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Tableau 2.2: Représentation matricielle de Jones de différentes COPs idéales en transmission tournées de Bcop. COP en transmission Représentation matricielle de Jones polariseur (analyseur) linéaire idéal (tourné de Bp(A)) retardateur linéaire idéal de phase OR (tourné de BR) ( ) - [ cos 2 Bp(A) sin Bp(A) cos Bp(A)] J prA) Bp(A) = Cp(A) . sin 2 Sin Bp(A) cos Bp(A) Bp(A) JOR (B ) = ë [cos 2 (2.59) iOR BR + e- sin 2 BR (1- e- iOR )sin BR cos BR ] R R R (1- e -'OR )sin BR cos BR sin 2 BR + e-'OR cos 2 BR (2.61) 2.2.4.2 Matrices de Jones de composantes optiques polarisantes idéales en réflexion 2.2.4.2.1 Matrices de Jones d'un milieu stratifié Afin d'étudier l'effet polarisant d'une COP idéale en réflexion typique, on utilisera une composante optique formée à partir d'une section de l'interface entre deux milieux, isotropes ou anisotropes, optiquement différents. Contrairement aux COPs idéales en transmission, la structure stratifiée de ce milieu interfacial fait en sorte qu'une OEM polarisée elliptique incidente dans une direction de propagation oblique relativement à la normale à cette interface engendre des OEMs réfléchies et transmises, avec les composantes mutuellement orthogonales des différents champs, projetées parallèlement (p)61 et perpendiculairement (s) au plan (appelé plan d'incidence ou de réflexion) formé par les vecteurs de propagation incident et réfléchi. 61 Cette notation particulière provient de la terminologie allemande (p pour paraI/el (parallèle) et s pour senkrecht (perpendiculaire)) introduite par Drude (Drude, 1959). 93
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Tableau 2.2: Représentation matricielle de Jones de différentes COPs idéales en<br />
transmission tournées de Bcop.<br />
COP en transmission Représentation matricielle de Jones<br />
polariseur (analyseur) linéaire<br />
idéal<br />
(tourné de Bp(A))<br />
retardateur linéaire idéal<br />
de phase OR<br />
(tourné de BR)<br />
( ) - [ cos 2<br />
Bp(A) sin Bp(A) cos Bp(A)]<br />
J prA) Bp(A) = Cp(A) .<br />
sin 2 Sin Bp(A) cos Bp(A)<br />
Bp(A)<br />
JOR (B ) = ë [cos 2<br />
(2.59)<br />
iOR<br />
BR + e- sin 2<br />
BR (1- e- iOR )sin BR cos BR ]<br />
R R R (1- e -'OR )sin BR cos BR sin 2 BR + e-'OR cos 2 BR<br />
(2.61)<br />
2.2.4.2 Matrices de Jones de composantes optiques polarisantes idéales en<br />
réflexion<br />
2.2.4.2.1 Matrices de Jones d'un milieu stratifié<br />
Afin d'étudier l'effet polarisant d'une COP idéale en réflexion typique, on<br />
utilisera une composante optique formée <strong>à</strong> partir d'une section de l'interface entre<br />
deux milieux, isotropes ou anisotropes, optiquement différents. Contrairement aux<br />
COPs idéales en transmission, la structure stratifiée de ce milieu interfacial fait en<br />
sorte qu'une OEM polarisée elliptique incidente dans une direction de propagation<br />
oblique relativement <strong>à</strong> la normale <strong>à</strong> cette interface engendre des OEMs réfléchies<br />
et transmises, avec les composantes mutuellement orthogonales des différents<br />
champs, projetées parallèlement (p)61 et perpendiculairement (s) au plan (appelé<br />
plan d'incidence ou de réflexion) formé par les vecteurs de propagation incident et<br />
réfléchi.<br />
61 Cette notation particulière provient de la terminologie allemande (p pour paraI/el (parallèle) et s<br />
pour senkrecht (perpendiculaire)) intro<strong>du</strong>ite par Drude (Drude, 1959).<br />
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