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A2.1 Élaboration de la notation phaseur<br />
Puisque l'information temporelle d'un champ arbitraire V associé <strong>à</strong> une OEM<br />
harmonique (c'est-<strong>à</strong>-dire variant de manière sinusoïdale 135) se répète au cours <strong>du</strong><br />
temps, alors seule l'information spatiale (direction, amplitude et phase) de ce<br />
220<br />
champ s'avère pertinente. Or, on peut développer une notation simple permettant<br />
de regrouper l'information spatiale de la fonction trigonométrique réelle <strong>du</strong> champ<br />
arbitraire instantané (ou spatio-temporel) V(r,t) en une fonction exponentielle<br />
complexe <strong>du</strong> champ arbitraire phaseur (ou spatial) V(r). Formellement, on écrit<br />
cela tel que<br />
ou<br />
V(r, t) = Re{v(r )eiai }<br />
= Re{v o e i (aiHr+6)}<br />
(A2.01 )<br />
V(r,t) = Vo cos(mt + k· r + 5) (A2.02)<br />
Géométriquement, on peut représenter l'éq. (A2.01) comme la projection sur l'axe<br />
réel <strong>du</strong> plan complexe <strong>du</strong> vecteur V(r) de longueur Va en rotation dans le sens anti-<br />
horaire autour de l'origine 0 <strong>à</strong> une fréquence angulaire ()J <strong>à</strong> partir d'une position<br />
initiale et faisant un angle (Ji=" k·r) avec l'axe réel (Figure A2.1).<br />
À titre d'exemple, on peut voir l'utilité de cette notation dans la simplification des<br />
équations de Maxwell et d'Helmholtz pour un milieu simple et non absorbant<br />
(Tableau A2.1).<br />
135 Par convention, la variation sinusoïdale <strong>du</strong> champ fera toujours référence <strong>à</strong> la forme cos ai.