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détaillée 54 , on peut simplement dire qu'à cause de la structure anisotrope d'un tel
milieu, les composantes mutuellement orthogonales de E; associé à l'OEM
polarisée elliptique incidente, projetées parallèlement et perpendiculairement à
l'axe optique 55 , rencontrent, respectivement, des indices de réfraction eUou des
coefficients d'absorption différents (aussi appelés extraordinaires et ordinaires 56 ).
Ainsi, pour une COP idéale en transmission constituée d'un milieu anisotrope
uniaxe à la fois biréfringent et dichroïque (appelée retardateur-polariseur (RP)
linéaire), on écrit la matrice de Jones telle que
avec
J 0 = [e -idkii. 0] = [e -dkm, e -idkn. 0 ]
RP( ) 0 e-idkii, 0 e-dkm'e-idkn,
88
(2.53)
nx=nx-imx (x=e,o) (2.54a)
a RP = a o -a.
= 2k(m o - me) = -2Mm
t5 RP = 15 0 - 15.
= dk(n o - ne) = -dMn
(2.54b)
(2.54c)
où r7" m" ax et (X (x = e, 0) représentent, respectivement, les indices de réfraction
complexes, les coefficients d'extinction, les coefficients d'absorption et les phases
extraordinaires et ordinaires; aRP et 6RP représentent, respectivement, le coefficient
54 Pour une description approfondie et détaillée de la propagation d'un faisceau lumineux polarisé
dans un milieu anisotrope uniaxe, on consultera Azzam et Bashara (1987), chap. 2, Huard
(1993), chap. 2, ainsi que Born et Wolf (1999), chap. 15.
55 Par convention, on définira dans une COP en transmission un axe optique primaire aligné selon
la direction de l'axe Ox, et un autre axe (fictif) secondaire, orthogonal à ce dernier et aligné selon
la direction de l'axe Oy.
56 Cette terminologie vient du fait que la vitesse de l'OEM dite extraordinaire dépend de l'angle
entre la direction de propagation et la direction de l'axe optique, alors que ce n'est pas le cas
pour l'OEM dite ordinaire. Les vitesses de ces deux ondes sont égales seulement dans la
direction de l'axe optique.