REPUBLIQUE ALGERIENNE DEMOCRATIQUE ET POPULAIRE
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Chapitre IV Modélisation de la décharge électrostatique dans un film de polyimide<br />
ρF (i,j) et ρT (i,j) : représentent les densité de charge libre et piègées a l’instant t et la position<br />
x(t).<br />
ρF (i,j+1) et ρT (i,j+1) : représentent les densités de charge libre et piègées a l’instant t+∆t et la<br />
position x(t+∆t).<br />
Pour résoudre notre système d’équations, nous avons utilisé les conditions initiales et aux<br />
limites suivantes :<br />
- A t =0, le champ électrique dans le volume de l’échantillon est uniforme et est donné par:<br />
E<br />
Vo<br />
, = , pour x ≠ 0<br />
(IV-14)<br />
L<br />
( x 0)<br />
- Selon la supposition d’une injection partielle,<br />
⎛Vo<br />
⎞<br />
E( 0 , t)<br />
= ⎜ ⎟ ⋅ ( 1−<br />
α ) o<br />
(IV-15)<br />
⎝ L ⎠<br />
- Avant le temps de transit tt, le champ électrique à l’électrode de masse est égal à:<br />
E<br />
Vo<br />
, = avec t<br />
L<br />
( L t)<br />
T<br />
2<br />
L<br />
=<br />
μ ⋅V<br />
o<br />
o<br />
(IV-16)<br />
- On considère que le film de PI est pur donc le volume de l’échantillon est complètement<br />
déchargé, on a alors :<br />
T<br />
( , 0)<br />
= ρ ( x,<br />
0)<br />
= 0<br />
ρ Pour 0< x ≤ L<br />
(IV-17)<br />
x F<br />
L’intégration de l’équation (IV-10) par la méthode de trapèze permet de calculer le<br />
potentiel V(t).<br />
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