Vitesses de déformation - mms2
Vitesses de déformation - mms2 Vitesses de déformation - mms2
Taux de glissement angulaireΦdX 1 dX 2dx 1Xx dx 2• angle de glissement : γ = Θ − θSi θ = π 2˙γ = − ˙θ••{ }} { { }} {dx 1 .dx 2 = ‖dx 1 ‖ ‖dx 2 ‖ cos θ = 2dx 1 .D ∼.dx 2à l’instant t donné,˙γ = 2m 1 .D ∼.m 2où m 1 = dx 1 /‖dx 1 ‖, m 2 = dx 2 /‖dx 2 ‖• cas particulier, m 1 = e 1 , m 2 = e 2 =⇒ ˙γ = 2D 12Le champ de gradient des vitesses 16/84
Directions orthogonales dans le mouvement• Conséquence 1 : m 1 , m 2 2 éléments de fibres matériellescoïncidant à l’instant t avec 2 directions principalesorthogonales de D ∼restent orthogonales à l’instant t• Conséquence 2 : Les trièdres de directions matérielles deux àdeux orthogonales et qui le restent à l’instant t sont lestrièdres des directions matérielles qui coïncident à l’instant tavec les directions principales du tenseur D ∼des taux dedéformation. Lorsque les valeurs propres de D ∼sont distinctes,un tel trièdre est unique.Le champ de gradient des vitesses 17/84
- Page 1: Vitesses de déformation
- Page 7 and 8: Le champ de gradient des vitesses
- Page 11 and 12: Plan1 Le champ de gradient des vite
- Page 13 and 14: Tenseur vitesse de déformations•
- Page 15: Taux de glissement angulaireSi θ =
- Page 19 and 20: Le tenseur vitesse de rotation•
- Page 21 and 22: Décomposition du gradient des vite
- Page 23 and 24: Plan1 Le champ de gradient des vite
- Page 25 and 26: Le glissement simple⎡[L ∼] =
- Page 27 and 28: Le tourbillon ponctuelLe champ de g
- Page 29 and 30: Le tourbillon ponctuelLe champ de g
- Page 31 and 32: Le tourbillon ponctuelLe champ de g
- Page 33 and 34: Le tourbillon ponctuelLe champ de g
- Page 35 and 36: Le tourbillon ponctuelLe champ de g
- Page 37 and 38: Le tourbillon ponctuelLe champ de g
- Page 39 and 40: Le tourbillon ponctuel• cinémati
- Page 41 and 42: Le vorticimètreLe champ de gradien
- Page 43 and 44: Le vorticimètreLe champ de gradien
- Page 45 and 46: Le vorticimètreLe champ de gradien
- Page 47 and 48: Le vorticimètreLe champ de gradien
- Page 49 and 50: Le vorticimètreLe champ de gradien
- Page 51 and 52: Le vorticimètreLe champ de gradien
- Page 53 and 54: Le vorticimètre (2)• Lorsque l
- Page 55 and 56: Analogie D ∼←→ ε ∼vitesse
- Page 57 and 58: Autour des vitesses de déformation
- Page 59 and 60: Plan1 Le champ de gradient des vite
- Page 61 and 62: Puissance de déformationSoit σ
- Page 63 and 64: Plan1 Le champ de gradient des vite
- Page 65 and 66: Le tenseur des contraintes nominale
Directions orthogonales dans le mouvement• Conséquence 1 : m 1 , m 2 2 éléments <strong>de</strong> fibres matériellescoïncidant à l’instant t avec 2 directions principalesorthogonales <strong>de</strong> D ∼restent orthogonales à l’instant t• Conséquence 2 : Les trièdres <strong>de</strong> directions matérielles <strong>de</strong>ux à<strong>de</strong>ux orthogonales et qui le restent à l’instant t sont lestrièdres <strong>de</strong>s directions matérielles qui coïnci<strong>de</strong>nt à l’instant tavec les directions principales du tenseur D ∼<strong>de</strong>s taux <strong>de</strong>déformation. Lorsque les valeurs propres <strong>de</strong> D ∼sont distinctes,un tel trièdre est unique.Le champ <strong>de</strong> gradient <strong>de</strong>s vitesses 17/84