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these simulation numerique et modelisation de l'ecoulement autour ...

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SIMULATIONS DES GRANDES ÉCHELLES. LE CODE AVBP<br />

Modélisation du flux <strong>de</strong> chaleur <strong>de</strong> sous-maille<br />

De manière analogue aux tensions <strong>de</strong> Reynolds <strong>de</strong> sous-maille, le flux <strong>de</strong> chaleur <strong>de</strong> sous-maille est<br />

représenté <strong>de</strong> la même façon que le flux <strong>de</strong> chaleur laminaire :<br />

avec<br />

q i t = −λ t<br />

∂ ˜T<br />

∂x i<br />

, (3.35)<br />

λ t = ρ ν tC p<br />

P r t . (3.36)<br />

P r t est le nombre <strong>de</strong> Prandtl <strong>de</strong> sous-maille. Moin <strong>et</strong> al. (1991) ont réalisé <strong>de</strong>s <strong>simulation</strong>s numériques<br />

directes <strong>de</strong> THI, <strong>de</strong> cisaillement homogène <strong>et</strong> <strong>de</strong> canal turbulent pour étendre le modèle <strong>de</strong> Smagorinsky<br />

dynamique <strong>de</strong> Germano <strong>et</strong> al. (1991) à <strong>de</strong>s cas compressibles. Ils calculent le nombre <strong>de</strong> Prandtl <strong>de</strong> sousmaille<br />

dans ces trois configurations <strong>et</strong> montrent qu’il dépend fortement <strong>de</strong> l’écoulement considéré : les<br />

valeurs sont globalement entre 0.4 <strong>et</strong> 0.6 pour les écoulements <strong>de</strong> THI <strong>et</strong> <strong>de</strong> cisaillement homogène. Dans<br />

le canal turbulent, le Prandtl <strong>de</strong> sous-maille varie en fonction <strong>de</strong> la distance à la paroi. Au centre du canal,<br />

il est d’environ 0.5 ; au mur, il atteint <strong>de</strong>s valeurs <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> 1 pour un nombre <strong>de</strong> Prandtl laminaire <strong>de</strong><br />

0.7. Ainsi, une procédure dynamique serait recommandée pour évaluer P r t . En pratique, P r t est souvent<br />

considéré comme étant constant avec <strong>de</strong>s valeurs comprises entre 0.6 <strong>et</strong> 1.1 selon les applications. Dans<br />

AVBP, <strong>de</strong> même que les constantes C S <strong>et</strong> C w , il est constant, <strong>et</strong> λ t ne dépend donc que du choix du<br />

modèle pour ν t . Sa valeur est fixée à 0.9. Si c<strong>et</strong>te valeur est discutable pour les écoulements libres, nous<br />

nous intéressons à l’écoulement proche d’une paroi. En conséquence, nous avons gardé c<strong>et</strong>te valeur <strong>de</strong><br />

P r t = 0.9. En outre, le raffinement utilisé dans nos calculs limite l’impact <strong>de</strong>s modèles <strong>de</strong> sous-maille.<br />

3.3.6 Filtrage<br />

Pour une <strong>de</strong>scription <strong>de</strong>s différents types <strong>de</strong> filtrage <strong>et</strong> une discussion sur leur importance, le lecteur<br />

pourra s’appuyer sur les ouvrages traitant spécifiquement <strong>de</strong> SGE (par exemple Sagaut, 2002). Dans<br />

AVBP, le filtrage est implicite : c’est le maillage qui l’impose. L’échelle <strong>de</strong> coupure dans la représentation<br />

du spectre d’énergie turbulente est donc fixée par la taille du maillage. Dans les expressions <strong>de</strong>s modèles<br />

<strong>de</strong> sous-maille, la longueur caractéristique du filtrage △ est définie à partir du volume <strong>de</strong> la maille<br />

V maille : △ = V 1/3<br />

maille . 78

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