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On reviendra plus loin (voir Section 2.1.3.2.1) sur la provenance de ces OEMs
orthogonales.
2.1.3.2 État de polarisation
2.1.3.2.1 États de polarisation linéaire, circulaire et elliptique
En plus d'être dotée des deux propriétés entrevues précédemment, une OEM
peut aussi être polarisée, laquelle propriété dépendra de la variation temporelle de
la direction de Eo pour un même point sur n'importe lequel front d'onde. Par
exemple, on écrit l'équation de E(r,t) associé à une OEM en oscillation selon une
direction arbitraire spécifiée par Eo et en propagation selon la direction positive
spécifiée par k telle que
avec
E(r,t)= Eo cos(wt - k· r + 6)
= Eo cos(wt - k· r + 6)êu
ê u . ê u = 1
êu·k = 0
68
(2.10)
(2.11 )
où êu représente un vecteur unitaire constant orienté dans la direction arbitraire
d'oscillation spécifiée par Eo.
Ainsi, avec une amplitude ayant une même direction au cours du temps, les plans
d'oscillation de E(r,t) seront tous coplanaires 41 entre eux et l'OEM sera qualifiée de
polarisée (linéaire). Par contre, avec une amplitude ayant une direction aléatoire
au cours du temps, les plans d'oscillation de E(r,t) seront désormais non
coplanaires et l'OEM sera plutôt qualifiée de non polarisée. Cette propriété de
polarisation demeure aussi valide pour une OEM résultant de la superposition
linéaire de deux OEMs polarisées linéaires et mutuellement orthogonales. Dans
41 Dans cette situation, on définira le plan d'oscillation comme étant le plan de polarisation de E(r,t).