REPUBLIQUE ALGERIENNE DEMOCRATIQUE ET POPULAIRE

Chapitre IV Modélisation de la décharge électrostatique dans un film de polyimide
et le temps de capture Tp correspond à une énergie de piège profond Et=82.442.10 -2 , valeur
suffisante pour capturer les charges à la surface, ce qui explique la stabilité du déclin de
potentiel. Par contre, à des fortes valeurs de champ (V0=2500 V), on trouve l’inverse, la densité
de piège d’environ Nt = 4,6. 10 23 m -3 et une énergie de piège de l’ordre de Et= 82.3.10 -2 .
Temps de piégeage [s]
23
22
21
20
19
18
17
RH = 30 %
T = 27 °C
1x10 7
2x10 7
3x10 7
4x10 7
Champ éléctrique [V/m]
Figure IV.6a : Variation du temps de
piégeage en fonction de champ électrique
Figure IV.6b : Variation du temps de
dépiégeage en fonction de champ électrique
IV.4. ÉTUDE DE L’EFFET DE L’HUMIDITÈ RELATIVE (RH) SUR LA DÉCHARGE
ÉLÉCTROSTATIQUE DANS UN FILM DE PLYIMIDE (PI)
Les familles de déclin de potentiel mesurées dans différentes humidités relatives pour
différentes tensions de grille ont été également théoriquement simulées. La simulation a été
basée sur les mêmes équations de transport utilisées pour la modélisation du déclin de potentiel
mesuré dans un environnement relativement sec. Dans ce cas l’influence de la présence de
molécules d’eau sur la cinétique du déclin de potentiel est mise en évidence par les variations
des paramètres contrôlant le mécanisme de transport (α , µ, Tf et Tp) dans le film de polyimide,
avec l’augmentation de l’humidité relative dans l’enceinte de mesure.
5x10 7
Temp de dépiégeage [s]
63
61
60
59
58
57
1x10 7
2x10 7
3x10 7
4x10 7
Champ éléctrique [V/m]
RH = 30 %
T = 27 °C
5x10 7