R A P P E L S en d yn am iq u e d es stru ctu re: p ou tre en torsion ...
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RAPPELS <strong>en</strong> d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> <strong>en</strong> <strong>torsion</strong> pu<strong>re</strong><br />
Equation du m<strong>ou</strong>vem<strong>en</strong>t (p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> homog<strong>en</strong>e et is<strong>en</strong>trop<strong>iq</strong>ue)<br />
„ «<br />
Application de l’équilib<strong>re</strong> d<strong>es</strong> mom<strong>en</strong>ts: = ρIp<br />
∂<br />
∂x<br />
GJ ∂θ<br />
∂x<br />
∂ 2 θ<br />
∂t 2<br />
avec :<br />
θ(x, t) : angle de <strong>torsion</strong> élast<strong>iq</strong>ue<br />
ρIp = R S ρ(y2 + z 2 )dS<br />
G : module de Y<strong>ou</strong>ng <strong>en</strong> <strong>torsion</strong><br />
J : coeffici<strong>en</strong>t du mom<strong>en</strong>t d’inertie <strong>en</strong> <strong>torsion</strong> à x fixé<br />
P<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> uniforme<br />
⇒ GJ<br />
ρIp<br />
∂ 2 θ<br />
∂x 2 = ∂2 θ<br />
∂t 2 (Eq. d’onde 1-D)<br />
jean-c<strong>am</strong>ille.chassaing@upmc.fr Aéroélasticité <strong>en</strong> Aéronaut<strong>iq</strong>ue : III - Flottem<strong>en</strong>t d<strong>es</strong> voilur<strong>es</strong><br />
RAPPELS <strong>en</strong> d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> <strong>en</strong> flexion pu<strong>re</strong><br />
Solution générale<br />
Séparation d<strong>es</strong> variabl<strong>es</strong>: θ(x, t) = X(x)Y (t)<br />
⇒<br />
X ′′<br />
X = ρIp<br />
GJ<br />
Ÿ<br />
Y<br />
= Cte = −α2<br />
Etude du cas α ≠ 0<br />
Solution tempo<strong>re</strong>lle : Y (t) = Csin(ωt) + Dcos(ωt) ; ω = α<br />
Solution spatiale : X(x) = Asin(αx) + Bcos(αx)<br />
q<br />
GJ<br />
ρIp<br />
Détermination d<strong>es</strong> Cte ⇒ application d<strong>es</strong> conditions aux limit<strong>es</strong><br />
jean-c<strong>am</strong>ille.chassaing@upmc.fr Aéroélasticité <strong>en</strong> Aéronaut<strong>iq</strong>ue : III - Flottem<strong>en</strong>t d<strong>es</strong> voilur<strong>es</strong>
RAPPELS d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: <strong>torsion</strong> pu<strong>re</strong><br />
Encast<strong>re</strong>m<strong>en</strong>t+extrémité lib<strong>re</strong>: équations (α ≠ 0)<br />
X(0) = 0 ⇒ B = 0<br />
X ′ (l) = 0 ⇒ Eq. caractérist<strong>iq</strong>ue : Aαcos(αl) = 0<br />
fréqu<strong>en</strong>ce natu<strong>re</strong>lle : αil = π (2i − 1) ; (i = 1, 2, ...)<br />
2<br />
mod<strong>es</strong> associés : φi(x) = sin(αix)<br />
Allu<strong>re</strong> d<strong>es</strong> 3 p<strong>re</strong>miers mod<strong>es</strong>:<br />
jean-c<strong>am</strong>ille.chassaing@upmc.fr Aéroélasticité <strong>en</strong> Aéronaut<strong>iq</strong>ue : III - Flottem<strong>en</strong>t d<strong>es</strong> voilur<strong>es</strong><br />
RAPPELS <strong>en</strong> d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> <strong>en</strong> flexion pu<strong>re</strong><br />
Equation du m<strong>ou</strong>vem<strong>en</strong>t (p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> homog<strong>en</strong>e et is<strong>en</strong>trop<strong>iq</strong>ue)<br />
Application de l’équilib<strong>re</strong> d<strong>es</strong> mom<strong>en</strong>ts:<br />
„<br />
∂ 2<br />
∂x 2<br />
«<br />
EI ∂2 w<br />
∂x 2<br />
+ ρA ∂2 w<br />
= q(x, t)<br />
∂t<br />
2<br />
avec :<br />
w(x, t) : déflexion élast<strong>iq</strong>ue<br />
ρ : d<strong>en</strong>sité du matériau<br />
A : section de la p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> à x fixé<br />
E : module de Y<strong>ou</strong>ng<br />
I : coeffici<strong>en</strong>t du mom<strong>en</strong>t d’inertie à x fixé<br />
q(x, t) : forcage extérieur<br />
Vibrations lib<strong>re</strong> d’une p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> uniforme<br />
q(x, t) = 0 ∀x, t<br />
EI = Cte : p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> uniforme ⇒ a 4 ∂4 w<br />
+ ∂2 w<br />
= 0 avec a 4 = EI<br />
∂x 4 ∂t 2 ρA<br />
jean-c<strong>am</strong>ille.chassaing@upmc.fr Aéroélasticité <strong>en</strong> Aéronaut<strong>iq</strong>ue : III - Flottem<strong>en</strong>t d<strong>es</strong> voilur<strong>es</strong>
RAPPELS <strong>en</strong> d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> <strong>en</strong> flexion pu<strong>re</strong><br />
Solution générale<br />
Séparation d<strong>es</strong> variabl<strong>es</strong>: w(x, t) = X(x)Y (t)<br />
⇒<br />
Etude du cas α ≠ 0<br />
X (4)<br />
X = − 1 Ÿ<br />
a 4 Y<br />
= Cte = α4<br />
q<br />
Solution tempo<strong>re</strong>lle : Y (t) = Asin(ωt) + Bcos(ωt) ; ω = (αl) 2 EI<br />
ml 4<br />
Solution spatiale : X(x) = e λx ⇒ λ 4 − α 4 = 0<br />
⇒ (λ − iα)(λ + iα)(λ − α)(λ + α) = 0<br />
d’<strong>ou</strong> X(x) = E1[sin(αx) + sinh(αx)] + E2[sin(αx) − sinh(αx)]<br />
+E3[cos(αx) + cosh(αx)] + E4[cos(αx) − cosh(αx)]<br />
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RAPPELS d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> <strong>en</strong> flexion pu<strong>re</strong><br />
Conditions aux limit<strong>es</strong><br />
1 déflexion : w(x, t)<br />
2 p<strong>en</strong>te : ∂w/∂x(x, t)<br />
3 mom<strong>en</strong>t de flexion : EI∂ 2 w/∂x 2 (x, t)<br />
4 cisaillem<strong>en</strong>t : −EI∂ 3 w/∂x 3 (x, t)<br />
Encast<strong>re</strong>m<strong>en</strong>t+extrémité lib<strong>re</strong>: équations<br />
X(0) = X ′ (0) ⇒ E1 = E3 = 0<br />
X ′′ »<br />
(l) = X ′′′ (l) = 0<br />
sinh(αl) + sin(αl) cosh(αl) + cos(αl)<br />
⇒<br />
cosh(αl) + cos(αl) sinh(αl) − sin(αl)<br />
– „<br />
E2<br />
Solution non-triviale ssi le déterminant nul :<br />
cos(αl)cosh(αl) + 1 = 0 ⇒ αl = ...(résolution numér<strong>iq</strong>ue)<br />
E4<br />
«<br />
=<br />
„ 0<br />
0<br />
«<br />
q<br />
Fréqu<strong>en</strong>ce natu<strong>re</strong>lle et mod<strong>es</strong>: ωi = (αil) 2 EI<br />
ml 4<br />
φi = cosh(αix) − cos(αix) − βi[sinh(αix)] − sin(αix)]<br />
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RAPPELS <strong>en</strong> d<strong>yn</strong><strong>am</strong><strong>iq</strong>ue d<strong>es</strong> <strong>stru</strong><strong>ctu</strong><strong>re</strong>: p<strong>ou</strong>t<strong>re</strong> <strong>en</strong> flexion pu<strong>re</strong><br />
Encast<strong>re</strong>m<strong>en</strong>t+extrémité lib<strong>re</strong>: résultats<br />
βi = cosh(α il) + cos(αil)<br />
sinh(αil) + sin(αil)<br />
Allu<strong>re</strong> d<strong>es</strong> 3 p<strong>re</strong>miers mod<strong>es</strong>:<br />
⇒<br />
i αil βi<br />
1 1.87510 0.734096<br />
2 4.69409 1.01847<br />
3 7.85476 0.999224<br />
4 10.9955 1.00003<br />
5 14.1372 0.999999<br />
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