Etude de nouvelles stratégies de valorisation de mono et ...

Sur la figure 116, on peut voir la différence entre les isothermes de compression de
toutes les molécules insolubles étudiées. On remarque que les pentes des isothermes de
compression du géminé β est plus abrupte que les pentes de celles des bolaformes et du géminé
α. On peut en déduire que ces derniers se comportent comme des liquides de surface alors que le
géminé β se comporte comme un solide de surface. De plus, les « lift off » des composés
bolaformes (de l’ordre de 320 Ų) montrent qu’il y a des interactions entre les molécules avant
qu’elles se touchent. Ce phénomène montre un comportement de gaz de surface dans le domaine
de grandes aires par molécules.
π (mN.m -1 )
35
30
25
20
15
10
5
0
π=f(A)
bolaforme alpha
bolaforme beta
géminé alpha
géminé beta
0 100 200 300 400 500 600 700 800 900
A (Ų/molécule)
Figure 116 : Isothermes de compression des tensioactifs insolubles étudiés.
A partir de l’aire limite (tableau 27), nous avons déduit la conformation présumée des
tensioactifs insolubles dans les monocouches comprimées. Pour les deux composés α, la chaîne
hydrocarbonée est désordonnée et les têtes polaires sont éloignées (figure 117). Dans le cas du
géminé α, l’addition de deux chaînes supplémentaires entraîne l’étirement de la chaîne
principale, et ainsi, augmente l’aire limite. 124 Le bolaforme β est plus petit à la surface de l’eau
que le même composé dans la conformation α. De cette manière, les galactoses sont moins
éloignés (A0 = 138 Ų au lieu de 156 Ų pour le bolaforme α). Dans ce cas, l’addition de deux
chaînes alkyles entraîne l’effet inverse, c’est à dire une diminution de l’aire limite ainsi qu’un
comportement de solide de surface que nous avons déjà mentionné.
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