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48 Chapitre I : Etude bibliographique
Remarque : quand le Re tend vers 0, la vitesse des particules est quasiment égale à
celle du plasma, Nu=2 et le régime est un régime de conduction pure.
Les phénomènes de propagation de la chaleur dans la particule sont à prendre en
considération dès que le rapport conductivité thermique moyenne intégrée du plasma K sur
conductivité thermique du matériau Kp (nombre de Biot (I-28) ) est supérieur à 0,03 (c’est le
cas de la zircone matériau céramique réfractaire dans un plasma Ar-H2 quand celui-ci contient
plus de 10% en volume d’H2). La propagation de la chaleur est d'autant plus facile que le Biot
est grand [Bourdin et al, 1983].
(I-28)
κ e h Bi = . et Bi= κ
κ p
avec h le coefficient d’échange thermique à l'interface lamelle / substrat en W/m 2 .K, e
l'épaisseur de la lamelle en m, κ la conductivité thermique en W/m.K.
La température est uniforme quand κP>>κ donc le Bi