page 32 and 33:
Page 34 and 35:
Page 36 and 37:
Page 38 and 39:
Page 40 and 41:
Page 42 and 43:
Page 44 and 45:
Page 46 and 47:
Page 48 and 49:
Page 50 and 51:
Page 52 and 53:
Page 54 and 55:
Page 56 and 57:
Page 58 and 59:
Page 60 and 61:
Page 62 and 63:
Page 64 and 65:
Page 66 and 67:
Page 68 and 69:
Chapitre 3 : Expérimentation et r
Page 70 and 71:
Page 72 and 73:
Page 74 and 75:
Page 76 and 77:
Page 78 and 79:
Page 80 and 81:
Page 82 and 83:
Page 84 and 85:
Page 86 and 87:
Page 88 and 89:
Page 90 and 91:
Page 92 and 93: Chapitre 3 : Expérimentation et r
Page 114 and 115: Chapitre 4 : Simulation de l’hydr
Page 166 and 167: Chapitre 5 : Conclusion généralec
Page 168 and 169: BibliographieBibliographieAbbas M.,
Page 170 and 171: Bibliographiefor simulating hydrody
Page 172 and 173: Bibliographieflows. Journal of Turb
Page 174 and 175: BibliographieOxygen sensor manuel,
Page 176 and 177: BibliographieVoinov O. V., 1973. Fo
Page 178 and 179: Annexe Chapitre 2First and second o
Page 180 and 181: Annexe Chapitre 2equation of the sc
Page 182 and 183: Annexe Chapitre 210864u'v' v' 220-2
Page 184 and 185: Annexe Chapitre 2We may use a simil
Page 186 and 187: Annexe Chapitre 2Figure (5) shows,
Page 188 and 189: Annexe Chapitre 2[3] K. Abe, T. Kon
Page 190 and 191: Annexe Chapitre 3xgy sh 1 h 2z1 2-b
Page 192 and 193:
Annexe Chapitre 3Résultats expéri
Page 194 and 195:
Annexe Chapitre 3Dans le liquide2.
Page 196 and 197:
Page 198 and 199:
Page 200 and 201:
Page 202 and 203:
Annexe Chapitre 3Résultats expéri
Page 204 and 205:
Page 206 and 207:
Page 208 and 209:
Page 210 and 211:
Annexe Chapitre 4ANNEXE CHAPITRE 4S
Page 212:
Annexe Chapitre 476exp x= 20 cmZDM1
show all

Analyse expÃ©rimentale et modÃ©lisation du transfert de matiÃ¨re et du ...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?