REPUBLIQUE ALGERIENNE DEMOCRATIQUE ET POPULAIRE

Chapitre IV Modélisation de la décharge électrostatique dans un film de polyimide
∂E(
x,
t)
∂ρF
( x,
t)
J ( t)
= µ . ρ F ( x,
t).
E(
x,
t)
+ ε 0ε
r.
− D.
.......... (IV-01)
∂t
∂x
L’expression de la densité du courant est composée de trois termes représentant
respectivement:
La densité du courant de conduction
La densité du courant de déplacement
La densité du courant de diffusion
Au l’instant t après la fin de décharge, ρ ( x,
t)
, ( x,
t)
F
ρ et E ( x,
t)
représentent
respectivement les densités de charges libres et piégées et le champ local à la profondeur x à
l’instant t.
En l’absence de diffusion Dans une configuration de circuit ouvert, le courant extérieur est
nul et on a alors [07,08]:
J(t)= ( t ) ⋅ μ ⋅ E ( x,
t )
( x,
t )
∂E
ρ F x, + ε oε
r ⋅ = 0 (IV-02)
∂t
L’équation de Poisson s’exprime comme :
o
r
( x t)
∂E(
x,
t)
ρ F ( x,
t)
ρT
,
= +
∂x
ε ε ε ε
o
r
T
(IV-03)
En plus de ces équations, pour des centres de piégeage situés à une force simple; il faut
rajouter l'équation qui caractérise le phénomène de piégeage et de dépiégeage [07,08]:
ρ ,
F
τ
F
∂ρ
T ( x,
t)
ρ F ( x,
t)
ρ T ( x,
t)
= −
∂t
τ τ
T
( x t)
représente le taux d'augmentation des charges ( x,
t)
[08].
F
53
T
(IV-04)
ρ dû au piégeage des porteurs libres