MECANIQUE RATIONNELLE
UMBB Boumerdès, Faculté des sciences, Département de physique Cours exercices, Mécanique Rationnelle : TCT et LMD-ST sem :3 A.KADI ⎧ vx = 1 → → → → ⎪ La vitesse s’écrit : v = ⎨v y = 4t ⇒ v = i + 4t j et ⎪ ⎩ vz = 0 ⎧γ x = 0 → ⎪ γ = ⎨γ y = 4 ⇒ γ = 4 ⎪ ⎩γ z = 0 et → v = v v v 2 2 2 x + y + z = + 1 16t 2 → → → → v i + 4t j 1 → 4t → On déduit : τ = = = i + j → 2 2 2 v 1+ 16t 1+ 16t 1+ 16t 2. Le rayon de courbure ρ ; → Dans la base de Frênet , l’accélération du point matériel est égale s’écrit : γ → → = γ N + γ t Où γ → N et γ → t sont respectivement l’accélération normale et tangentielle. 2 v Or nous savons que : γ = N ρ , calculons γ N : 1 dv 1 −1 16t γ 32t 1 16t et que dt 2 1+ 16t 2 Comme ( ) 2 t = = + = 2 ( ) 2 2 2 16t 16 On déduit : γ N = γ − γ t = 16 − = ⇒ 2 2 1+ 16t 1+ 16t 2 v ρ = γ N = + 16t 4 1+ 16t 2 ( 1+ 16t ) 3 1 2 2 → 3. La normale n à la trajectoire 2 = 4 2 γ N 2 2 2 γ = γ N + γ t = 16 1+ 16t Soit s l’abscisse curviligne, la normale à la trajectoire est donnée par la relation : 2 → → → → d τ d τ ds d τ d τ dt ρ d τ n = = . = ρ = ρ = car dθ ds dθ ds dt ds v dt ⎛ → → ρ ⎜ 4 j(1 + 16t n = ⎜ v ⎜ ⎝ d’où : 2 ) 1 2 − ( i + 4t 1+ 16t → − 4t → 1 → n = i + j t 2 t 2 1+ 16 1+ 16 → 2 → → j)16(1 + 16t 2 ) → 1 − 2 ds v = dt ⎞ → → ⎟ ρ 4( −4 i + j) ⎟ = 3 ⎟ v 2 2 ⎠ (1 + 16t ) = (1 + 16t 2 4(1 + 16t 2 ) 3 2 ) 1 2 → 4( −4 i + (1 + 16t 2 → j) ) 3 2 199
UMBB Boumerdès, Faculté des sciences, Département de physique Cours exercices, Mécanique Rationnelle : TCT et LMD-ST sem :3 A.KADI 4. La binormale C’est un vecteur unitaire perpendiculaire au deux premiers, d’où : → → → b = τ ∧ n ⎛ 1 ⎞ ⎛ − 4t ⎞ ⎜ 2 ⎟ ⎜ 2 ⎟ ⎜ (1 + 16t ) ⎟ ⎜ (1 + 16t ) ⎟ ⎛0⎞ → ⎜ 4t ⎟ ⎜ 1 ⎟ ⎜ ⎟ b = ⎜ ⎟ ∧ ⎜ ⎟ = ⎜0⎟ ; 2 2 (1 + 16t ) (1 + 16t ) ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎝1⎠ ⎜ 0 ⎟ ⎜ 0 ⎟ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎛0⎞ → ⎜ ⎟ b = ⎜0⎟ ⎜ ⎟ ⎝1⎠ Exercice 03 : Un mobile se déplace à vitesse scalaire constante sur une trajectoire d’écrite par des équations paramétriques en coordonnées cylindriques : z = k r r cϕ = r0 e , où k , r0 , c : sont des constantes positives. 1. Trouver l’équation horaire r(t) sachant qu’à : t = 0 ⇒ ϕ = 0 ; 2. Déterminer le vecteur accélération et le rayon de courbure de la trajectoire. Solution : 1. Equation horaire La vitesse du mobile en coordonnées cylindriques est données par : → → → → • → • → • → v = vr + vϕ + vz = r er + rϕ eϕ + z k on déduit les composantes de la vitesse: v • • r 0 . cϕ = r ϕ c .e = cϕ r • ; vϕ = rϕ ; v • • • z 0 . cϕ = k r = kr ϕ c .e = kcϕ r on abouti finalement à : v • • • 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 = vr + vϕ + vz = c ϕ r + r ϕ + k c ϕ . r 2 2 2 v = r • ϕ 1+ c (1 + + k ) comme la vitesse étant constante : v v = Cte 2 2 v 0 = r • • dϕ ϕ 1+ c (1 + + k ) , or nous savons que : ϕ = dt = 0 et que : 2 2 1+ c (1 + + k ) = K dϕ cϕ dϕ ϕ v0 v 0 = r . K on remplace r par son expression : v0 = r0e . K ⇔ dϕ = dt dt dt Kr on intègre cette expression par rapport au temps et on obtient : e c 0 200
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UMBB Boumerdès, Faculté des sciences, Département de physique<br />
Cours exercices, Mécanique Rationnelle : TCT et LMD-ST sem :3<br />
A.KADI<br />
⎧ vx<br />
= 1<br />
→<br />
→ → →<br />
⎪<br />
La vitesse s’écrit : v = ⎨v<br />
y<br />
= 4t<br />
⇒ v = i + 4t<br />
j et<br />
⎪<br />
⎩ vz<br />
= 0<br />
⎧γ<br />
x<br />
= 0<br />
→<br />
⎪<br />
γ = ⎨γ<br />
y<br />
= 4 ⇒ γ = 4<br />
⎪<br />
⎩γ<br />
z<br />
= 0<br />
et<br />
→<br />
v<br />
=<br />
v<br />
v<br />
v<br />
2 2 2<br />
x<br />
+<br />
y<br />
+<br />
z<br />
= +<br />
1 16t<br />
2<br />
→<br />
→<br />
→<br />
→<br />
v i + 4t<br />
j 1<br />
→<br />
4t<br />
→<br />
On déduit : τ = = = i + j<br />
→<br />
2<br />
2<br />
2<br />
v 1+<br />
16t<br />
1+<br />
16t<br />
1+<br />
16t<br />
2. Le rayon de courbure ρ ;<br />
→<br />
Dans la base de Frênet , l’accélération du point matériel est égale s’écrit : γ<br />
→ →<br />
= γ<br />
N<br />
+ γ<br />
t<br />
Où<br />
γ<br />
→<br />
N<br />
et γ<br />
→<br />
t<br />
sont respectivement l’accélération normale et tangentielle.<br />
2<br />
v<br />
Or nous savons que : γ = N<br />
ρ<br />
, calculons γ<br />
N<br />
:<br />
1<br />
dv 1<br />
−1<br />
16t<br />
γ 32t<br />
1 16t<br />
et que<br />
dt 2<br />
1+<br />
16t<br />
2<br />
Comme ( ) 2<br />
t<br />
= = + =<br />
2<br />
( )<br />
2 2 2 16t<br />
16<br />
On déduit : γ<br />
N<br />
= γ − γ<br />
t<br />
= 16 − = ⇒<br />
2<br />
2<br />
1+<br />
16t<br />
1+<br />
16t<br />
2<br />
v<br />
ρ = γ<br />
N<br />
=<br />
+ 16t<br />
4<br />
1+<br />
16t<br />
2<br />
( 1+<br />
16t<br />
)<br />
3<br />
1<br />
2<br />
2<br />
→<br />
3. La normale n à la trajectoire<br />
2<br />
=<br />
4<br />
2<br />
γ<br />
N<br />
2 2 2<br />
γ = γ<br />
N<br />
+ γ t<br />
=<br />
16<br />
1+<br />
16t<br />
Soit s l’abscisse curviligne, la normale à la trajectoire est donnée par la relation :<br />
2<br />
→<br />
→<br />
→<br />
→<br />
d τ d τ ds d τ d τ dt ρ d τ<br />
n = = . = ρ = ρ = car<br />
dθ<br />
ds dθ<br />
ds dt ds v dt<br />
⎛ →<br />
→<br />
ρ ⎜ 4 j(1<br />
+ 16t<br />
n = ⎜<br />
v ⎜<br />
⎝<br />
d’où :<br />
2<br />
)<br />
1<br />
2<br />
− ( i + 4t<br />
1+<br />
16t<br />
→<br />
− 4t<br />
→<br />
1<br />
→<br />
n = i + j<br />
t 2<br />
t 2<br />
1+<br />
16 1+<br />
16<br />
→<br />
2<br />
→<br />
→<br />
j)16(1<br />
+ 16t<br />
2<br />
)<br />
→<br />
1<br />
−<br />
2<br />
ds<br />
v =<br />
dt<br />
⎞<br />
→ →<br />
⎟ ρ 4( −4<br />
i + j)<br />
⎟ =<br />
3<br />
⎟ v<br />
2 2<br />
⎠ (1 + 16t<br />
)<br />
=<br />
(1 + 16t<br />
2<br />
4(1 + 16t<br />
2<br />
)<br />
3<br />
2<br />
)<br />
1<br />
2<br />
→<br />
4( −4<br />
i +<br />
(1 + 16t<br />
2<br />
→<br />
j)<br />
)<br />
3<br />
2<br />
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