Contribution à la conception optimale en terme de linéarité et ...
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ANNEXE<br />
prés<strong>en</strong>ter <strong>de</strong>s impédances quelconques. Pour ces raisons il est préférable d’assurer une<br />
stabilité inconditionnelle <strong>en</strong> <strong>de</strong>hors <strong>de</strong> <strong>la</strong> ban<strong>de</strong> <strong>de</strong> travail. Comme ce n’est pas le cas ici il est<br />
important <strong>de</strong> rechercher les conditions <strong>de</strong> fonctionnem<strong>en</strong>t pour lesquels l’amplificateur est<br />
stable.<br />
Généralem<strong>en</strong>t c<strong>et</strong>te analyse est m<strong>en</strong>ée <strong>à</strong> l’ai<strong>de</strong> <strong>de</strong>s cercles <strong>de</strong> stabilité. Ces cercles<br />
définiss<strong>en</strong>t les conditions limites, <strong>en</strong> <strong>terme</strong> d’impédance, pour lesquels un quadripôle est<br />
susceptible <strong>de</strong> réfléchir une puissance supérieure <strong>à</strong> celle qu’il reçoit <strong>à</strong> un accès lorsque son<br />
second accès est connecté <strong>à</strong> une charge passive. Les conditions limites correspond<strong>en</strong>t au cas<br />
où le quadripôle réfléchi toute <strong>la</strong> puissance reçue. Comme le lieu <strong>de</strong>s impédances perm<strong>et</strong>tant<br />
<strong>de</strong> vérifier ces conditions est un cercle, si le quadripôle prés<strong>en</strong>te un coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> réflexion<br />
inférieur <strong>à</strong> un <strong>à</strong> l’intérieur du cercle, il prés<strong>en</strong>tera un coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> réflexion supérieur <strong>à</strong> un <strong>à</strong><br />
l’extérieur <strong>et</strong> réciproquem<strong>en</strong>t.<br />
A un quadripôle nous pouvons associer <strong>de</strong>ux cercles <strong>de</strong> stabilité. Le cercle <strong>de</strong> stabilité<br />
d’<strong>en</strong>trée ( 1)<br />
qui correspond<strong>en</strong>t <strong>à</strong> <strong>de</strong>s conditions sur les impédances <strong>de</strong> sortie ( ) <strong>et</strong> le Γ<br />
E = Γ L<br />
cercle <strong>de</strong> stabilité <strong>de</strong> sortie ( Γ 1)<br />
auquel nous pouvons faire correspondre <strong>de</strong>s conditions<br />
S =<br />
sur les impédances du générateur ( Γ ).<br />
a1<br />
b1<br />
[S]<br />
b2<br />
a2<br />
G<br />
[S]<br />
L 1 < Γ<br />
E 1 < Γ S 1 < Γ<br />
G 1 < Γ<br />
Figure IV.45 – Conditions <strong>de</strong> stabilité pour un quadripôle chargé par une<br />
impédance passive<br />
Ces cercles sont recherchés car dans l’hypothèse où le quadripôle est intrinsèquem<strong>en</strong>t<br />
stable une condition nécessaire pour r<strong>en</strong>trer <strong>en</strong> oscil<strong>la</strong>tion est d’avoir un coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong><br />
réflexion supérieur <strong>à</strong> un.<br />
Considérons un amplificateur, représ<strong>en</strong>té par ses paramètres S, chargé sur une<br />
impédance ayant pour coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> réflexion Γ L <strong>et</strong> excité par un générateur prés<strong>en</strong>tant une<br />
impédance ZG <strong>de</strong> coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> réflexion ΓG . Si le système <strong>et</strong> stable les on<strong>de</strong>s a 1 <strong>et</strong> b1<br />
sont<br />
égales <strong>à</strong> :<br />
190<br />
a1<br />
b1<br />
b2<br />
a2