Les détecteurs de particules - IN2P3
Les détecteurs de particules - IN2P3
Les détecteurs de particules - IN2P3
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Ecole « techniques <strong>de</strong> base<br />
du détecteur »<br />
Cargèse<br />
Pascal Vincent<br />
Université Pierre et Marie Curie<br />
LPNHE, Paris<br />
Introduction<br />
<strong>Les</strong> systèmes expérimentaux<br />
<strong>Les</strong> interactions <strong>de</strong>s <strong>particules</strong> chargées<br />
<strong>Les</strong> interactions <strong>de</strong>s <strong>particules</strong> neutres<br />
<strong>Les</strong> détecteur <strong>de</strong> <strong>particules</strong><br />
Visite d'une expérience<br />
Pascal Vincent – LPNHE Cargèse – 25 au 31 mars 2007<br />
1
Types <strong>de</strong> détecteurs<br />
On peut les classer suivant :<br />
L’interaction<br />
Le milieu détecteur<br />
La fonction attendue pour la physique (mesure <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>urs<br />
physiques)<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
2
Suivant la fonction<br />
La position :<br />
<strong>Les</strong> scintillateurs<br />
Compteurs proportionnels<br />
Chambres à dérive<br />
<strong>Les</strong> dét. à radiation <strong>de</strong><br />
transition<br />
Chambre a décharges<br />
<strong>Les</strong> émulsions nucléaires<br />
<strong>Les</strong> semi-conducteurs<br />
Energie et impulsion :<br />
<strong>Les</strong> scintillateurs<br />
photomultiplicateurs<br />
<strong>Les</strong> semi-conducteurs<br />
bolomètres<br />
Détecteurs Cherenkov<br />
Calorimètres et spectromètres<br />
(champs magnétiques)<br />
I<strong>de</strong>ntification :<br />
Imageurs Cherenkov<br />
<strong>Les</strong> chambres d’ionisation<br />
Systèmes<br />
Comptage :<br />
<strong>Les</strong> Geiger Muller<br />
Compteurs Cherenkov<br />
<strong>Les</strong> scintillateurs<br />
photomultiplicateurs<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
3
Détecteurs <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>s tailles<br />
MESURE DE LA POSITION<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
4
Ionisation d’un milieu gazeux :<br />
Chambre d'ionisation<br />
E<br />
x<br />
dx<br />
<br />
x<br />
dE<br />
dx<br />
Sur une distance <strong>de</strong> détecteur dx une particule chargée perdra une énergie ΔE.<br />
dx<br />
cette particule ionise le milieu et le nombre moyen <strong>de</strong> charges positives et<br />
négatives créées dépend du potentiel d’ionisation W caractéristique du milieu :<br />
n<br />
E<br />
W<br />
<br />
- - - - - - - -<br />
Gaz W (eV)<br />
<br />
Q<br />
<br />
<br />
o<br />
en o<br />
+ + + + + + + +<br />
Ano<strong>de</strong><br />
Gaz<br />
Catho<strong>de</strong><br />
Air 35,0<br />
Argon 26,6<br />
BF 3 33,8<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
5
Mesure <strong>de</strong> la position dans une<br />
chambre proportionnelle<br />
Ano<strong>de</strong><br />
Particule<br />
Chargée<br />
Catho<strong>de</strong><br />
+ + - - - + + +<br />
- - + + + - - -<br />
Ano<strong>de</strong><br />
r c ra R<br />
Signal<br />
+U 0<br />
Catho<strong>de</strong><br />
Mesure<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
6
Mesure <strong>de</strong> la position dans une<br />
chambre proportionnelle<br />
Contrairement aux chambres d’ionisations, le champs électrique dans<br />
la chambre n’est pas constant.<br />
1 1<br />
E( r)<br />
U0 <br />
ln(r r ) r<br />
a<br />
c<br />
1<br />
r<br />
Particule<br />
Chargée<br />
+ + - - - + + +<br />
- - + + + - - -<br />
r a<br />
r 0<br />
r i<br />
R<br />
+U 0<br />
Signal<br />
Aux voisinages <strong>de</strong> l’ano<strong>de</strong> le champs diverge. La particule est fortement<br />
accélérée. Elle gagne <strong>de</strong> l’énergie.<br />
ma<br />
<br />
F<br />
<br />
qE<br />
<br />
F( r)<br />
<br />
1<br />
r<br />
r<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
7
Mesure <strong>de</strong> la position dans une<br />
chambre proportionnelle<br />
Q<br />
en0<br />
<br />
A<br />
<br />
E<br />
Le facteur A est le facteur <strong>de</strong> multiplication <strong>de</strong> la chambre. Une formule empirique est<br />
donnée par la relation :<br />
ln<br />
A<br />
<br />
ln(<br />
V<br />
r<br />
a<br />
r<br />
i<br />
)<br />
ln 2<br />
V<br />
<br />
<br />
ln<br />
<br />
pr<br />
i<br />
V<br />
ln( r<br />
a<br />
r<br />
i<br />
)<br />
<br />
<br />
<br />
ln<br />
K<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
A<br />
<br />
e<br />
V<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
8
Détecteurs à gaz<br />
<strong>Les</strong> différents mo<strong>de</strong>s <strong>de</strong><br />
fonctionnement d’une<br />
chambre à gaz en<br />
fonction <strong>de</strong> la tension<br />
appliquée<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
9
Mo<strong>de</strong> d’avalanche<br />
Lorsque la tension augmente l’avalanche se développe dans tout le<br />
volume <strong>de</strong> la chambre : mo<strong>de</strong> Geiger-Muller<br />
La charge collectée ne dépend plus <strong>de</strong> l’énergie <strong>de</strong> la particule<br />
inci<strong>de</strong>nte. Le mo<strong>de</strong> Geiger-Muller permet un comptage <strong>de</strong>s <strong>particules</strong>.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
10
Evolution <strong>de</strong>s chambres<br />
Compteur<br />
proportionnel<br />
1 points dans l’espace<br />
« n » points<br />
Chambre multi-fils proportionnel : MWPC<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
11
Chambre multi-fils<br />
meilleur résolution spatiale :<br />
métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> reconstruction<br />
barycentrique.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
12
La chambre à projection temporelle<br />
Chambre à projection<br />
temporelle <strong>de</strong> l’expérience<br />
DELPHI du CERN<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
13
Pour une plus gran<strong>de</strong> efficacité<br />
DÉTECTEURS SOLIDES<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
14
Des gaz aux soli<strong>de</strong>s<br />
Gaz rares : ionisation assurée mais potentiel important.<br />
Soli<strong>de</strong>s : plus <strong>de</strong> niveaux, potentiel d’ionisation + faible.<br />
Gaz<br />
Ban<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
conduction :<br />
électrons mobiles<br />
}<br />
Soli<strong>de</strong>s Isolant ½-cond conducteur<br />
~20 eV<br />
}<br />
libres<br />
occupés<br />
{<br />
{<br />
~6eV<br />
~1eV<br />
Ban<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
valence:<br />
électrons lies<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
15
<strong>Les</strong> isolants<br />
L’énergie est transférée au<br />
milieu pour faire passer un<br />
électron <strong>de</strong> la ban<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
valence à la ban<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
conduction (1).<br />
La transition inverse entraîne<br />
l’émission d’un photon<br />
d’énergie équivalente à celle<br />
qui a été déposée : milieu<br />
opaque (pièges à photons).<br />
(1)<br />
(2)<br />
(3)<br />
L’introduction d’impuretés (dopage) change les valeurs <strong>de</strong>s transitions<br />
possibles (2) et permet <strong>de</strong> rendre le milieu transparent a ces photons (3) :<br />
Scintillation.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
16
Répartition entre ionisations et<br />
excitations<br />
Distribution <strong>de</strong>s ionisations et<br />
excitations dans l'eau pour 1 électron<br />
<strong>de</strong> 1 MeV et 50 keV<br />
A 50 keV la vitesse est plus faible,<br />
l’interaction est plus forte (cf courbe<br />
du dE/dx) => il y a plus d’ionisations<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
17
<strong>Les</strong> photons <strong>de</strong> scintillations<br />
peuvent est amènes a une<br />
photomultiplicateur par un<br />
gui<strong>de</strong> <strong>de</strong> lumière.<br />
Le photon est converti sur la<br />
photocatho<strong>de</strong> (effet photoélectrique).<br />
Accélère en<br />
direction <strong>de</strong> la première dyno<strong>de</strong><br />
→ avalanche<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
18
Pascal Vincent Cargèse<br />
19
Mesure <strong>de</strong> la position<br />
du lieu <strong>de</strong> passage <strong>de</strong><br />
la trace<br />
1D<br />
2 PM + 1 Scintillateur.<br />
2D<br />
Différence <strong>de</strong> temps<br />
d’arrive <strong>de</strong>s signaux →<br />
Très mauvaise<br />
résolution spatiale mais<br />
bonne résolution<br />
temporelle (~0.5 ns) →<br />
Trigger.<br />
3D<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
20
Semi-conducteurs dopés<br />
Dopage N<br />
SiAs<br />
Porteurs majoritaires : électrons (donneurs)<br />
Dopage P<br />
SiIn<br />
Porteurs majoritaires : trou (accepteurs)<br />
N N 0<br />
N d<br />
N 0<br />
d<br />
a<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
21<br />
a
Jonction P-N<br />
E <br />
+<br />
+<br />
P<br />
A l’équilibre :<br />
-<br />
N<br />
Diffusion <strong>de</strong>s porteurs<br />
majoritaires<br />
Zone <strong>de</strong><br />
déplétion<br />
P<br />
P<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
I 1<br />
2<br />
E <br />
N<br />
+<br />
+<br />
+<br />
I <br />
dérive <strong>de</strong>s porteurs<br />
minoritaires<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
22<br />
P<br />
N<br />
N
Jonction P-N en polarisation inverse<br />
N<br />
E <br />
P<br />
R<br />
Polarisée en inverse (sens bloquant), la<br />
zone <strong>de</strong> déplétion croit sous l’apport <strong>de</strong><br />
charges négatives sur la zone P.<br />
Un photon arrivant dans la zone<br />
<strong>de</strong>pletee crée une paire électron-trou<br />
qui est directement accéléré sous l’effet<br />
du champ E.<br />
Un photon arrivant dans les zone P ou N<br />
produira une paire électron-trou. Puis,<br />
l’électron et le trou diffusent dans le<br />
semi-conducteur.<br />
Le temps <strong>de</strong> réponse est <strong>de</strong> l'ordre <strong>de</strong> la<br />
microsecon<strong>de</strong>.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
23
E <br />
Dio<strong>de</strong> PIN<br />
N<br />
I<br />
P<br />
Un semi-conducteur intrinsèque (non dopé), est pris en sandwich entre <strong>de</strong>ux semiconducteur<br />
<strong>de</strong> type N et P. La concentration <strong>de</strong> charges libres dans le semiconducteur<br />
intrinsèque est très faible, ce qui lui procure une résistivité élevée. Le<br />
champ électrique pourra donc être grand dans cette région <strong>de</strong> résistivité élevée, et<br />
faible dans les parties n et p, <strong>de</strong> résistivité plus faible.<br />
La zone <strong>de</strong> champ électrique non nul a été élargie par rapport aux zones<br />
conductrices, ce qui augmente la probabilité d'absorption et donc <strong>de</strong> création <strong>de</strong><br />
paires électron-trou dans cette région<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
24
E <br />
Dio<strong>de</strong> PIN<br />
N<br />
I<br />
P<br />
Le temps <strong>de</strong> réponse est <strong>de</strong> l'ordre <strong>de</strong> la nanosecon<strong>de</strong>.<br />
Comme la vitesse <strong>de</strong> dérive <strong>de</strong>s charges est proportionnelle au champ électrique,<br />
le temps <strong>de</strong> réponse dépend <strong>de</strong> la tension appliquée à la dio<strong>de</strong>. Des tensions plus<br />
élevées donnent <strong>de</strong>s temps <strong>de</strong> réponse plus courts.<br />
<strong>Les</strong> charges + et - sont immédiatement séparées, ce qui diminue la probabilité <strong>de</strong><br />
recombinaison et augmente l'efficacité du détecteur.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
25
E <br />
Dio<strong>de</strong> PIN<br />
N<br />
I<br />
P<br />
Cas d’une dio<strong>de</strong> en Si. La zone <strong>de</strong>pletee est <strong>de</strong> 15 μm. La mobilité <strong>de</strong>s charges :<br />
Comme la mobilité <strong>de</strong>s trous est inférieure à celle <strong>de</strong>s électrons, c'est elle qui limitera<br />
le temps <strong>de</strong> réponse. La vitesse <strong>de</strong> dérive <strong>de</strong>s trous est donnée par<br />
Le temps <strong>de</strong> réponse vaut alors<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
2<br />
350 cm / V s<br />
2<br />
1500<br />
cm / V s<br />
V 10<br />
6<br />
vd <br />
E <br />
350 2,310<br />
cm / s<br />
4 d 1510<br />
<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
6<br />
26<br />
d<br />
d<br />
v<br />
<br />
1510<br />
<br />
2,310<br />
4<br />
<br />
0,6<br />
ns
Photodio<strong>de</strong>s à avalanche (APD)<br />
E ' E <br />
N I P I<br />
P+<br />
zone d’absorption<br />
zone d’absorption<br />
zone <strong>de</strong> multiplication<br />
N I P I P+<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
27
Photodio<strong>de</strong>s à avalanche (APD)<br />
E ' E <br />
N I P I<br />
P+<br />
zone d’absorption<br />
L'absorption a lieu principalement dans la zone I épaisse.<br />
<strong>Les</strong> trous générés se déplacent vers la zone P+ où ils sont collectés et contribuent au<br />
courant inverse. <strong>Les</strong> électrons se déplacent dans le sens contraire au champ<br />
électrique. Quand ils atteignent la zone P, ils sont accélérés vers la zone I étroite où le<br />
champ est intense. La multiplication par avalanche se produit alors dans la zone<br />
étroite, et les charges sont séparées sous l'action du champ électrique. Comme la<br />
région <strong>de</strong> multiplication est étroite, une tension faible suffit pour produire le champ<br />
nécessaire à la multiplication.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
28
Photodio<strong>de</strong>s à avalanche (APD)<br />
E '<br />
N I P I<br />
P+<br />
E <br />
zone d’absorption<br />
<strong>Les</strong> photodio<strong>de</strong>s à avalanche offrent une très bonne sensibilité, 20 à 100 fois plus<br />
qu'une dio<strong>de</strong> PIN.<br />
Elles sont linéaires pour <strong>de</strong>s puissances optiques entre une fraction <strong>de</strong> nWatt et<br />
quelques μW. Pour <strong>de</strong>s puissances supérieures, une dio<strong>de</strong> à avalanche n'est pas<br />
nécessaire: une simple dio<strong>de</strong> PIN ou pn suffit.<br />
Leur ban<strong>de</strong> passante est élevée, avec un temps <strong>de</strong> montée <strong>de</strong> l'ordre <strong>de</strong> quelques<br />
100 ps.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
29
Micro vertex<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
31
DÉTERMINATION DE LA CHARGE ET<br />
DE L’IMPULSION<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
32
Détermination <strong>de</strong> la charge et<br />
Trajectoire <strong>de</strong> la particule dans un champ magnétique :<br />
R<br />
<br />
mv<br />
qB<br />
<br />
l’impulsion<br />
P<br />
qB<br />
V <br />
La courbure <strong>de</strong> la trajectoire donne une mesure <strong>de</strong> -q l’impulsion<br />
<strong>Les</strong> sens <strong>de</strong> la courbure détermine le signe et <strong>de</strong> charge<br />
+q<br />
F <br />
B <br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
33
Il faut stopper complètement les <strong>particules</strong><br />
MESURE DE L’ÉNERGIE<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
34
Gerbes électromagnétiques<br />
À haute énergie (GeV), les électrons per<strong>de</strong>nt leurs énergies presque exclusivement par<br />
rayonnement <strong>de</strong> freinage et les photons per<strong>de</strong>nt les leurs par production <strong>de</strong> paire. Le seuil<br />
correspond à l’énergie critique définit par :<br />
La combinaison <strong>de</strong> ces <strong>de</strong>ux effets résulte en la formation d’une gerbe électromagnétique<br />
quand un électron ou un photon entre dans un milieu <strong>de</strong>nse.<br />
<br />
<br />
dE<br />
dE<br />
dx<br />
dx<br />
<br />
<br />
rad<br />
ion<br />
~ 1<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
35
Interactions hadroniques<br />
Un hadron perd son énergie par interaction nucléaire avec les noyaux du milieu. La<br />
probabilité (section efficace) <strong>de</strong> ces processus est faible mais l’énergie perdue est<br />
forte. <strong>Les</strong> processus <strong>de</strong> perte d’énergie <strong>de</strong>s hadrons dans la matière sont :<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
La fragmentation du noyau cible.<br />
La perte d’énergie <strong>de</strong>s produits <strong>de</strong> l’interaction par ionisation<br />
La production et la désintégration <strong>de</strong> π 0 en <strong>de</strong>ux photons (induisant une<br />
composante électromagnétique a la gerbe).<br />
La production <strong>de</strong> neutrinos<br />
<strong>Les</strong> processus sont complexes et la recherche <strong>de</strong> solution analytique n’est pas<br />
envisageable. On utilise <strong>de</strong>s simulations Monte Carlo basées sur <strong>de</strong>s relations<br />
empiriques pour reproduire les distributions longitudinales et transverses du<br />
développement <strong>de</strong> la gerbe.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
36
Interactions hadroniques<br />
Le développement longitudinal est caractérisé par la longueur d’interaction<br />
nucléaire :<br />
A<br />
σ abs<br />
<br />
Où la section efficace d’absorption ( abs ) est proportionnelle a :<br />
σ<br />
abs<br />
La section efficace, 0, dépend <strong>de</strong> la particule inci<strong>de</strong>nte.<br />
<br />
σ<br />
λ<br />
0<br />
<br />
A<br />
2 3<br />
<br />
1/3<br />
A<br />
σ<br />
0<br />
<br />
proton<br />
proton<br />
λlead 18<br />
cm λAlum<br />
39<br />
cm<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
37
Interactions hadroniques<br />
La loi d’atténuation <strong>de</strong>s hadrons traversant une cible d’épaisseur dx <strong>de</strong><br />
<strong>de</strong>nsité ρ et <strong>de</strong> nombre <strong>de</strong> masse A s’écrit :<br />
N(<br />
x)<br />
N e 0<br />
x<br />
<br />
<br />
I<br />
x<br />
Φ 0<br />
σN<br />
Φ(x)<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
38
Gerbes hadroniques<br />
Milieu absorbeur<br />
Composante<br />
électromagnétique<br />
Ion<br />
Composante<br />
hadronique<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
39
Détecteurs homogènes<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
40
Détecteurs à échantillonnage<br />
Absorbeur<br />
Plomb, Tungstène,<br />
Uranium<br />
Particule<br />
inci<strong>de</strong>nte<br />
Détecteur<br />
scintillateur,<br />
silicium, liqui<strong>de</strong><br />
noble<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
41
IDENTIFICATION DES PARTICULES<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
42
PM<br />
Compteur Cherenkov à seuil<br />
Il donne un signal seulement pour les <strong>particules</strong> dont β > β th<br />
Il sont utilises, par exemple, pour i<strong>de</strong>ntifier un certain type <strong>de</strong> particule dans<br />
un faisceau mixte<br />
Dans le cas d'un milieu gazeux, l'indice <strong>de</strong> reflection et donc le seuil peut<br />
être ajuster par control <strong>de</strong> la pression :<br />
n = n 0<br />
. (P/P 0<br />
)<br />
p, π + ,<br />
e +<br />
exemples :<br />
milieu indice ρ p(938) π(139) e(0.511)<br />
eau 1.33 1.52 1.4 GeV 211 MeV 776 keV<br />
hélium 1+4.3.10 -5 0.123 115 GeV 17. GeV 62.8 MeV<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
43
Compteur Cherenkov différentiel<br />
L'utilisation d'un miroir permet <strong>de</strong> sélectionner un intervalle en β (ce qui<br />
correspond, pour une impulsion donnée à un intervalle <strong>de</strong> masse).<br />
L’angle d’émission <strong>de</strong> la lumière Cherenkov augmente avec l’énergie du<br />
faisceau.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
44
Imageur Cherenkov<br />
L'utilisation d'un miroir sphérique<br />
focalise le sphérique <strong>de</strong> lumière<br />
sur une surface détectrice pour<br />
constituer un cercle. Le rayon <strong>de</strong><br />
ce cercle correspond au <strong>de</strong>mi<br />
angle Cherenkov.<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
45
<strong>Les</strong> photons émis sont<br />
pièges dans la barre par<br />
réflexion.<br />
Un prisme joue le rôle du<br />
miroir<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
46
Mesure du dE/dx<br />
Mesure moyenne sur les<br />
192 fils <strong>de</strong> la TPC →<br />
Erreur statistique<br />
Le gain doit est très bien<br />
détermine → Erreur<br />
systématique.<br />
La séparation n’est jamais<br />
totale<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
47
<strong>Les</strong> calorimètres<br />
Avec une bonne granularité il est possible <strong>de</strong> distinguer les <strong>de</strong>ux<br />
photons issus <strong>de</strong> la désintégration <strong>de</strong> π 0 .<br />
π 0 → γ γ<br />
DELPHI<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
48
Le rayonnement <strong>de</strong> transition<br />
I<strong>de</strong>ntification <strong>de</strong>s electrons :<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
49
Détecteur 4π<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
50
VD TPC ECAL HCAL Ch μ<br />
1 trace + ECAL>>HCAL<br />
1 trace + ECAL<br />
Détecteur 4π<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
52
<strong>Les</strong> <strong>particules</strong> instables<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
53
<strong>Les</strong> <strong>particules</strong> instables<br />
<strong>Les</strong> <strong>particules</strong> ne sont pas stoppées, ce sont <strong>de</strong>s muons.<br />
L’impulsion est mesurée.<br />
<br />
P<br />
<br />
P<br />
1<br />
2<br />
E<br />
E<br />
1<br />
2<br />
<br />
<br />
P<br />
2<br />
1<br />
P<br />
2<br />
2<br />
<br />
<br />
m<br />
2<br />
<br />
m<br />
2<br />
<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
54
E<br />
i<br />
CM<br />
m<br />
<br />
f<br />
E<br />
<br />
CM<br />
<br />
<strong>Les</strong> <strong>particules</strong> instables<br />
<br />
2<br />
P P E<br />
2<br />
2<br />
?<br />
<br />
1 2 1<br />
E2<br />
<br />
<br />
<br />
Z<br />
0<br />
<br />
<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
55
e + e - -> Z 0 -> e + e -<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
56
e + e - -> Z 0 -> qq -> hadrons<br />
Pascal Vincent Cargèse<br />
57