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progressivement à travers le milieu; par contre, pour une COP idéale en réflexion,
on considérera plutôt une OEM en propagation dont l'état de polarisation sera
modifié abruptement à l'interface entre deux milieux optiquement différents (par
exemple, par leur indice de réfraction)49 (Figure 2.4).
2.2.3.2 Modification de l'état de polarisation
On sait que les interactions d'une OEM polarisée en propagation à travers
une COP idéale peuvent mener à une modification globale de ses propriétés
ondulatoires, en particulier, de son état de polarisation. Or, puisqu'on considère
uniquement des COPs idéales (c'est-à-dire, entre autres, avec des effets de
dépolarisation négligeables) et puisque la description de l'état de polarisation est
basée sur la représentation vectorielle de Jones, on choisira alors
avantageusement la représentation matricielle de Jones pour décrire la
modification de l'état de polarisation de l'OEM 5o .
2.2.3.2.1 Représentation matricielle de Jones de la modification de l'état de
polarisation
Par simplicité, on considère d'abord le cas d'une OEM polarisée elliptique
incidente en propagation à travers un système optique constitué d'une seule COP
idéale. À cause des interactions lumière-matière entre l'OEM incidente et le
système optique, on obtient une OEM émergente (transmise ou réfléchie),
généralement polarisée elliptique, mais avec un degré de polarisation différent de
49 Pour deux milieux, l'un ambiant (M), l'autre substrat (M.), d'indices de réfraction différents (ni *n.),
on peut modéliser un changement abrupt à l'interface par un indice de réfraction sous forme
de fonction de Heaviside telle que
n(z) = {n;, (z>o).
n k , (z