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48 Chapitre I : Etude bibliographique Remarque : quand le Re tend vers 0, la vitesse des particules est quasiment égale à celle du plasma, Nu=2 et le régime est un régime de conduction pure. Les phénomènes de propagation de la chaleur dans la particule sont à prendre en considération dès que le rapport conductivité thermique moyenne intégrée du plasma K sur conductivité thermique du matériau Kp (nombre de Biot (I-28) ) est supérieur à 0,03 (c’est le cas de la zircone matériau céramique réfractaire dans un plasma Ar-H2 quand celui-ci contient plus de 10% en volume d’H2). La propagation de la chaleur est d'autant plus facile que le Biot est grand [Bourdin et al, 1983]. (I-28) κ e h Bi = . et Bi= κ κ p avec h le coefficient d’échange thermique à l'interface lamelle / substrat en W/m 2 .K, e l'épaisseur de la lamelle en m, κ la conductivité thermique en W/m.K. La température est uniforme quand κP>>κ donc le Bi
Chapitre I : Etude bibliographique 49 réfractaires tels que la zircone), de nombreuses particules restent donc à l’état plastique et viennent rebondir sur le substrat (diminution du rendement pondéral). Le diamètre du nuage de vapeur peut être 10 fois supérieur à celui de la particule. Pour les petites particules (de diamètre
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