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milieu) stratifié et la modification de l'état de polarisation d'un faisceau lumineux
polarisé en propagation et réfléchi de manière spéculaire sur ce même échantillon.
À ce propos, on pourra aussi consulter avec intérêt quelques ouvrages généraux
consacrés à ce sujet (Vasicek, 1960; Heavens, 1965; Knittl, 1976).
Toutefois, on se restreindra ici essentiellement à une modélisation du phénomène
de réflexion d'une OEM polarisée sur un milieu stratifié constitué de deux milieux
semi-infinis 63 , simples (E, JI), non absorbants (0" = 0; n réel) et non magnétiques (JI
= f.1o) ou d'un milieu possédant une seule couche d'épaisseur finie, simple, non
absorbant et non magnétique coincé entre ces deux mêmes milieux; tous ces
milieux empilés sont idéalement séparés par des interfaces parfaitement parallèles
et planes 64 . 65 (Figure 2.7). En principe, la détermination des amplitudes et des
phases des faisceaux lumineux réfléchis ou transmis par un milieu stratifié se fait
de manière directe. Il suffit, pour cela, d'appliquer les équations de Maxwell et les
conditions limites appropriées. Cependant, étant donné la complexité algébrique
des équations résultantes, l'évaluation des propriétés d'une combinaison de
milieux peut rapidement devenir très laborieuse. Or, cette difficulté peut être
contournée, d'une part, par l'utilisation d'une notation simplifiée et, d'autre part, par
l'utilisation de méthodes algébriques plus rapides 66 , particulièrement, dans le cas
d'un milieu stratifié avec plus de deux milieux constituants. Ainsi, dans cette
section, on adoptera une version légèrement modifiée de la notation développée
63 Cette restriction permettra de conserver la planéité de l'OEM polarisée. Pratiquement, l'erreur
introduite par cette approximation s'avèrera négligeable.
64 Pour une description approfondie et détaillée des effets d'anisotropie, de conduction
(d'absorption) et de rugosité du milieu stratifié sur la réflexion d'un faisceau lumineux polarisé,
on consultera, respectivement, Azzam et Bashara (1987), chap. 4, Heavens (1965), chap. 4 et,
Beckmann et Spizzichino (1963), chap. 3.
65 Dans la situation réelle d'un milieu stratifié constitué par l'empilement d'un milieu substrat, d'un
milieu échantillon possédant à une ou plusieurs couches, et d'un milieu ambiant, on ajoutera
certaines considérations pratiques à ces restrictions théoriques, à savoir: (1) les dimensions
latérales de l'échantillon doivent être de beaucoup supérieures à son épaisseur afin de pouvoir
faire la sommation des OEMs secondaires réfléchies et transmises, (2) la largeur de bande et le
diamètre du faisceau de la source doivent faire en sorte que les OEMs secondaires se
combinent de manière cohérente.
66 En comparaison par exemple, avec la méthode de sommation d'Airy (Crook, 1948).
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