THÈSE

A.2. Force de propulsion et résistance à l’avancement 229
où C W est calculé par :
C W = 4 ∫ ∞
Cp 2 (1 − cos(x)) √ exp−ax2
π x 0 x 2 − x0x 2 dx (70)
2
avec x 0 = V /W /σ L, a = 2 δ Fr 2 /L Cp 2 , Cp = V ol
σL
le coefficient prismatique, V ol le
volume d’eau déplacé, Fr = √ V
gL
le nombre de Froude et g la gravité.
Ponizy et al. (132) ont proposé une autre approche. C W a été déterminé à partir d’un
ensemble de méthodes faisant appel aux singularités de Kelvin et à la géométrie de la
coque.
Enfin, la composante aérodynamique est calculée par :
R A = 1/2 ρ A C A S A V 2
/A
(71)
avec ρ A la masse volumique de l’air, C A le coefficient de résistance aérodynamique, S A la
surface non immergée (coque et kayakiste) et V /A la vitesse du système par rapport à l’air.
La résistance aérodynamique représente moins de 10% de R T . De ce fait, les variations
de C A S A durant le cycle de pagayage résultent en de négligeables changements de résistance
totale. Généralement, la résistance aérodynamique est approchée par des fonctions
dépendantes d’une seule variable : la vitesse par rapport à l’air (12). Par exemple Jackson
(74) a estimé C A S A = 0, 4 m 2 et Guilbaud et Boin (60) ont déterminé C A à partir
d’expériences en soufflerie.